Cтраница 2
После сварки и отгиба фланцев жаровые трубы соединяются между собой коль ами Адамсона. Фланцы на жаровых трубах делаются или вручную на горне, или на специально фланжировочном стааке; причем кромки фланцев обтачиваются со скосом для чеканки. [16]
Кроме того, чтобы иметь возможность непосредственно сравнивать наши данные с результатами Марбла и Адамсона, в численных примерах мы будем пользоваться такими же физическими константами - константами, соответствующими азометану. [17]
Для развития теории ионообменных процессов в фильтрующих слоях и для доказательства особой важности их экспериментального изучения большое значение имели точные измерения Бойда, Шуберта, Адамсона [ J. [18]
Применение реле системы Гульстада на длинных ( и особенно кабельных) проводах позволяет увеличить скорость телеграфирования до 50 %, но требует точной настройки скорости в унисон с передающим аппаратом и постоянства скорости последнего; иначе при расхождении скоростей получатся искажения от интерференции линейных и местных токов. Адамсона, в к-ром постоянный магнит заменен катушками, возбуждаемыми постоянным током. [19]
Из сопоставления следует, что все они являются частными случаями этого уравнения. Уравнение Бойда, Шуберта, Адамсона и уравнение Сакаки-Томихоко учитывают только изменение диэлектрической проницаемости. Наконец, уравнение Панчен-кова и Горшкова, выведенное ими для характеристики обмена иона водорода на ионы металлов, учитывает третий четвертый и пятый члены нашего уравнения и эквивалентно частному случаю нашего уравнения для обмена ионов металла при условии, когда взаимодействие между ионами и ионогенными группами можно рассматривать как ионную ассоциацию. Ни одно ранее предложенное уравнение не учитывает влияния основности растворителей на обмен иона водорода и ионов лиата и ни одно уравнение не учитывает молгкулярно-адсорбционные свойства ионитов. [20]
Из сопоставления следует, что все они являются Гчастными случаями этого уравнения. Уравнение Бойда, Шуберта, Адамсона и уравнение Сакаки Томихоко учитывают только изменение диэлектрической проницаемости. Наконец, уравнение Панченкова и Горшкова, выведенное ими для характеристики обмена иона водорода на ионы металлов, учитывает третий, четвертый и пятый члены уравнения ( VII, 102) и эквивалентно частному случаю для обмена ионов металла при условии, когда взаимодействие между ионами и ионоген-ными группами можно рассматривать как ионную ассоциацию. Ни одно ранее предложенное уравнение не учитывает влияния основности растворителей на обмен иона водорода и ионов лиата и ни одно уравнение не учитывает молекулярно-адсорбционные свойства ионитов. [21]
Прежние расчеты, например, Адамсона и Гроссмана, а позже и других авторов основывались на предположении о том, что электрическими зарядами ионов можно пренебречь. Такое предположение оправдано в случае процессов самодиффузии или адсорбции неэлектролитов, не недопустимо для ионов, коэффициенты диффузии которых существенно различаются, и поэтому должна учитываться электрическая составляющая коэффициента диффузии. [22]
Изучен процесс взаимодействия холодной горючей смеси с горячими продуктами сгорания с точки зрения определения расстояния, на котором появляется первый локальный максимум на профиле температуры по отношению к точке первого соприкосновения этих двух потоков. Эта работа представляет собой дальнейшее развитие исследования Марбла и Адамсона аналогичного взаимодействия двух потоков, в котором влияние произвольно заданных скоростей в пограничных слдад не рассматривалось. [23]
Выяснению относительной роли химической и диффузионной кинетики ионообменного процесса посвящено много работ. В настоящее время, благодаря, главным образом, работам Бонда, Адамсона, Майерса, Гельфериха, Н. Н. Туницкого, Н. И. Николаева, К - В. Чмутова, Н. Н. Материной и других исследователей, можно считать установленным, что при обмене ионов определяющим является диффузионная кинетика. [24]
Это отчасти обусловлено тем, что фотохимия пентамминов кобальта и хрома, ближайших электронных аналогов родия, уже достаточно детально изучена. Возбуждение Rh ( NH3) 5Cl2 в области первой полосы поля лигандов ( ППЛ) приводит к полной аквотации хлорида. В рамках классических правил Адамсона [15] трудно объяснить приведенные здесь результаты. [25]
При низких значениях R ( молярное отношение общего количества цианида к общему количеству кобальта) образуется осадок розового дицианида кобальта, который растворяется при дальнейшем прибавлении KCN. При R 5 ( в условиях проведения большинства опытов) получается прозрачный раствор, который может быть бледно-желтым или зеленовато-желтым. Работы Хьюма и Кольтгоффа [3] и Адамсона [4] показывают, что этот раствор содержит кобальтпентацианид-ион, причем предполагается, что Со не образует гексацианида. [26]
По Мартелу, согласно уравнениям ( 1.4.2 - 4) и ( 1.4.2 - 5), при образовании хелата увеличение энтропии прямо пропорционально положительному заряду катионов, отрицательному заряду лигандов и обратно пропорционально радиусу иона металлов. Увеличение энтропии с увеличением отрицательного заряда лигандов можно частично объяснить также трансляционным эффектом при образовании хелатного цикла по Швар-ценбаху. Мартел считал, что вклад этого эффекта менее значим, чем это следует из модели Шварценбаха и по данным Адамсона [12], и оценивал его в случае 5-членных хелатных циклов менее чем в 4 энтр. При образовании хелатных циклов, больших чем 6-членные, энтропийный эффект по Мартелу пренебрежимо мал, так что в этом случае энтропийный эффект, вероятно, следует полностью объяснять выравниванием зарядов и вытеснением молекул воды. [27]
Для определения величины YF необходимо решить уравнение ( 25) для ар. Коэффициенты и и w, фигурирующие в этом уравнении, известны из решения для поля скоростей. Таким образом, остается решить довольно сложное дифференциальное уравнение в частных производных. Решение этого уравнения является центральным моментом проблемы Марбла - Адамсона и отличает ее от задач типа задачи Эммонса. [28]
При определенных условиях это пламя распространяется на весь поток холодной горючей смеси. Используя различные топлива, эти исследователи измерили расстояние, на которое удаляется зона образования начального и распространяющегося пламен от точки первого соприкосновения потоков. Установлено, что эти расстояния уменьшаются ( как и следовало ожидать) с увеличением температуры потока инертного газа, коэффициента избытка топлива ( ниже стехио-метрического) и отношения скорости инертного газа к скорости основного потока, а также с уменьшением абсолютной скорости основного потока. В этой работе отношения скоростей холодного и горячего потоков о / иг лежали в пределах 0 02 - 0 29 при максимальной скорости холодного потока, равной примерно 13 м / сек. Райт и Беккер, убедившись, что расчеты для случая однородных скоростей потоков не применимы в данном случае, указали на аналогию между их экспериментами и аналитическими исследованиями Марбла и Адамсона. [29]
Сейчас, как правило, все принимают, что скорость ионообменных реакций со смолой определяется скоростью подвода и отвода ионов к местам, где расположены фиксированные ионы, и от них. Само химическое взаимодействие ионов протекает довольно быстро. Кинетика обмена подчиняется законам скорее диффузионного механизма, чем законам гомогенных реакций. Если же отнестись к задаче со всей серьезностью, то потребуется так много места для критического обзора зачастую противоречивых материалов, что автор считает более подходящим местом для этого монографию, написанную специалистом в данной области. Один беглый взгляд на библиографический обзор уже показывает обилие опубликованных материалов. Читателям, которые заинтересуются этим вопросом, особенно рекомендуется познакомиться с работами Бойда, Адамсона и Мьерса, Китченера, Кьенина, Райхенберга, Питфорда, Голдстейна, Грегора, Глюкауфа, Пеппера, Хэйла и Гриссбаха. [30]