Возбудимая среда

Cтраница 2

Волны в возбудимых средах принципиально отличаются как от линейных волн, так и от солитонов и солитоноподобных решений. Если среда описывается линейными уравнениями, для распространяющихся в ней волн справедлив принцип суперпозиции: при встрече двух волн наблюдаются простое наложение их амплитуд и связанные с этим явления интерференции. Для нелинейных сред принцип суперпозиции всегда нарушен - волны взаимодействуют между собой. Характер взаимодействия, однако, может быть различным. В последние годы подробно изучались уединенные волны ( солитоны) в консервативных нелинейных средах без затухания и подвода энергии от внешних источников. При столкновении двух солитонов принцип суперпозиции не выполняется, однако после столкновения волны восстанавливают свою форму и продолжают двигаться с теми же скоростями в тех же направлениях. [16]

При описании ряда возбудимых сред часто прибегают к аппроксимации исходной системы совокупностью отдельных возбудимых элементов, локально взаимодействующих друг с другом Хотя такая модель является определенным приближением, она очень хорошо воспроизводит основные явления в возбудимых средах, в том числе и в тканях сердца. Если некоторую область такой среды начать периодически возмущать, то в этой области возникнет источник концентрически расходящихся волн возбуждения. Появление нескольких источников возбуждения в сердечной мышце в настоящее время связывается с опасными нарушениями нормальной работы сердца - аритмией. Как показывают исследования, такого рода аритмии могут быть эффективно описаны относительно несложными динамическими системами. Методы управления такими системами позволяют ожидать, что вполне возможно практически воплотить идею вывода сердечной мышцы с данной патологией на требуемый режим функционирования. [17]

В § 8.5 рассмотрены возбудимые среды, в которых протекают химические реакции. Визуально наблюдаемые в таких средах автоволновые процессы свойственны возбудимым средам в целом. В частности, циркуляция возбуждения в двумерной системе приводит к общему для возбуждаемых сред явлению - к возникновению ревербераторов. [18]

Если внутри конечного объема возбудимой среды создать цилиндрический скрученный свиток, так что его нить будет выходить на-ограничивающие этот объем поверхности, то, как показывает численное моделирование, этот свиток нестационарен. Он раскручивается и с течением времени превращается в простой вихрь. Однако скрученные вихри естественно возникают в неоднородных возбудимых средах. [19]

Для волн переключения в трехмерных возбудимых средах рассмотрение проводится совершенно аналогично. [20]

Возникновение и поддержание спонтанной активности возбудимой среды неразрывно связаны с возникновением источников волн. Простейший источник волн ( группа спонтанно возбуждающихся клеток) может обеспечить периодич. [21]

Локальные токи, обеспечивающие распространение нервного импульса. [22]

Вид функционала / специфичен для биологически возбудимой среды. Однако ур-ние ( 5), если отвлечься от вида /, имеет более общий характер и описывает многие физ. [23]

Кинематическое описание, развитое для двумерных возбудимых сред, допускает естественное обобщение на трехмерный случай. Как и прежде, будем считать, что волна полностью описывается путем задания ее ориентированной поверхности фронта. [24]

Рассмотрим вначале волны переключения в двумерных возбудимых средах. Очевидно, что всякую волну с искривленным фронтом можно разбить на совокупность достаточно малых участков, каждый из которых представляет собой сегмент окружности. Поэтому найдем закон расширения кругового фронта, радиус R которого велик по сравнению с шириной / переходного слоя. [25]

Tmin, этот режим осуществляется в хорошо возбудимых средах. [26]

Заметим, что подобно уравнениям кинематики для возбудимых сред, рассматривавшимся в § 8, 9, выведенное выше уравнение фазовой динамики ( 2) универсально в том смысле, что всякая сложная осциллирующая среда описывается в нем всего двумя параметрами а и и, а все детали взаимодействия между элементами, формы и амплитуды колебаний оказываются несущественными. [27]

Стационарное распределение. [28]

Система Жаботинского представляет большой интерес как модель биологической возбудимой среды, такой, как синцитий сердечной ткани. [29]

Таким образом, безразмерный параметр т является важной характеристикой возбудимой среды, определяющей режим фибрилляции и время его существования. [30]

Страницы: 1 2 3 4