Адамсона

Cтраница 1

Адамсона и не учитывается в уравнении Бой-да [16] и в решении Шлегля, поскольку в двух последних случаях процесс ионного обмена рассматривается без учета селективного поглощения одного из противоионов. [1]

Адамсона в которой представлены все основные разделы учения о поверхностных явлениях и дисперсных системах. [2]

Марбла - Адамсона, поскольку конечность скорости реакции в пограничном слое не принималась во внимание. Результаты для случая ( а) часто хорошо соответствуют действительности. В более поздних исследованиях [ 2i, 26, 28 ] было использовано понятие локально автомодельного течения [ ], чтобы обобщить эти результаты на случаи произвольных гиперзвуковых пограничных слоев на затупленных телах. Исследования показывают, что соответствующая движущая сила для процесса теплопередачи равна разности полной ( тепловой плюс химической) энтальпии торможения в свободном потоке и на поверхности тела. Из теорий следуют значения коэффициента пропорциональности между этой движущей силой и скоростью теплопередачи. [3]

Марбла и Адамсона действительно следует, что г ] т - 0 при Pr - - Sc. Можно установить, что это расхождение обусловлено различием между двучленным разложением, которое применяли Марбл и Адамсон, и использованным здесь первым итерационным приближением Дулея. [4]

Зависимость степени достижения равновесия от Tjt для КУ-2 ( / и сульфоугля ( 2.| Кинетическая зависимость tf ( t для расчета эффективного коэффициента диффузии для КУ-2 ( / и сульфоугля ( 2. [5]

По методу Бойда - Адамсона был рассчитан коэффициент диффузии иона аммония в фазе ионита. Прямолинейная зависимость функции рг от времени ( рис. 7j6) также подтверждает внутридиффузионный характер кинетики. [6]

Уравнение Бойда, Шуберта, Адамсона и уравнение Сакаки Томихоко учитывают только изменение диэлектрической проницаемости. [7]

Исследования, связанные с задачей Марбла - Адамсона, могут быть подразделены на два класса, а именно, дальнейшие исследования стабилизации пламени в зоне ламинарного смешения и исследования стабилизации пламени в гомогенной смеси в других погранслойных течениях. Ченг и Ковитц [ 601 обнаружили, что в течениях с блазиусовскими профилями оценочные значения ха в некоторых случаях уменьшаются на порядок. [8]

По этому вопросу имеется теоретическая работа Марбла и Адамсона [3], которые использовали теорию пограничного слоя для анализа зажигания и формирования фронта ламинарного пламени в ламинарной зоне смешения, образующейся между параллельными потоками горючего газа и продуктов сгорания. В этом анализе учитываются тепловые и диффузионные процессы. Результаты анализа показывают, что расстояние, необходимое для зажигания, является экспоненциальной функцией температуры горячего потока. [9]

Нами рассчитаны коэффициенты диффузии D по Бойду и Адамсону, а также кинетические коэффициенты массообмена ( 3 по основным уравнениям массопередачи. Результаты их средних значений приведены в таблице. [10]

Основное различие между излагаемым анализом и анализом Марбла и Адамсона состоит в начальном условии, налагаемом на профиль скорости. Предположение об однородной скорости в сочетании со скачкообразным изменением начальных условий профилей температуры и концентрации заставляет пользоваться функциями ошибок, чтобы выразить решение нулевого порядка. Однако если скачкообразное изменение начальных условий температур и концентраций налагается на неоднородное вначале поле скоростей, то решение нулевого порядка уже нельзя выражать посредством функции ошибок. В силу этого решение существенным образом усложняется членами более высокого порядка. [11]

Измерение скорости обмена на некоторых углеродных обменни. [12]

Следует отметить обстоятельные экспериментальные и теоретические исследования Бойда, Адамсона и Майерса. [13]

Использование этого приближения лишает эту задачу сходства с задачей Марбла - Адамсона. [14]

В таблице приведены коэффициенты диффузии D, рассчитанные по Бойду, Адамсону, Мейерсу [4] при обмене ионов Н - Na и Na - Ca2, соответственно, при двух температурах. [15]

Страницы: 1 2