Cтраница 2
Таким образом, вклад г-го источника ( в частотной области) определяется функцией когерентности сигналов на выходе и i - м входе и спектральной плотностью мощности выходного сигнала. Сравнение формул (4.3) и (4.12) показывает, что подобно тому как квадрат наибольшего значения коэффициента взаимной корреляции RiZ ( Tt) является относительным вкладом i - ro источника в недиспергирующей среде, так и квадрат функции когерентности представляет собой относительный вклад i - ro источника в произвольной среде. Тогда формулы (4.9), (4.10) и (4.12) определяют полный вклад i - ro источника, не выделяя отдельных путей распространения колебательной энергии от источника в точку наблюдения. [16]
В тех случаях, когда нужно определять полные вклады источников (4.6), можно поступать еще проще. Считая, что общий уровень сигнала от данного источника в помещении с учетом всех отражений пропорционален уровню сигнала, пришедшего от источника прямым путем, для вклада i - ro источника можно написать формулу Zj) a z2 RIZ ( Ttl), учитывающую лишь первый главный максимум коэффициента взаимной корреляции, но содержащую поправочный коэффициент а. Подставляя затем эти формулы в (4.4), можно найти поправочный коэффициент а и полные вклады источников. [17]
Применим теперь формулу ( 16) к какой-нибудь замкнутой поверхности. Линии, которая бы ограничивала такую поверхность, не существует, поэтому, применив к ней ( 16), мы получим, что изменение v вдоль граничной кривой равно нулю, ибо сама эта кривая сжалась в точку. В результате найдем, что произведение elhc на магнитный поток, который пересекает ( замкнутую) поверхность, равно сумме членов вида 2пп, каждый из которых соответствует одной линии узлов, проходящей сквозь замкнутую поверхность. Если линия узлов приходит из бесконечности, пересекает поверхность, проходит внутри нее и опять выходит наружу, то такая линия будет давать два вклада, которые в точности компенсируют друг друга. Полный вклад будет отличен от нуля лишь в том случае, если существует одна или несколько линий узлов, которые обрываются внутри замкнутой поверхности. [18]
Физический смысл данных выражений ясен. По мере того как импульс распространяется по световоду, его фаза модулируется из-за зависимости показателя преломления от интенсивности. Промодулиро-ванная фаза имеет два слагаемых. Первое слагаемое в уравнениях (7.4.7) и (7.4.8) обусловлено ФСМ ( см. разд. Второе происходит из-за ФКМ. Полный вклад ФКМ в фазу получается при интегрировании по длине световода. [19]
Между линией выручки и линией пропорциональных затрат образуются ножницы - вклад в покрытие постоянных затрат, который можно определить как превышение выручки над пропорциональными затратами. Из этого превышения и могут быть покрыты постоянные затраты, что происходит в точке безубыточности. В этой точке сумма вкладов всех проданных изделий в покрытие равна блоку постоянных затрат. Справа от нее начинается зона прибыли, в которой именно полные вклады в покрытие постоянных затрат становятся прибылью. [20]
Недостаток метода теории возмущений заключается в том, что она неприменима в тех случаях, когда величина поправок к структуре подзон, связанных с учетом обменного и корреляционного взаимодействий, сравнима с характерными энергиями, полученными в приближении Хартри. Поэтому предполагается, что метод теории возмушений можно использовать для описания инверсионных слоев с такими значениями обедн, которым в приближении Хартри соответствуют большие энергетические расстояния между подзонами. Для описания обогащенных слоев или инверсионных слоев с крайне малыми N, в которых расстояния между подзонами очень малы, этот метод неприменим. Распределение плотности электронов из-за гибридизации подзон по сравнению с вычисленным в приближении Хартри сужается. Это связано с тем, что в приближении Хартри завышается величина кулоновских сил отталкивания электронов. Далее будет видно, что даже в инверсионных слоях нельзя пренебречь сужением распределения плотности, которое через изменение самосогласованного потенциала может изменить полученные в приближении Хартри энергетические расстояния между подзонами. Он предполагал, что изменения распределения плотности, связанные с учетом обменного и корреляционного взаимодействий, с одной стороны, и потенциала изображения - с другой, компенсируют друг друга. Далее, однако, будет видно, что полной компенсации не произойдет, если принять во внимание корреляционные эффекты. Во всяком случае тот факт, что изменением распределения плотности электронов, связанным с многочастичиыми эффектами, пренебречь нельзя, наводит на мысль, что недиагональные элементы собственно-энергетической части должны давать заметный сдвиг энергии. Хотя каждый недиагональный матричный элемент мал [1695], полный вклад многих подзон может оказаться значительным. Такада и Андо [1740] предложили метод, который позволяет учесть изменение распределения плотности при рассмотрении только одной подзоны. Более подробно этот метод обсуждается в 8 2 гл. [21]