Магнитное дипольное излучение

Cтраница 2

Таким образом, основную роль играют переходы из синглет-ного состояния в основное состояние дейтрона, сопровождающиеся магнитным дипольным излучением. [16]

По этой причине для переходов между компонентами сверхтонкой структуры основных уровней Slj2 и Р1 / 2 особый интерес представляет магнитное дипольное излучение. Магнитно-дипольные переходы являются единственной причиной высвечивания верхних подуровней сверхтонкой структуры таких уровней. [17]

Переходы, связанные с изменением квадрупольного момента под действием электрического поля и дипольного момента под действием магнитного поля ( квадрупольное и магнитное дипольное излучение или поглощение), имеют на шесть порядков более низкую интенсивность. Для свободных атомов и ионов наиболее строгим правилом отбора является правило Лапорта: в дипольном излучении разрешены переходы между уровнями различной четности, а в квадру-польном и магнитном - между уровнями одинаковой четности. [18]

Если рассматривать обменные силы более сложного характера, а именно силы, зависящие от спина, то благодаря их действию возникает магнитное дипольное излучение, интенсивность которого в нерелятивистской области энергий значительно меньше, чем интенсивность электрического дипольного излучения. [19]

Но если А / 1 и четность не меняется, то излучение порядка El будет запрещено и переход будет происходить посредством магнитного дипольного излучения Ml, интенсивность которого меньше в ( v / c) раз, Электрическое квадрупольное излучение Е2 при этом также разрешено. АТ) 2 раз, но оно может быть того же порядка величины, что и излучение порядка All, а в частных случаях даже больше. В зависимости от изменения четности при данном Д / мы можем ожидать, что происходит либо излучение электрического мультиполя, либо смесь излучения электрического мультиполя и магнитного мультиполя следующего порядка. Значения мультипольных моментов, которые грубо были оценены выше, могут сильно отличаться от этих оценок и могут быть определены точнее, если известны более точно волновые функции системы. Если Ji Jf 0, то обычно излучение полностью запрещено. В опытах наблюдалось несколько таких переходов, которые сопровождались испусканием электронно-позитронных пар или электрона из атомной оболочки. В этих случаях происходит монопольное взаимодействие между заряженными частицами. [20]

Индикатрисы рассеяния малых шаровых частиц. [21]

Интенсивность рассеяния вперед составляет / 9 интенсивности рассеяния назад, так как, кроме электрического дипольного излучения, вступает в действие также магнитное дипольное излучение. [22]

Матричные элементы, входящие в ( 11.3), представляют собой соответственно матричные элементы дипольного, ква-друпольного и магнитного моментов системы. Этим трем слагаемым отвечает дипольное, квадрупольное и магнитное дипольное излучения. [23]

Матричные элементы, входящие в ( 11.3), представляют собой соответственно матричные элементы дипольного, квадрупольного и магнитного моментов системы. Этим трем слагаемым отвечает дипольное, квадрупольное и магнитное дипольное излучения. [24]

Эти авторы показали, что рассматриваемые полосы связаны с магнитным дипольным излучением, для которого переход Аг - А. Такой вывод подтверждается и рядом других доказательств. [25]

Согласно правилу Лапорта, дипольные переходы невозможны между состояниями, имеющими одинаковую электронную конфигурацию. Но такие переходы могут, однако, происходить по механизмам квадруполыгаго или магнитного дипольного излучения; как видно из ( А-46), эти переходы включают операторы гхригг, из которых ни один не меняет знака при инверсии в начале координат. Поэтому квадруполь-ные и магнитные дипольные переходы возможны только между состояниями, которые либо оба являются четными, либо оба нечетными. [26]

Расщепление и правила отбора для магнитных дипольных переходов ( Am 1) для 57Fe приводят к возникновению в мессбауэровских спектрах шести отдельных линий поглощения в случае источника с нерасщепленной линией. Угловые зависимости излучения и его поляризация относительно оси квантования ядерного спина являются характеристиками магнитного дипольного излучения и обсуждаются в гл. [27]

Другим спектром в радиочастотной области, который следует отметить здесь, является спектр переориентации спина: он состоит из переходов между различными спиновыми компонентами состояний 22 или 32 при неизменном значении квантового числа N. Эти переходы запрещены для электрического дипольного излучения, так как уровни, между которыми происходят переходы, имеют одинаковую симметрию ( - -, -), но разрешены для магнитного дипольного излучения. [28]

Это правило отбора действует как для электрического, так и для магнитного дипольного излучения. Различие состоит в том, что при электрическом ди-полъном излучении переходы поляризованы параллельно направлению поля, если ДМ 0, и перпендикулярно полю при ДМ - 1, тогда как при магнитном дипольном излучении поляризация переходов противоположная. [29]

Другое правило отбора может быть получено на основании рассмотрения четности собственных функций ядра. Правило отбора показывает в этом случае, что электрическое дипольное излучение возникает только при переходе системы из одного состояния в другое, отличающееся от первого по четности. Магнитное дипольное излучение, наоборот, происходит только в том случае, если переход системы осуществляется между состояниями с одинаковой четностью. [30]

Страницы: 1 2 3