Черепковское излучение

Cтраница 2

В противном случае возникает вопрос об отделении вклада черепковского излучения, испускаемого частицей в среде вперед по направлению ее движения и выходящего через границу в вакуум. [16]

Рассмотрим теперь эффект сверхизлучения, связанный с механизмом черепковского излучения. При этом были получены электромагнитные импульсы на частоте 39 ГГц с максимальной пиковой мощностью до 150 МВт и рекордно короткой длительностью 300 пс. [17]

Другими важными Процессами взаимодействия излучения с детектором являются испускание черепковского излучения в счетчиках Черенкова и вторичная электронная эмиссия в электронных умножителях. [18]

Конструкция газового дифференциального черенковского счетчика. 1 - выход сигнала совпадений ( С. г - фотоумножители. 3 - кварцевые стекла. 4 - зеркала, собирающие свет. 5 - зеркало-диафрагма. в - сферическое зеркало. 7 - свет, излучаемый частицей, двигающейся с меньшей скоростью. s - свет, излучаемый частицей, двигающейся с большей скоростью.. - свет, излучаемый частицей, двигающейся со скоростью, на которую настроен счетчик. 10 - выход сигнала антисовпадений ( С. [19]

Работа Ч.с. основана на зависимости интенсивности и направления испускания черепковского излучения от скорости частицы. Излучение Черепкова испускается только частицами, двигающимися со скоростью г - г / и в среде с коэфф. Излучение происходит под углом О arc cos ( 1 / рп) к направлению движения частицы, а интенсивность излучения пропорциональна sin2 О ( Р г / с - скорость частицы, выраженная в ед. [20]

После того как переходное излучение прекращается, наступает стадия собственно черепковского излучения. До настоящего времени во всех теоретических работах рассматривалась именно последняя стадия, хотя численные результаты, представленные во многих статьях, относятся скорее к вышеупомянутому переходному излучению, чем к черепковскому. Однако мы далее будем рассматривать только последнее, собственно черепковское излучение, которое не зависит от начальных данных. Переходное излучение, для которого начальные условия играют главную роль, мы затрагивать не будем. Отметим только, что переходное излучение может унести гораздо большую часть энергии импульса, нежели черепковское. [21]

В равновесной плазме затухание Ландау всегда преобладает над усилением при черепковском излучении. Обращение знака перекачки энергии соответствует раскачке виртуальных волн, передаче им энергии от частиц. Очевидно, что та кая раскачка возможна только в неравновесной плазме. [22]

Таким образом, видно, что в плазме с нерелятивистскими электронами черепковское излучение неотличимо от циклотронного. Однако когда скорость vz электрона становится сравнимой со скоростью света, черепковский угол существенно отклоняется от брез - Это проиллюстрировано на фиг. [23]

Результаты исследования потоков борных солнечных нейтрино в экспериментах SNO и Super-Kamiokande. [24]

Их энергия вследствие эффекта Комптона передается электронам, которые становятся источниками черепковского излучения. [25]

Интенсивность свечения возбужденных атомов мала, но, в отличие от направленного черепковского излучения, оно изотропно я на расстояниях более 5 км от оси превалирует над черен-ковским. [26]

Другими словами, излучение нулевого звука происходит так же, как и черепковское излучение. В частности, лишь нейтроны со скоростями vn s могут вызывать колебания нулевого звука. [27]

Отметим также, что при равномерном движении электрического заряда в плазме возникает черепковское излучение плазменных волн. В случае поперечных волн это излучение не имеет места, так как для них согласно формуле ( В) eCl, и следовательно, показатель преломления п / г меньше единицы, так что условие черепковского излучения v с / п ( см. добавление к § 93), где v - скорость излучающего электрона, для поперечных волн не может выполняться. Для продольных же плазменных волн п 1, так что черепковское излучение имеет место, причем условие о с / п выполняется для значительной части свободных электронов высокотемпературной плазмы. Но раз в плазме есть частицы, способные излучать волну данного типа, то они же могут ее и поглощать, что ведет к существенному затуханию распространяющихся в плазме продольных волн даже в отсутствие соударений. [28]

Отметим также, что при равномерном движении электрического заряда в плазме возникает черепковское излучение плазменных волн. В случае поперечных волн это излучение не имеет места, так как для них согласно формуле ( В) е 1, и следовательно, показатель преломления п / е меньше единицы, так что условие черенковского излучения v с / п ( см. добавление к § 93), где v - скорость излучающего электрона, для поперечных волн не может выполняться. Для продольных же плазменных волн п 1, так что черепковское излучение имеет место, причем условие v с / п выполняется для значительной части свободных электронов высокотемпературной плазмы. Но раз в плазме есть частицы, способные излучать волну данного типа, то они же могут ее и поглощать, что ведет к существенному затуханию распространяющихся в плазме продольных волн даже в отсутствие соударений. [29]

Описанное явление было открыто в тридцатых годах и носит название эффекта Вавилова Черепкова или черепковского излучения. [30]

Страницы: 1 2 3 4