Cтраница 2
Определяет степень взаимодействия движущихся дислокаций с частицами ( барьерный эффект), степень деформационного упрочнения. [16]
Для стадии легкого скольжения характерны невысокая плотность, равномерность и высокая подвижность дислокаций и дислокационных структур. Поэтому на этой стадии деформирования отмечается сравнительно невысокое сопротивление их движению со стороны других дислокаций, степени деформационного упрочнения и локальной перенапряженности металла. Пластическое течение преимущественно реализуется в результате перемещения дислокаций с их выходом на свободную поверхность образца и образованием новых плоскостей скольжения. Стадия легкого скольжения завершается реализацией равномерного распределения дислокаций. При этом скопления дислокаций окружены ячейками дислокаций. Отмеченные закономерности формирования дислокационных структур предопределяют сравнительно низкий уровень упругой энергии в областях кристалла. Подведенная извне энергия почти полностью расходуется на перемещение дислокаций - пластическую деформацию. [17]
Однако в отличие от критического приведенного напряжения сдвига ткр значения приведенного напряжения сдвига т при деформации е для всех таких кристаллов не совпадают. Это обусловлено прежде всего различиями в степени деформационного упрочнения кристаллов, которая зависит от структурных изменений в металле ( см. гл. [18]
Полное удлинение состоит из равномерного удлинения и удлинения в результате образования шейки. В работе [30] обнаружена общая экспериментальная зависимость между равномерным удлинением и расстоянием между частицами и показано, что показатель деформационного упрочнения ряда сталей уменьшается с увеличением напряжения текучести при 20 % - ной деформации. Равномерное удлинение и напряжение текучести связаны соответственно со степенью деформационного упрочнения и характерным микроструктурным размером. [19]
Третья стадия деформации ( динамического возврата) связана с разрушением дислокационных скоплений путем поперечного скольжения, выстраиванием их в полигональные и ячеистые сплетения с ослаблением упругих полей. В результате происходит деконцентрация упругих напряжений, аннигиляция дислокаций, и как следствие, - снижение упругой энергии. При этом может снижаться темп диффузионных процессов перемещения примесных атомов в зоны с высокой жесткостью напряженного состояния. На стадии динамического возврата начинает действовать известный механизм поперечного скольжения винтовых компонентов. При этом степень деформационного упрочнения снижается. На этой стадии деформации упругая энергии заметно уменьшается и в ряде случаев она составляет всего 5 % от всей затрачиваемой энергии. Остальные 95 % энергии переходит в тепло. В результате происходит аннигиляция упругих полей дислокаций. В последующем деформация металла перестает быть устойчивой. [20]
Из формулы ( 131) следует, что есля d - 1 мм, то Р а. Таким образом, константа а равна силе вдавливания шарика, когда диаметр его отпечатка равен 1 мм. Величина а зависит от материала образца и диаметра шарика D. С увеличением D глубина отпечатка уменьшается, следовательно уменьшается объем вытесненного шариком металла и сила вдавливания Р - а. Константа п не вависит от D и определяется IB основном степенью деформационного упрочнения. Определение а и п достаточно трудоемко, поэтому число твердости по Мейеру не получило большого распространения. В связи с этим разрабатываются другие способы оценки числа твердости при вдавливании шарового индентора. [21]