Стенка - домен
Cтраница 3
Следовательно, экспериментально величина коэрцитивной силы образцов с такой структурой [105, 229], в основном, определяется взаимодействием между стенками доменов и различными дефектами, а не формированием однодоменной структуры. Все это свидетельствует о том, что динамические свойства доменной структуры, в частности подвижность стенок доменов, существенно различается в исследованных структурных состояниях. [31]
Согласно исследованиям, проведенными Иллке Карвоненом ( А / О Каукомарккинат, Финляндия), при измерениях с помощью метода Шума Баркгаузена стенки доменов заставляют двигаться под действием изменяющегося внешнего магнитного поля. Интенсивность движений стенок домена зависит от количества дефектов в решетке: чем больше дефектов, тем ниже сигнал Шума Баркгаузена, к ним относятся включения, осадители и дислокации, грани зерен и полости. [32]
Малые частицы магнетита будут осаждаться преимущественно в тех местах, где вследствие пересечения стенки домена с поверхностью существуют поля рассеяния; благодаря этому вырисовывается стенка домена. [33]
Продифференцировав выражение (15.1) по радиусу-вектору г в плоскости слоя, найдем силу, которая возникает при наличии однородного градиента напряженности поля смещения Я и воздействует на стенку домена. [34]
Значение хранимой в сердечнике информации определяется анализом напряжения на считывающей обмотке: при считывании 1 имеет место изменение намагниченности и индуцируется большой выходной сигнал за счет необратимого движения стенок доменов; при считывании О так же индуцируется сигнал за счет наклона горизонтального участка петли гистерезиса. Таким образом, сигналы 1 и О отличаются количественно по амплитуде и длительности. [35]
Степень снижения магнитной проницаемости зависит от ионного радиуса и валентности катиона, внедряющегося в решетку ферритов ( рис. 3.34 6), и объясняется возникновением в ферритах локальных напряжений, препятствующих перемещению стенок доменов. [36]
Внутри каждого домена материал намагничен до насыщения; в домене существует внутреннее поле, совпадающее по направлению с намагниченностью [ в домене. Следовательно, 180-градусные стенки доменов расположены в небольших энергетических ямках, из которых их трудно удалить. Ввиду этого материал обнаруживает низкую, но обратимую проницаемость. Если стенка полностью выведена из такой ямки, она больше не испытывает влияния анизотропии, возникшей при отжиге, и может двигаться, что, вероятно, осуществляется довольно большими необратимыми скачками. Однако 90-градусные границы доменов не могут обратимо перемещаться на большие расстояния. [37]
Внутри каждого домена материал намагничен до насыщения; в домене существует внутреннее поле, совпадающее по направлению с намагниченностью в домене. Следовательно, 180-градусные стенки доменов расположены в небольших энергетических ямках, из которых их трудно удалить. Ввиду итого материал обнаруживает низкую, но обратимую проницаемость. Если стенка полностью выведена из такой ямки, она больше не испытывает влияния анизотропии, возникшей при отжиге, и может двигаться, что, вероятно, осуществляется довольно большими необратимыми скачками. Однако 90-градусные границы доменов не могут обратимо перемещаться на большие расстояния. [38]
Согласно исследованиям, проведенными Иллке Карвоненом ( А / О Каукомарккинат, Финляндия), при измерениях с помощью метода Шума Баркгаузена стенки доменов заставляют двигаться под действием изменяющегося внешнего магнитного поля. Интенсивность движений стенок домена зависит от количества дефектов в решетке: чем больше дефектов, тем ниже сигнал Шума Баркгаузена, к ним относятся включения, осадители и дислокации, грани зерен и полости. [39]
Но самое важное заключается в том, что эти прыжки намагничивания могут вызвать потерю энергии. Прежде всего, когда стенка домена проскакивает наконец через препятствие, она очень быстро движется к следующему. Быстрое движение влечет за собой и быстрое изменение магнитного поля, которое в свою очередь создает в кристалле вихревые токи. Последние растрачивают энергию на нагревание металла. Другой эффект состоит в том, что, когда домен неожиданно изменяется, часть кристаллов из-за магнитострикции изменяет свои размеры. Каждый неожиданный сдвиг доменной стенки создает небольшую звуковую волну, которая тоже уносит энергию. Благодаря таким эффектам эта часть кривой намагничивания необратима: происходит потеря энергии. В этом и заключается причина гистерезисного эффекта, ибо движение скачками вперед - одно, а движение назад - уже другое и в оба конца затрачивается энергия. [40]
 |
Модель плоской границы термоупругого мартенситного кристалла в случае превращения с одной границей раздела.| Дислокационная модель термоупругого мартенситного кристалла. [41] |
Следует заметить, что изолированная плоская граница раздела типа изображенной на рис. 5.10 не может находиться в термоупругом равновесии в однородных внешних условиях. Было показано [307], что стенка упругих доменов не может иметь равновесной длины в однородном поле. Однако если в кристалле создано Неоднородное распределение температур, то возможно термоупругое равновесие фаз. [42]
Приведенные выше работы отличаются тщательностью эксперимента и, хотя тип дефектности не исследовался при этом, можно однозначно считать, что снижение магнитной проницаемости феррита обусловлено наличием локальных напряжений в решетке, связанных с ее дефектностью, которая вызвана внедрением катионов малых добавок. Эти напряжения, препятствуя перемещению стенок доменов, вызывают снижение магнитной проницаемости. При этом диамагнитные катионы щелочных и щелочноземельных металлов не могут участвовать в сверхобменном взаимодействии и изменять магнитные характеристики, а все остальные условия были одинаковыми. [44]
 |
Обменная энергия А в-функции а / г.. а - расстояние между центрами атомов. г - радиус недостроенной оболочки атома. [45] |
Страницы: 1 2 3 4