Cтраница 1
Монохроматическое рентгеновское излучение, попадая на кристаллическую решетку и дифрагируя на ней, рассеивается. Лучи, рассеянные от взаимно параллельных плоскостей, отстоящих друг от друга на расстояниях, кратных межплоскостному расстоянию, являются взаимно когерентными и, следовательно, могут интерферировать. [1]
Монохроматическое рентгеновское излучение с длиной волны i 0 124 А рассеивается графитом. [2]
Пусть монохроматическое рентгеновское излучение падает на кристалл в виде параллельного пучка ( рис. 21) и взаимодействует со всеми атомами, находящимися в объеме, соответствующем глубине проникновения. Предположим, что в кристалле имеется семейство параллельных атомных плоскостей, расположенных по отношению к падающему лучу под углом в. В результате взаимодействия рентгеновского луча с одной из этих плоскостей появится зеркально отраженный луч ( под углом в), интенсивность которого необычайно мала, так как рентгеновское излучение проникает в кристалл на значительную глубину. [3]
Если использовать монохроматическое рентгеновское излучение, то уравнение (1.1) будет удовлетворяться для дискретных углов, образующихся при вращении кристалла относительно пучка. В некоторых вариантах методов вращения перемещают и пленку таким образом, чтобы зарегистрировать отражения и затем без труда их расшифровать. Такие методы используются главным образом для определения структуры кристаллов, но они полезны также и для установления их ориентации. [4]
Если пучок монохроматического рентгеновского излучения падает на кристалл, он диффрагирует ( отражается от различных кристаллографических плоскостей) с различной интенсивностью в разных направлениях. [5]
Узкий пучок монохроматического рентгеновского излучения падает на рассеивающее вещество. [6]
Узкий пучок монохроматического рентгеновского излучения падает на рассеивающее вещество. Оказывается, что длины волн рассеянного под углами О, 60 и 02 120 излучения отличаются в 1 5 раза. Определить длину волны падающего излучения, предполагая, что рассеяние происходит на свободных электронах. [7]
При использовании монохроматического рентгеновского излучения для абсорбционного анализа по скачку поглощения выражение для определения концентрации может быть получено следующим образом. [8]
Узкий диафрагмированным пучок монохроматического рентгеновского излучения падает на легкое рассеивающее вещее то Л и после рассеяния на угол ( I попадает в приемник рентгеновский спектрограф /), где измеряется длина ноли. [9]
Узкий параллельный пучок монохроматического рентгеновского излучения падает на грань кристалла с расстоянием 0 28 им между его атомными плоскостями. Определить длину волны рентгеновского излучения, если под углом 30 к плоскости грани наблюдается дифракционный максимум второго порядка. [10]
Узкий параллельный пучок монохроматического рентгеновского излучения падает на грань кристалла с расстоянием 0 28 нм между его атомными плоскостями. Определить длину волны рентгеновского излучения, если под углом 30 к плоскости грани наблюдается дифракционный максимум второго порядка. [11]
Узкий параллельный пучок монохроматического рентгеновского излучения падает на грань кристалла с расстоянием d между его атомными плоскостями 0 3 нм. Определить длину волны рентгеновского излучения, если под углом Л30 к плоскости грани наблюдается дифракционный максимум первого порядка. [12]
При произвольном направлении падения монохроматического рентгеновского излучения на кристалл дифракция не возникает. [13]
При облучении атомов криптона монохроматическим рентгеновским излучением с длиной волны Я 0 65 А обнаружено, что в некоторых случаях из атомов вылетают по два электрона. [14]
Если для количественных исследований требуется монохроматическое рентгеновское излучение, то в качестве источника рентгеновских лучей используют интенсивный пучок, дифрагировавший от какого-нибудь кристалла. Если в этом случае тонкую пластинку монокристалла, используемого в качестве монохроматора, равномерно изогнуть так, чтобы она имела определенный радиус кривизны, лучи, дифрагировавшие от различных участков изогнутого кристалла, все будут сходиться в одну точку. Таким образом, пучок лучей становится фактически сфокусированным. Как видно из рис. 113, г, можно пользоваться либо одним, либо двумя изогнутыми кристаллами. Преимущество этого метода заключается в более эффективном использовании попадающего на образец рентгеновского излучения, намного лучшем разрешении, а также в монохроматичности рентгеновских лучей. К недостаткам относятся высокие требования, предъявляемые к точности конструкции, и большие потери интенсивности излучения по сравнению с интенсивностью отфильтрованного излучения нормального источника. [15]