Cтраница 1
Черепковское излучение и фосфоресценция могут привести к кажущемуся увеличению оптического пропускания облученного раствора. [1]
Фронт волны черепковского излучения ( рис. 8.10) является огибающей сферических волн, испущенных частицей. Эту огибающую, как легко видеть, можно провести только в том случае, если частица движется со скоростью v, большей скорости с с / п света в среде. Отсюда следует, что при и; dn черепковское излучение отсутствует. [2]
В случае черепковского излучения меняется угловое распределение, возникает асимметрия излучения даже в однородной среде. Появляется возможность образования жестких ( - 10 кэВ) квантов излучения с достаточно большой интенсивностью. Существенно меняются и характеристики переходного излучения в поле лазера. [3]
Строго говоря, черепковское излучение является не излучением самого электрона, а излучением среды, возникающим под влиянием поля движущегося электрона. [4]
Для получения спектра черепковского излучения нужно решить (7.5) совместно с дисперсионным уравнением g ( k, о, 6) О для волн в среде. Авторы последних четырех работ интересовались, в первую очередь, черен-ковским механизмом как возможным источником низкочастотного излучения ( от нескольких герц до - 30 кгц), которое вызывается солнечными частицами, проходящими ионизованные области земной экзосферы. [5]
В качестве примера черепковского излучения можно указать яркое голубое свечение воды, помещенной в атомный реактор, вызванное проходящими сквозь воду быстрыми электронами, возникающими при распаде атомных ядер. Это излучение не имеет ничего общего с хемилюминесцен-цией. Другой пример черепковского излучения - излучение плазменных волн - кратко описан в дополнении к § 102 ( см. Гинзбург В. [6]
Теперь целесообразно вкратце обсудить черепковское излучение. [7]
Выбор среды для генерации черепковского излучения определяется диапазоном р, в котором надо производить измерения при помощи черепковского счетчика. Очень удобным материалом являются прозрачные пластмассы. Изготовляются также черенков-ские счетчики с жидкостным и газовым наполнением. [8]
Она и определяет направление распространения черепковского излучения. [9]
В частности, при подстановке вероятности черепковского излучения в (2.35) с учетом условия (2.11) при использовании максвслловской функции распределения отсюда следуют формулы, описывающие затухание Ландау. [10]
Нормаль к огибающей поверхности определяет направление распространения черепковского излучения. [11]
Интервал времени задержки, при котором волна черепковского излучения и пробный импульс максимально перекрываются, зависит от расстояния между пробным лучом и лучом возбуждения и от значения угла Че-ренкова. Поэтому, варьируя указанное расстояние, можно определить угол Черепкова. В эксперименте с танталатом лития определенное таким путем значение угла составило около 70, что хорошо согласуется с теорией. Измеренная форма импульса электрического поля показана на рис. 8.8, б, а соответствующий ему спектр - на рис. 8.8, в. Можно ожидать, что при ультракоротком возбуждении будет получен приблизительно один период волны с частотой 1 ТГц. Отметим, что эта частота соответствует длине волны около 300 мкм. Таким образом, впервые могут быть получены отдельные периоды инфракрасного излучения, что, безусловно, представляет большой физический интерес. [12]
Сцинтилляционные счетчики также часто применяют для регистрации Черепковского излучения, создаваемого в стекле и других прозрачных средах электронами, скорость которых выше скорости света в этой среде. [13]
Это излучение было открыто П. А. Черенковым, называется черепковским излучением и отличается от обычного тормозного излучения. [14]
В противном случае возникает вопрос об отделении вклада черепковского излучения, испускаемого частицей в среде вперед по направлению ее движения и выходящего через границу в вакуум. Определяемый этим равенством угол 6 есть как раз угол выхода преломленного на границе луча черепковского конуса в среде. [15]