Cтраница 3
Предел объемного интегрирования определяется полным объемом рассеивающей среды. [31]
Лучистый теплообмен при наличии лучепогло-шающей и рассеивающей среды, Доклады АН СССР, Нов. [32]
Таким образом, исследование спектров поглощения рассеивающих сред сводится к измерению интенсивностей падающего луча света / 0 и интенсивности рассеянных лучей Jj. Получаемые таким методом спектры веществ называются спектрами диффузного отражения. [33]
В качестве теплоносителя принята селективно излучающая и рассеивающая среда, протекающая в канале произвольной формы. Стенки канала также являются селективно излучающими и обладающими произвольной индикатрисой отражения. При этом считается, что в среде отсутствуют внутренние источники тепла и изменение температуры потока происходит за счет процесса сложного теплообмена между текущей средой и граничной поверхностью канала. [34]
Среди других подходов к томографическому восстановлению характеристик рассеивающих сред перспективной оказалась нестационарная осевая ( двухпотоковая) модель переноса излучения в неоднородной рассеивающей среде. В случае зондирования среды точечным мононаправленным источником излучения, соответствующим геометрической схеме измерений в трансмиссионной томографии, основное уравнение нестационарной двухпотоковой модели имеет вид дифференциального уравнения в частных производных гиперболического типа с соответствующими начальными и граничными условиями. [35]
Уравнения лучистого теплообмена при наличии луче-поглощающей и рассеивающей среды, составленные на результативное излучение. [36]
Уравнения лучистого теплообмена при наличии луче-поглощающей и рассеивающей среды, Докл. [37]
Эти соотношения сохраняют силу и для разреженных рассеивающих сред. [38]
Рассмотрим слой поглощающей, излучающей и изотропно рассеивающей среды с постоянной температурой Т0 прозрачными границами т 0 и т TO при отсутствии падающего извне излучения. [39]
Для плоского слоя поглощающей, излучающей и рассеивающей среды расположенного перпендикулярно оси От, функция 1 ( т, И. [40]
Выборочная реализация облачного поля представляет собой трехмерную рассеивающую среду с весьма сложной нерегулярной геометрией. В ряде случаев уменьшить трудоемкость алгоритмов методом Монте-Карло позволяет рандомизация [15, 16], т.е. введение дополнительных случайностей. [41]
Вследствие этого при прохождении белого света через рассеивающую среду рассеянный свет имеет голубоватый, а прошедший - красноватый оттенок. [42]
Это означает, что в бесконечной консервативно рассеивающей среде с плоским изотропным источником стационарного поля излучения существовать не может. В действительности рассеяние никогда не бывает строго консервативным, а среда - бесконечной. Этим и устраняется расходимость. [43]
Электрическое Е и магнитное Н поля в рассеивающей среде представим через сумму полей падающей волны ( Епэд. [44]
Различия в спектрах, измеренных в хорошо рассеивающих средах, для этой области не зависят от типа источника у-излучения ( ср. [45]