Полный вклад

Cтраница 1

Полные вклады в перенос теплового излучения от гармоник выше первого обертона могут быть рассчитаны способом, являющимся очевидным обобщением описанных, выше методов. [1]

Учет обменных вкладов в дисперсионную энергию Н - И.| Вклады в энергию ( в К взаимодействия димора ( Ие а в точке вап-дер-ваальсова минимума Д0 5 6 а0. [2]

Полный вклад обменных сил Б энергию взаимодействия быстро растет по мере сближения молекул. На близких расстояниях взаимодействующие молекулы уже нельзя рассматривать как обособленные системы, они образуют единую квазимолекулу, для. [3]

Накопление вещества, вызванное различием потоков на гранях. [4]

С; дает полный вклад в поток Ni благодаря миграции в электрическом поле. Второй и третий члены в правой части уравнения ( 69 - 1) - это обычные члены, имеющиеся и в случае неэлектролитических систем. Таким образом, все три члена в правой части уравнения ( 69 - 1) представляют три механизма массопереноса: миграцию заряженных компонентов в электрическом поле, молекулярную диффузию за счет градиента концентрации и конвекцию за счет объемного движения среды. [5]

В тех случаях, когда нужно определять полные вклады источников (4.6), можно поступать еще проще. Считая, что общий уровень сигнала от данного источника в помещении с учетом всех отражений пропорционален уровню сигнала, пришедшего от источника прямым путем, для вклада i - ro источника можно написать формулу Zj) a z2 RIZ ( Ttl), учитывающую лишь первый главный максимум коэффициента взаимной корреляции, но содержащую поправочный коэффициент а. Подставляя затем эти формулы в (4.4), можно найти поправочный коэффициент а и полные вклады источников. [6]

Это значит, что каждая слабая линия вносит свой полный вклад независимо от того, перекрываются они или нет. [7]

Подчеркнем, что в НТП утрачивает свою силу известная теорема Дайсона о собственно-энергетических и вершинных вставках, согласно которой полный вклад неприводимой диаграммы получается заменой свободных линий распространения и вершин универсальными точными линиями и вершинами. Несправедливость этой теоремы в НТП связана с тем, что там вставка не всегда проявляется как целое: в выражении ( 6) есть члены, в которых цикл охватывает лишь часть вставки. [8]

Для больших ароматических молекул число возможных ионных структур значительно возрастает, и хотя доля каждой из них в отдельности мала, полный вклад всех ионных структур в основное состояние становится заметным. [9]

Подобная тактика, будучи оптимальной для родителей, не является наилучшей для каждого отдельно взятого потомка, максимальная приспособленность которого достигается в том случае, если он единственный отпрыск, получивший полный вклад усилий от своих родителей. [10]

Причина этого проста: каждый двумерный элемент поверхности отделяется от другого одномерной границей, и мы проходим по этой линии дважды, каждый раз в противоположных направлениях. Таким образом, полный вклад вихревого движения вектора dv тривиально обращается в нуль. [11]

Это уменьшение теплоемкости сокращает характерное время охлаждения пульсаров. Тем не менее нормальные компоненты жидкости ( например, электроны) дают полный вклад в теплоемкость, так что эффект, обусловленный сверхтекучестью, отчасти уменьшается. [12]

Такие балки очень часто встречаются в железобетонных конструкциях и в конструкциях корабельных корпусов. Однако известно, что если при изгибе ширина полки очень велика, части полок, удаленные от стенки балки, не вносят полного вклада в момент сопротивления, и балка оказывается слабее, чем это следует из элементарной теории изгиба. Обычно при определении напряжений в таких балках действительную ширину полок заменяют некоторой приведенной шириной таким образом, чтобы элементарная теория изгиба, примененная к приведенному сечению, давала корректные значения максимальных напряжений изгиба. Эта приведенная ширина полок называется эффективной шириной. [13]

Такие балки очень часто встречаются в желеаобе-тонных конструкциях и в конструкциях корабельных корпусов. Однако известно, что если при изгибе ширина полки очень велика, части полок, удаленные от стенки балки, не вносят полного вклада в момент сопротивления, и балка оказывается слабее, чем это следует из элементарной теории изгиба. Обычно при определении напряжений в таких балках действительную ширину полок заменяют некоторой приведенной шириной таким образом, чтобы элементарная теория изгиба, примененная к приведенному сечению, давала корректные значения максимальных напряжений изгиба. Эта приведенная ширина полок называется эффективной шириной. [14]

Если зафиксировать SM и увеличить Q2, то левую часть можно насытить конечным числом резонансов; однако они дают вклад при больших Q2 только от области вблизи со - к. SM ( Q2) Q2 - В этом случае - при возрастании Q2 вее больше и больше резонансов дают вклад в интеграл, и хотя каждый из них быстро падает с Q2, полный вклад вполне может быть масштабно-инвариантным. [15]

Страницы: 1 2