Cтраница 2
Величина этой скорости принимается положительной, если движение низконапорной среды совпадает с направлением движения высоконапорной среды из вихревого массообменного элемента, отрицательной, - если движение противоположное, и равной нулю, - если среда неподвижна. [16]
Камера смешения сужается, если происходит конденсация компонентов газообразной низконапорной среды при ее смешении с высоконапорной кавитирующей жидкостью. В этом случае величина а отрицательна. [17]
Из уравнений (5.15) - (5.28) определяются основные параметры процесса эжекции низконапорной среды струей кавитирующеи жидкости, а именно: массовый расход FH эжектируемой низконапорной среды, скорость струи WM, ее полное давление Рп (, плотность струйного течения рв (), эффективность процесса эжекции - КПД т, коэффициент полного напора Ч струи, радиус г () сечения, в которой оканчивается потенциальное ядро кавитирующеи жидкости, длина кавитационного потенциального ядра струи. [18]
Во второй модификации эжекторного аппарата ( рис, 9.11 а) низконапорная среда подводится к кавитирующей жидкости аксиально изнутри. [19]
Если давление насыщенных паров Р в кавитационных пузырьках меньше давления Рн низконапорной среды, то под действием разности этих давлений происходит схлопывание - коллапс пузырьков и каверн кавитационной области. Под действием давления Рп низконапорная среда занимает объем этих кавитационных пузырьков и каверн. Низконапорная среда, проникая из окружающего пространства в потенциальное ядро струи, состоящее из высоконапорной кавитирующей жидкости, образует вместе с последней турбулентный пограничный слой струйного течения. Таким образом, данное струйное течение состоит из потенциального ядра кавитирующей жидкости и турбулентного пограничного слоя, содержащего смесь низконапорной и высоконапорной сред. После полного замещения низконапорной средой паровой фазы в пузырьках и кавернах кавитационного потенциального ядра струйное течение, начиная от сечения 0 - 0 ( см. рис. 5.1, б), приобретает структуру свободной турбулентной струи, параметры которой за сечением 0 - 0 рассчитываются по методу в гл. [20]
Но, в любом случае, высоконапорная среда, увлекая за собой низконапорную среду, контактирует с последней, перемешивается и передает ей свою кинетическую энергию, образуя с ней расширяющийся пограничный слой. При перемешивании высоконапорной и низконапорной сред между ними может происходить тепломассообмен, в результате которого могут также происходить конденсация из газовой фазы и испарение из жидкой фазы некоторых компонентов. [21]
По течению потока от потенциального ядра отделяется высоконапорная среда и захватывает из окружающего пространства низконапорную среду, перемешивается с ней, передает ей свою кинетическую энергию и образует тем самым пограничный слой. [22]
В этом случае в ячейки вместе с газовой фазой из парового слоя поступает также и низконапорная среда из окружающего струю пространства. [23]
Величина коэффициента полного напора струи у при изменении плотности высоконапорной среды рв по отношению к плотности р низконапорной среды изменяется в очень незначительных пределах. Однако, с увеличением отношения угла расширения пограничного слоя а к углу сужения потенциального ядра струи ( 3 коэффициент полного, напора Ч резко снижается, как показано на рис. 4.19. Снижение величины Ч происходит потому, что с увеличением отношения а / 3 увеличивается коэффициент эжекции U (), т.е. увеличивается масса захваченной низконапорной среды FH Fa по отношению к массе высоконапорной среды F1U), что приводит к снижению средней скорости W струи и, как следствие, к снижению полного напора Р струи. [24]
Если А 0, т.е. область кавитации S больше длины Sl ( диффузора сопла, и давление низконапорной среды Рн больше давления Р в области кавитации, то в зависимости от агрегатного состояния низконапорной среды рассчитывается скорость ее проникновения lVllp в кавитационную область. [25]
Если область кавитации выходит за пределы сопла ( рис. 5.1, 6), то кавитирующая жидкость захватывает низконапорную среду, например, газ. При этом с увеличением величины отношения давлений Р / РН коэффициент эжекции и, увеличивается, как показано на графике, представленном на рис. 5.4, а коэффициенты полного напора NC и полезного действия т уменьшаются. [26]
С 0Н22) - 0 48816, зависимости от отношения давления ее нагнетания Ри в сопло Вентури к давлению Ри низконапорной среды, в которую происходит истечение кавитирующей жидкости, а также угла раскрытия а диффузора сопла. Из графиков ( кривые / и 2 на рис. 5.3) видно, что с увеличением угла расширения а диффузора сопла длина области кавитации уменьшается. [27]
В такой камере смешения низконапорная среда захватывается по всей длине начального участка струйного течения, при этом, количество захватываемой низконапорной среды, коэффициент эжекции И о ( см. рис. 8.1) увеличиваются по длине камеры смешения аппарата, полный напор струйного течения ( коэффициент ху) по длине камеры смешения уменьшается, а эффективность процесса эжекции ( КПД т) достигает максимума в конце камеры смешения. [28]
Изменения относительной длины 5 области кавитации в сопле Вентури в зависимости от давления нагнетания РВ многокомпонентной жидкости в сопло и давления низконапорной среды Р, в которую про исходит истечение кавитирующей жидкости, и в зависимости от угла расширения а диффузора сопла. [29]
Исходными сведениями для расчета являются: температура Т, давление Ри исходного газа и его компонентный состав С в, давление Р низконапорной среды, в которую происходит истечение исходного газа, температура Тж и давление Рж окружающей полузамкнутую емкость среды, температура остаточного газа в полузамкнутой емкости 7 ] з Тж, площадь критического сечения сопла / кр, коэффициент теплопроводности А, и интегральный эффект 5 Джоуля-Томпсона. [30]