Cтраница 2
Поэтому упругий стержень при решении разностной задачи ведет себя как вязко-упругий стержень. [16]
Рассмотрим теперь вспомогательный упругий стержень с модулем упругости Е, моментом инерции /, длиной Z, конец х О которого свободен, а конец х I заделан. [17]
Рассматривается упругий стержень круглого сечения, конец которого О вставлен во вращающийся с постоянной угловой скоростью со вокруг оси Oz патрон. Конфигурация системы определяется ( при пренебрежении массой стержня) координатами и углами поворота сечения М стержня в системе осей, связанных с несущим телом - патроном. [18]
Если тонкий прямолинейный упругий стержень АВ, концы которого могут перемещаться по прямой АВ ( черт. Задача о нахождении силы, способной вызвать такое искривление ( задача о так называемом продольном изгибе стержней), была впервые поставлена и решена Эйлером. [19]
Растяжение упругого стержня устойчиво. [20]
Устойчивость упругого стержня при сжатии определяется по формуле (15.31), в которую входит характеристика сечения Jx. Из формулы видно, что критическая сила меньше для изгиба в плоскости с минимальной жесткостью. [21]
Для упругого стержня новый способ определения критической нагрузки приводит к той же эйлеровой силе (65.6), поскольку, как уже отмечалось, значение 8Р не влияет в этом случае на величину момента внутренних сил. [22]
Представим себе длинный упругий стержень ( рис. 228), по торцу которого мы ударяем молотком. [23]
Верхний конец упругого стержня / маятника с линзой 2 закрепляется в неподвижных направляющих, профилированных по циклоиде. [24]
Поперечные колебания упругого стержня приводят к параболическому уравнению четвертого порядка, в то время как продольные колебания - к гиперболическому уравнению второго порядка. Однако краевые задачи для поперечных колебаний стержня весьма родственны краевым задачам для продольных колебаний стержня и поэтому рассматриваются в настоящей главе. [25]
Продольные колебания упругого стержня, один конец которого жестко закреплен, а второй свободен. [26]
Один конец упругого стержня соединен с источником гармонических колебаний, подчиняющихся закону 6 Asm a t, а другой конец жестко закреплен. Учитывая, что отражение в месте закрепления стержня происходит от более плотной среды, определить: 1) уравнение стоячей волны; 2) координаты узлов; 3) координаты пучностей. [27]
Один конец упругого стержня соединен с источником гармонических колебаний, подчиняющихся закону Acos и /, а другой его конец жестко закреплен. [28]
В случае упругого стержня нормальные колебания всегда будут совершаться перпендикулярно друг другу, независимо от того, является ли сечение стержня прямоугольным. До известной степени аналогичные соотношения получаются и для нормальных колебаний многоатомной молекулы, хотя смещения одного и того же атома при двух различных нормальных колебаниях не обязательно перпендикулярны между собой ( ср. [29]
Поперечные колебания упругого стержня приводят к параболическому уравнению четвертого порядка, в то время как продольные колебания - к гиперболическому уравнению второго порядка. Однако краевые задачи для поперечных колебаний стержня весьма родственны краевым задачам для продольных колебаний стержня и поэтому рассматриваются в настоящей главе. [30]