Cтраница 2
В реальных системах существуют и другие явления, стремящиеся подавить эффекты далеких столкновений. Отдельные объекты будут сильно рассеиваться любыми неоднородностями плотности или скорости. [16]
Благодаря дальнодействию кулоновских сил потеря частицами своего направленного импульса происходит гораздо быстрее в результате многократных далеких столкновений, нежели чем за счет более редких близких столкновений, при которых сильное отклонение происходит в единичном акте соударения. Эта особенность кулоновского взаимодействия позволяет сформулировать задачу о классических потерях через пробки как задачу о вычислении диффузионного потока в пространстве скоростей через поверхность запретного конуса. Такая задача решалась Будкером [3] и Джаддом и др. [29] при определенных предположениях о функции распределения ионов по скоростям. [17]
В плазме имеются два типа столкновений: близкие столкновения между электронами и нейтральными атомами и далекие столкновения между ионами. [18]
При кулоновском взаимодействии частиц в присутствии магнитного поля, как и в его отсутствие, существенны далекие столкновения и соответственно малые изменения всех переменных. [19]
Эта формула перестает быть справедливой при очень больших х, поскольку весь вывод справедлив только для далеких столкновений. [20]
Оказывается, время далекого столкновения превосходит время между столкновениями приблизительно в N раз, и, следовательно, далекие столкновения в результате никогда не завершаются. [21]
Интересная попытка получить общую формулу для тормозной способности была сделана Блохом [61], рассматривавшим методом Томаса-Ферми атом при далеких столкновениях, когда атомные постоянные наиболее существенны. [22]
Число фазовых точек, приходящихся на одну микроячейку, обычно меняется и максимальное их число будет зависеть от относительной значимости близких и далеких столкновений. Кроме того, пределы различимости микроячеек в самом общем случае также меняются. [23]
Оно указывает на то, что туннельный механизм завышает относительное значение близких столкновений по сравнению с далекими; относительно малые сечения реакции для больших углов обусловлены тем, что при далеких столкновениях туннельный механизм маловероятен. Расхождение отношений теоретических и экспериментальных полных сечений при 10 и 15 Мэв также указывает на это. Если радиусы достаточно малы и, следовательно, соприкосновение ядер не имеет места, то упомянутые здесь разногласия теории и эксперимента не зависят от величины радиусов ядер. [24]
При катастрофических столкновениях происходит рождение вторичных электронов или гамма-квантов с энергией выше пороговой. Далекие столкновения объединяются на отрезке траектории, узлами которых являются координаты катастрофических столкновений. Алгоритм данной модели метода Монте-Карло достаточно сложен, однако возможности современной вычислительной техники сделали его наиболее распространенным. [25]
Ядерный радиус, использованный в рассмотренном выше методе, является, конечно, только удобным параметром. Для близких и далеких столкновений геометрия столкновения различна. Поэтому каналы реакций в различных случаях взаимодействуют на несколько больших или меньших расстояниях. Далее, при столкновении N14 с N14 имеется пять значений спинов канала, каждое из которых, складываясь с L, приводит к нескольким возможным значениям полного момента количества движения. [26]
Что касается компоненты импульса, параллельной пути частицы, то здесь требуется более подробное рассмотрение. При далеких столкновениях передача импульса в этом направлении очень мала по сравнению с передачей в перпендикулярном направлении. [27]
Предварительно мы коротко рассмотрим в разделе 2 соображения, оправдывающие разделение столкновений частицы с атомами вещества на близкие и далекие. Взаимодействие атомов существенно только для далеких столкновений, рассмотрение которых особенно просто, так как может быть основано на классической механике. Некоторые главные принципы обычной теории торможения, используемые в дальнейшем, рассмотрены в разделе 3, в частности будет рассмотрено влияние атомных связей, которые ограничивают радиус действия проходящей частицы, придавая столкновениям вне некоторого расстояния адиабатический характер. [28]
Для молекул с неограниченным радиусом взаимодействия интегралы (7.2), очевидно, расходятся, так как они включают в число столкнувшихся молекулы, взаимодействующие па сколь угодно больших расстояниях со сколь угодно малыми результирующими изменениями состояния. Так как при достаточно быстро спадающем потенциале взаимодействия далекие столкновения не дают существенного вклада, то с известным приближением для таких молекул истинный потенциал можно заменить некоторым обрезанным потенциалом с конечным радиусом взаимодействия. Однако в общем случае правильный выбор эффективного радиуса взаимодействия представляется далеко не тривиальным. [29]
Если считать, что тг и t обозначают соответственно массу и скорость электрона плазмы, a Z - кратность заряда иона, то величина S, определяемая последней формулой, приобретает смысл эффективного сечения взаимодействия электронов с ионами. Она получена в предположении, что можно не учитывать далекие столкновения с большими прицельными параметрами, в результате которых электрон испытывает слабые угловые отклонения. Однако тщательный анализ показывает, что в действительности результирующий эффект слабых столкновений из-за их многочисленности оказывается значительно большим, чем эффект, обусловленный редкими сильными ударами, при которых происходит резкое изменение направления полета электрона. Поэтому выражение (3.10) заведомо должно давать во много раз заниженную величину эффективного сечения взаимодействия. [30]