Cтраница 2
Квантовая статистика системы гармонических осцилляторов с основной частотой v0 была разработана более тридцати лет назад Планком и Эйнштейном. [16]
Согласно квантовой статистике, важнейшим свойством электронов в металле является малая чувствительность к температуре как числа свободных электронов, так и их энергии. [17]
Согласно квантовой статистике указанные выше два случая не только приводят к одному и тому же состоянию, но и не должны учитываться раздельно при подсчете вероятности этого состояния. Поэтому не ставится вопрос о том, какие именно частицы находятся в той или иной ячейке, а только, сколько их в данной ячейке. Кроме того, по воззрениям квантовой физики каждая частица системы может обладать лишь определенными дискретными значениями энергии и импульса. [18]
Квантовой статистикой называется теория систем, состоящих из весьма большого числа частиц, подчиняющихся квантовым закономерностям. [19]
Как раз квантовая статистика знает замечательный по своей поучительности и по своим последствиям случай, когда новый принцип осреднения, в силу некоторых принципиальных соображений ставший на место старого, привел к мероопределению, не абсолютно непрерывному относительно прежнего; новые средние значения действительно оказались существенно отличными от старых и во многих случаях дали значительно лучшее согласие с опытными данными. [20]
Задачей квантовой статистики является отыскание функции распределения системы частиц в фазовом пространстве. Существенным отличием квантовой статистики от классической является последовательное проведение принципа неразличимости тождественных частиц. В квантовой статистике при решении задачи о распределении частиц в фазовом пространстве не имеет смысла постановка вопроса о том, какая из частиц находится в данной ячейке ( клетке) фазового пространства. Ставится вопрос о числе частиц, находящихся в данной ячейке. Микросостояние системы не изменяется от перестановки частиц как внутри данной клетки фазового пространства, так и между клетками. [21]
Методы квантовой статистики позволяют вычислять j и 50 теоретическим путем. [22]
Обоснование квантовой статистики требует последовательного применения квантовой механики. Мы не ставим перед собой задачи сколько-нибудь подробного изложения квантовой статистики и ее обоснования. Ниже будут сформулированы лишь некоторые положения квантовой статистики, необходимые для применения ее в последующих разделах курса физики. [23]
В квантовой статистике это утверждение, вообще говоря, не справедливо. [24]
В квантовой статистике легко объясняется, почему некоторые степени свободы при достаточно низких температурах не вносят никакого вклада в теплоемкость, а при более высоких температурах этот вклад становится заметным. [25]
В квантовой статистике это утверждение, вообще говоря, не справедливо. [26]
В квантовой статистике учитывают особые свойства микрочастиц, отличающие их от макроскопических тел. [27]
В квантовой статистике гипотеза о равновероятности ограничивается запретом Паули. [28]
В квантовой статистике, как и в классической, рассчитывают средние по ансамблю и полагают, что эти средние совпадают со средними по времени. В качестве постулата принимается принцип равной вероятности простых состояний, утверждающий, что все допустимые квантовые состояния системы с приблизительно одинаковой энергией равновероятны. Необходимое при этом требование эргодичности системы получает следующую формулировку; если система с энергией, фиксированной в очень узком интервале, первоначально находилась в некотором квантовом состоянии, то с течением времени она будет переходить во все другие состояния с энергией внутри заданного интервала и пребывать в каждом из этих состояний в среднем одинаково долго. [29]
В квантовой статистике, как и в классической, рассчитывают ние по ансамблю и полагают, что эти средние совпадают со средними по времени. В качестве постулата принимается принцип равной вероятности простых состояний, утверждающий, что все допустимые квантовые состояния системы с приблизительно одинаковой энергией равновероятны. Необходимое при этом требование системы получает следующую формулировку: если система с ей, фиксированной в очень узком интервале, первонач лась в некотором квантовом состоянии, то с течением времени она будет переходить во все другие состояния с энергией внутри заданного интервала и пребывать в каждом из этих состояний в среднем одинаково долго. [30]