Стохастизация

Cтраница 2

При а 1 струя газа сносится боковым потоком практически на срезе трубы и вследствие сильной стохастизации расчленяется на мелкие вихревые структуры, которые достигают поверхности земли недалеко от источника выбросов. [16]

Таким образом, вне зависимости от космологического значения этой системы, мы встречаемся здесь со специфической модой спонтанной стохастизации детерминированной системы - явлением, похожим на те, которые обнаружены недавно во многих физических проблемах. [17]

Выведем условия, при которых учет нелинейности в уравнениях ( 23), ( 24), ( 26) ведет к стохастизации лучей. [18]

Трехмерность стелларатора может явиться также причиной появления в недостаточно продуманной системе винтовых резонансных возмущений, которые приводят к разрушению структуры вложенных магнитных поверхностей, стохастизации магнитных силовых линий и потере изолирующих свойств магнитного поля. [19]

При наличии резонанса траектории лучей приобретают неустойчивый характер и обнаруживают многочисленные неупорядоченные пересечения. Это влечет стохастизацию поля и формирование спеклоподобной структуры поля в поперечном сечении волновода. Важно отметить, что возникающие искажения волновых пучков нельзя скомпенсировать никакими известными методами, включая методы адаптивной оптики и методы обращения волнового фронта. Такая ситуация обусловлена прежде всего тем, что в силу принципиальной неустойчивости лучевых траекторий форма амплитудно-фазовых распределений поля в волноводе оказывается чрезвычайно критичной к малым изменениям начальных условий. [20]

Убывание Я-функции ( рост энтропии) соответствует возрастанию хаоса в системе, что связано с неустойчивостью фазовых траекторий мн. Пе-реммпиванис приводит к стохастизации, н дипамич. [21]

Усложнение спектра генерации ЛБВ-генератора при изменении основных управляющих параметров ( численное моделирование. а - L 3 0, С 0 1, 6 0. б - L 6 0, С 0 1, 6 1 8. в - L 6 0, С 0 03, 6 1 8 ( fi CU / CUQ. L 2тгСTV, где WQ - частота максимального усиления ЛБВ, N. [22]

К возникновению хаотической динамики выходного излучения и закономерному усложнению хаотических колебаний ЛБВ-генератора приводит увеличение времени прохождения сигнала по цепи обратной связи, рост тока электронного пучка и геометрической длины лампы. Интересным результатом является стохастизация колебаний при уменьшении параметра усиления Пирса С для фиксированной безразмерной длины L. По-видимому, это связано с тем, что при постоянном параметре L с уменьшением параметра усиления геометрическая длина / пространства взаимодействия растет. [23]

Важным аспектом турбулизации пограничного слоя является переход течения из детерминированного в стохастическое состояние. Одна из возможностей стохастизации связана с существованием в начальном спектре волн Толлмина-Шлихтинга некоррелированных гармоник, взаимодействия которых способны привести к сплошному спектральному распределению пульсаций. Другая - заключается в так называемой вторичной неустойчивости пограничного слоя по отношению к случайным мелкомасштабным возмущениям. Наблюдаемые в опыте интенсивные всплески пульсаций в ограниченных областях течения объясняются его локальными свойствами: появлением точек перегиба в мгновенном профиле скорости, индуцированных первичными возмущениями. Из линейной теории гидродинамической устойчивости известно, что течения с такими перегибными профилями сильно неустойчивы. На рис. 7 приведены экспериментальные результаты по взаимодействию волны неустойчивости с Л - структурой приводит к нарастанию последней в направлении потока и ее трансформации в турбулентное пятно. В этом случае вторичные возмущения развиваются в областях максимального транверсального сдвига скорости на продольных вихрях в хвостовой части структуры. [24]

Ulam) в 1954 обнаружили аномально медленную стохастизацию в этой системе. [25]

Локализованный в пространстве источник энергии а - стационарное во времени, но неоднородное в пространстве состояние. б - локализованные структуры Тьюринга. [26]

Далее в иерархии пространственно-временных структур диссипативных систем при воздействии на них источника энергии можно выделить структуры, механизм существования которых заключается во взаимодействии структур первой и второй групп. В результате такого взаимодействия возможны синхронизация и стохастизация структур. Даже в сравнительно слабых внешних полях возможны резонансные ( накапливающиеся) эффекты и, как следствие, гибель старых или рождение новых структур. [27]

Рассмотренные в разделах 2.4 - 2.5 процессы стохастизации излучения непосредственным образом обусловлены случайным распределением неоднородностеи среды или неровностей отражающих поверхностей. Существует, однако, принципиально иной механизм стохастизации изначально регулярных световых пучков, который может проявляться даже в средах с регулярным изменением показателя преломления. Этот механизм представляет собой частный ( оптический) случай физического сценария перехода к динамическому хаосу детерминированных нелинейных систем. [28]

Численное решение уравнений (14.58) - (14.61) показывает, что с увеличением тока пучка после разрушения монохроматического режима быстро наступает режим стохастической автомодуляции. Это указывает на совпадение механизма разрушения монохроматического режима с механизмом его стохастизации. Поэтому определение условий и механизма потери устойчивости монохроматических решений дает хорошую оценку снизу для тока стохастической автомодуляции генератора и позволяет качественно описать основные спектральные характеристики сигнала в этом режиме. [29]

Прежде чем привести более точную, количественную формулировку этой связи, напомним, как происходит переход обычной динамической системы в состояние термодинамического равновесия. В процессе такого перехода система быстро забывает свое начальное состояние, происходит запутывание ( стохастизация) движения составляющих ее частиц. Вследствие присущей системе взаимодействующих частиц динамической неустойчивости малые неопределенности в начальных условиях быстро возрастают. В результате возникают быстрое перемешивание состояний частиц и равномерное заполнение всей доступной системе области значений динамических переменных. Аналогичным образом взаимодействие динамической системы с термостатом приводит к тому, что все макроскопические состояния, отвечающие заданным микроскопическим параметрам системы, оказываются равновероятными. Иными словами, в термодинамике состояние системы с заданным набором макроскопических параметров является крайне вырожденным, поскольку ему отвечает большое число N различных микроскопических состояний. [30]

Страницы: 1 2 3 4