Cтраница 3
В квантовой статистике состояния никогда не характеризуются полным измерением. Поэтому там всегда имеют дело со смешанными ансамблями. В силу этого оператор плотности Q приобретает особо большое значение, именно, в квантовой статистике. [31]
В квантовой статистике QN и S называют статистической суммой и большой статистической суммой. [32]
В квантовой статистике электронов и других систем частиц со спином Й / 2 учитываются принципиальная неразличимость тождественных частиц, подчинение их принципу Паули, а также то, что электрон в металле может иметь лишь определенные, дозволенные значения энергии. [33]
В квантовых статистиках, принимающих неразличимость частиц, закон распределения принимает несколько иной вид. [34]
Когда возникла квантовая статистика, то и она превосходно уложилась в общие положения Гиббса. [35]
Классическая и квантовые статистики. Физическая статистика, изучающая свойства невырожденных коллективов, называется классической статистикой. Ее связывают с именами Максвелла и Больцмана и называют статистикой Максвелла - Больцмана. [36]
Существует три квантовые статистики. При изучении более сложных систем, например газов при очень низких температурах, электронного газа, жидкого Не и ряда других систем, оказалось, что игнорировать требования симметрии уже нельзя. [37]
Существуют две квантовые статистики - Бозе - Эйнштейна и Ферми - Дирака. [38]
Как объясняет квантовая статистика отсутствие заметного отличия теплоемкостей металлов и диэлектрика. [39]
Для теплоемкости квантовая статистика дает результат, отличающийся от полученного с помощью представлений классической физики. Волны смещений распространяются со скоростью около 106 см / с, поэтому при комнатной температуре корпускулярная природа проявляется лишь в том случае, если Л 10 - 7 см. Для этих длин волн уже существенна атомная дискретность твердых тел, так как межатомные расстояния в кристаллах равны 10 - 8 - 10 - - 7 см. Однако в силу квантовых ограничений амплитуды даже таких колебаний, длина волны которых существенно превышает атомные размеры, при очень низких температурах оказываются ничтожно малы. [40]
Существует три квантовые статистики. При изучении более сложных систем, например газов при очень низких температурах, электронного газа, жидкого Не и ряда других систем, оказалось, что игнорировать требования симметрии уже нельзя. [41]
В случае квантовой статистики распределение вероятностей в выбранном ансамбле дается диагональными элементами рпп статистического оператора в представлении величин, измерение которых приводит к данному ансамблю. [42]
Согласно принципам квантовой статистики, можно определить функцию QV ( Т), рассчитав равновесное распределение фотонов, при котором энтропия поля излучения максимальна, и приняв во внимание, что энергия фотона с частотой v равна hv, где h - постоянная Планка. [43]
В случае квантовых статистик одинаковые частицы, даже не действуя друг на друга механически, все же оказываются в своеобразной статистической связи, влияя друг на друга посредством своего распределения по состояниям. [44]
Но особенности квантовой статистики, связанные с принадлежностью частиц к классу фермионов или бозонов, принимать во внимание не будем, что, как отмечалось, допустимо для молекулярных газов. [45]