Cтраница 3
Что на самом деле произойдет, зависит от того, положительны или отрицательны четности начального и конечного состояний атома - в разных случаях угловое распределение излучения будет различным. Возьмем обычный случай отрицательной четности начального состояния атома и положительной четкости конечного; он даст так называемое электрическое диполь-псе излучение. Если начальное и конечное состояния обладают одинаковой четностью, то говорят, что происходит магнитное дипольное излучение, напоминающее по характеру излучение витка с переменным током. Если четность начального состояния отрицательна, его амплитуда при инверсии, переводящей систему из а и б на фиг. Конечное состояние атома имеет положительную четность, так что его амплитуда при инверсии знака не меняет. Если в реакции сохраняется четность, то амплитуда b должна быть равна а по величине, но противоположна по знаку. [31]
Обратно, если разность частот первой полосы главной прогрессии и первой горячей полосы не совпадает с частотой какого-либо колебания в основном состоянии, то это является очень веским доказательством того, что рассматриваемый переход запрещен как чисто электронный переход. Можно еще добавить, что переходы, показанные на фиг. Az - AI для электрического дипольного излучения, могут происходить ( с чрезвычайно малой интенсивностью) для магнитного дипольного излучения ( ср. [32]
Аналогично, переход С0 - ь 3Р1 не может быть квадрупольным, так как изменение 7 0 - 1 дает равную нулю силу при этом типе перехода. С другой стороны, переход С0 - Ва не может быть магнитным дипольным вследствие правил отбора по J. Поэтому мы имеем две тесно примыкающие одна к другой линии, одна из которых вызывается чисто квадрупольным излучением, а другая - магнитным дипольным излучением. [33]
Например, электронный ( или электронно-колебательный) переход А - Az в молекуле точечной группы C3v запрещенный правилами отбора для электрического дипольного излучения, все же может происходить с небольшой интенсивностью при больших значениях К, ибо вращение вокруг оси волчка относится к типу симметрии А2 и может смешивать электронно-колебательное состояние А г с близко расположенным состоянием AI. Смешивание происходит для вращательных уровней с одинаковыми значениями / и с одинаковыми электронно-колебательно-вращательными типами симметрии. Для молекул типа истинного симметричного волчка до сих пор не было обнаружено переходов, обусловленных магнитным дипольным излучением или кориолисовым взаимодействием. [34]
Для этого необходимо, чтобы вблизи одного из состояний ( X или Y на фиг. Как показано в работе Попла и Сидмэна [1003], интенсивность должна возрастать пропорционально К2, если осью симметрии является ось а. Поскольку в слабых параллельных полосах, наблюдавшихся в спектре Н2СО, зависимость интенсивности от К другая, они не могут рассматриваться как обусловленные электронно-вращательным взаимодействием. И действительно, они были отнесены к переходам, связанным с магнитным дипольным излучением ( см. разд. В ультрафиолетовом спектре поглощения CH2N2 ( электронный переход 1В - lAi) Mepep [823] обнаружил запрещенные компоненты электронно-колебательного типа А2 - At, обусловленные, по всей вероятности электронно-вращательным ( кориолисовым) взаимодействием. [35]
Как уже указывалось в разд. Это относится также и к электронно-колебательным переходам, когда учитывается взаимодействие колебательного и электронного движений. Правила отбора для квантовых чисел / и К те же самые, что и для электрического дипольного излучения, а правило отбора для электронно-колебательно-вращательных типов симметрии противоположно. Следовательно, как это показано на фиг. А 2 - AI наблюдаются те же подполосы и те же ветви, что и при электрическом дипольном переходе А - At; в частности, в подполосе К 0 - - - - К - 0 имеются только ветви Р и R. О-Однако в обоих этих случаях электронно-колебательно-вращательные правила отбора противоположны правилам отбора для магнитного дипольного излучения. [36]
Как известно, из-за потерь тепловой энергии почти изотермичные внутренние слои невращающейся модели белого карлика должны остывать, в результате чего от центра к внешним областям будет образовываться кристаллическая решетка. Согласно Шварцу и Африку, несмотря на возможное в некоторых случаях увеличение характерного времени остывания дифференциально вращающихся белых карликов из-за вязкой диссипации кинетической энергии вращения, диссипация не может предотвратить такое конечное состояние. Вкратце, нарисованная ими картина конечных точек эволюции моделей Острайкера - Боденхеймера выглядит так. Любая часть вырожденной звезды, в которой образовалась кристаллическая решетка, должна вращаться тверд отел ьно, потому что в противном случае решетка немедленно разрушалась бы из-за диссипации дифференциальных движений. Отсюда следует, что звезда охлаждается до тех пор, пока температура в центре не достигает точки плавления Tm ( ocp1 / 3Z5 / 3), причем момент количества движения перераспределяется во внутренних слоях так, чтобы ядро могло вращаться твердотельно. Затем от центра наружу идет отвердевание звезды, и внутренняя температура почти изотермичной звезды равна локальной температуре плавления, соответствующей плотности на границе твердого ядра. В конце концов масса этого твердого ядра вырастает настолько, что оно уже не сможет вращаться твердотельно; должен последовать катастрофический гравитационный коллапс, который, быть может, приведет к взрыву сверхновой. Однако, по мнению Кестера, кристаллизация может приводить либо к критической плотности в центре и взрывам сверхновой, либо к потере массы с последующим образованием устойчивых твердотельно вращающихся белых карликов. Если эти дифференциально вращающиеся белые карлики существуют и если у некоторых из них есть сильные магнитные поля, то можно полагать, что они теряют энергию вращения посредством магнитного дипольного излучения, т.е. так же как по общепринятому мнению теряют энергию вращающиеся нейтронные звезды. [37]