Низконапорная среда

Cтраница 1

Низконапорная среда подводится по сужающемуся каналу сопла к области кавитации, смешивается с последней и замещает в ее кавернах и пузырьках насыщенный пар. [1]

Если низконапорная среда, окружающая струю кавитирующеи жидкости, имеет статическое давление больше давления насыщенного пара в потенциальном ядре, то эта среда проникает в потенциальное ядро струи. Таким образом происходит захват низконапорной среды кавитирующеи жидкости и сужение потенциального ядра струи. [2]

Процесс захвата низконапорной среды происходит за счет отделившихся от потенциального ядра вихрей высоконапорного газа. Количество захватываемой среды интенсивно возрастает на начальном участке струи и существенно снижается на основном участке. [3]

Уравнение массового расхода низконапорной среды (4.2.57) справедливо для любой произвольно взятой ячейки К, кроме последней, которая граничит с окружающей струю средой. [4]

При давлении Рн низконапорной среды, в полученной многокомпонентной смеси могут образовываться жидкая с массовым расходом LB () и компонентным составом XiM и газовая с массовым расходом Св () и компонентным составом К в0 фазы. [5]

В такой камере смешения низконапорная среда захватывается по всей длине начального участка струйного течения, при этом, количество захватываемой низконапорной среды, коэффициент эжекции И о ( см. рис. 8.1) увеличиваются по длине камеры смешения аппарата, полный напор струйного течения ( коэффициент ху) по длине камеры смешения уменьшается, а эффективность процесса эжекции ( КПД т) достигает максимума в конце камеры смешения. [6]

В случае равенства давления низконапорной среды Р или превышения этого давления давлением насыщенного пара Ри происходит турбулентное струйное течение, параметры которого рассчитываются по методу, описанному в гл. [7]

Из анализа процесса эжектирования низконапорной среды высоконапорной средой в многокомпонентном свободно истекающем струйном течении, выполненном по математической модели, описанной в главе 4, следует, что количество эжектируемой среды ( коэффициент эжекции t / 0) ( см. рис. 4.18 и 4.21) по длине струйного течения увеличивается, полный напор ( коэффициент /) уменьшается, а эффективность процесса эжекции ( КПД ц) на начальном участке струйного течения, начиная от среза сопла ( см. рис. 4.18), увеличивается, достигает максимума в переходном сечении струи и уменьшается на основном участке струйного течения. [8]

С изменением величины противодавления Рн низконапорной среды в диффузоре сопла изменяется длина области кавитации SK. При увеличении противодавления Рн длина области кавитации SK уменьшается. [9]

Высоконанорная среда, истекая в низконапорную среду, имеющую скорость движения WH, давление Рн, температуру Ти и состав, выраженный в массовых долях С н, отделяется от потенциального ядра струи. [10]

Аналогично происходят процессы захвата высоконапорной средой низконапорной среды, тенломасообмена и фазовых превращений в остальных ячейках, расположенных далее по течению струи, например, в произвольно взятой ячейке К, расположенной между сечениями М-1-М-1 и М - М ( см. рис. 4.6) на начальном участке струи. [11]

Кроме того, определяется скорость проникновения низконапорной среды W vp в кавитирую-щую жидкость следующим образом. [12]

Поступление в первую и во вторую ячейки высоконапорных и низконапорных сред обеспечивает увеличение ячеек от сечения 1 - 1 к сечению 2 - 2 и границы ячеек на участке между указанными сечениями расширяются. [13]

Схема структуры фонтанирующего слоя. [14]

Высоконапорный, высокотемпературный газ, увлекая за собой низконапорную среду, контактирует с ней, перемешивается и передает ей свою кинетическую и тепловую энергию. Смесь высоконапорной и низконапорной сред образуют вокруг потенциального ядра пограничный слой, который расширяется по течению струи. Потенциальное ядро сужается по длине струйного течения. [15]

Страницы: 1 2 3 4