Рассеивающая среда

Cтраница 1

Рассеивающая среда не обладает трансляционной симметрией. Это имеет место в кристаллах с дефектами, в твердых растворах и аморфных материалах. Подробное обсуждение комбинационного рассеяния света аморфными материалами дано Бродским в гл. [1]

Кривые плотности графитового фильтра. [2]

Рассеивающие среды часто используются как светоослабляю-щие системы. Матовое стекло, молочное стекло, матовая папиросная бумага и некоторые другие вещества ( пластинки, покрытые окисью магния или сернокислого бария и пр. Прошедший через такие среды или отраженный от них пучок света оказывается сильно ослабленным. Для количественных измерений данный способ ослабления света употребляется редко, так как необходимо применять специальные меры защиты от рассеянного света. Затем рассеивающие среды ( молочное стекло в особенности) обладают известной спектральной избирательностью. Оно сравнительно хорошо пропускает красные лучи, почти полностью рассеивает синие. [3]

Рассеивающая среда является линейной, изотропной, ненамагниченной, статистически однородной, и ее временные флуктуации стационарны, по крайней мере в широком смысле, и имеют приближенно нулевое среднее. [4]

Рассеивающей средой называют такую, в которой происходит перераспределение энергии излучения по различным направлениям ( в общем случае и по частотам), не сопровождающееся процессами энергетического превращения. [5]

Функция Н Чандрасекхара и ее полусферическое среднее. [6]

Когда рассеивающая среда имеет конечные размеры ( как тонкий слой краски), вводят дополнительные параметры: оптические константы подложки и оптическая толщина покрытия, а также ее альбедо для однократного рассеяния. Еще один параметр необходим при отличии от единицы коэффициента преломления смолы. Очевидно, что глянцевая эмаль имеет гладкий слой смолы, полностью покрывающий частицы красителя, чего нет в неблестящей и матовой краске. [7]

Изотропно рассеивающая среда; интенсивности излучения на граничных поверхностях не зависят от направления. [8]

Геометрия рассеивающих сред предполагается плоской. Рассматриваются бесконечная и полубесконечная среды, а также плоский конечный слой. Подробно излагается аналитическая теория, в том числе точные, асимптотические и приближенные методы решения модельных задач. В отдельную главу 3 выделен резольвентный метод, позволяющий найти точные выражения для основных функций, характеризующих поля излучения, и асимптотики этих функций. Дается представление о некоторых распространенных численных методах. В последней главе 5 рассматриваются задачи об определении интегральных характеристик полей излучения, таких как среднее число рассеяний, о рассеянии в молекулярных полосах, с частичным перераспределением по частоте, а также с учетом поляризации и движения рассеивающей среды. [9]

Для несжимаемой рассеивающей среды эквивалентный принцип получается путем сравнения состояния установившегося течения со скоростями vt со смежным состоянием со скоростями vt - f - 8, причем возможные скорости vt совместны с уравнением непрерывности, но не обязательно совместны с уравнением движения в напряжениях. [10]

Искажение плотности столкновений резонансом поглощения [ F ( E - плотность столкновений. ф ( Е - поток нейтронов ]. [11]

В чисто рассеивающих средах плотность столкновении изменяется пропорционально НЕ. Однако в поглощающей среде, по мере того как микроскопическое поперечное сечение поглощения возрастает, плотность столкновений отклоняется все больше и больше от закона i / E, особенно при наличии резонансов. [12]

Предположим, что рассеивающая среда является непроводящей и не содержит внешних зарядов и токов. [13]

Рассмотрим случай, когда рассеивающая среда представляет собой набор отражающих частиц. Эта модель описывает, например, двухфазные потоки: твердые частицы в потоках газа или жидкости. [14]

Световые характеристики толстых слоев рассеивающей среды с малым удельным поглощением / / ДАН СССР. [15]

Страницы: 1 2 3 4