Влияние - диэлектрик
Cтраница 1
 |
Сгущение линий электрической индукции однородным диэлектрическим шаром, помещенным в однородном. [1] |
Влияние диэлектрика на электрическое поле заключается прежде всего в том, что диэлектрик ослабляет напряженность электрического поля. По обобщенному закону Кулона в однородной диэлектрической среде, имеющей диэлектрическую постоянную г, электрические заряды взаимодействуют с силой, в е раз меньшей, чем в вакууме. [2]
Влияние диэлектрика на энергию W e сказывается в том, что при неизменном распределении свободных зарядов значения ф в разных диэлектриках различны. [3]
Рассматриваются влияние диэлектрика на электрическое поле и различные механизмы поляризации. Выводится соотношение между плотностями объемных и поверхностных связанных зарядов и поляризованностъю. Обсуждаются явления на границе между диэлектриками. [4]
Первое объяснение причины - влияния диэлектрика на емкость заключалось в следующем. Кавендиш полагал, что электричество из металла проникает в глубь диэлектрика на некоторую конечную глубину и это приводит к уменьшению толщины слоя диэлектрика, а следовательно, к увеличению емкости. [5]
Например, было рассмотрено [120] влияние диэлектрика в случае спиральной опоры для коаксиальной линии, однако большинство работ [181, 220, 227, 275, 286, 311 ] посвящено определению влияния непрерывной оболочки на характеристики металлической спирали. В обстоятельном исследовании Тьена [300] показано, что фазовая скорость и импеданс связи уменьшаются за счет коэффициента диэлектрической нагрузки. Этот коэффициент обычно имеет значения от 0 2 до 0 8 и может быть увеличен, если спираль закрепляется посредством трубок или уголков так, что основная масса диэлектрика удаляется от поверхности спирали. [6]
При эквивалентной замене (V.42) предполагается, что влияние диэлектрика на замедление волны пропорционально произведению напряженности поля на площадь, занимаемую диэлектриком. При этом предполагается также, что напряженность электрического поля до и после введения диэлектрика мало изменяется и в первом приближении остается неизменной. При замене по формуле (V.42) диэлектрическая постоянная реального образца и эквивалентной системы одинаковы. Искомым является размер эквивалентной трубки. Так как поле меняется по частоте, то размеры эквивалентного диэлектрика также зависят от частоты. [7]
Формулы (17.17) и (17.21) позволяют полностью учесть влияние диэлектрика на электрическое поле. Создаваемая связанными зарядами напряженность поля вычисляется по тем же формулам, по которым определяется напряженность в вакууме, порождаемая свободными зарядами. [8]
Ослаблением поля в диэлектрике, обусловленным поляризацией последнего, объясняют влияние диэлектрика на силу взаимодействия между наэлектризованными телами. Теперь становится понятным, почему сила взаимодействия между зарядами имеет наибольшую величину в вакууме и почему в формулу закона Кулона входит диэлектрическая проницаемость среды ес. [9]
Из сопоставления равенств ( а) и ( б) получается, что влияние диэлектрика на поле, возбуждаемое свободными зарядами, сводится к некоторому дополнительному полю в вакууме, обусловленному связанными зарядами. [10]
Силовые трубки, заполненные движущейся несжимаемой жидкостью, легко объясняли опыт Фарадея, обнаружившего влияние диэлектрика, промежуточной непроводящей среды, на процесс зарядки конденсатора. В рамки теории Максвелла легко и просто укладывались понятия о сопротивлении, испытываемом струями жидкости. [11]
При выполнении работ лаборатории студенты знакомятся с электростатическими полями различной конфигурации, движением заряженных частиц в электростатическом поле, силовым взаимодействием заряженных тел, изучением полей методом электростатической ванны, влиянием диэлектрика на электростатическое поле, выполняют опыт Милликена по определению величины элементарного заряда, изучают гальванометр магнитоэлектрической системы и метод компенсационных измерений. [12]
Заметим, что формула (41.06) и все следующие из нее выводы остаются справедливыми, если весь отрезок 0zL запол - нен диэлектриком; в этом случае нужно лишь считать - kL f и учесть влияние диэлектрика на волновые сопротивления WQ и W. Боковую стенку поршня необязательно считать бесконечно тонкой: она может иметь любую толщину. [13]
В опытах Фарадея пламя можно рассматривать как проводник, связанный с землей. Влияние диэлектрика выражается в появлении кажущейся электризации на его поверхности. Эта кажущаяся электризация, воздействуя на проводящее пламя, притягивает к себе электричество противоположного знака, распределяющееся по поверхности диэлектрика, тогда как электричество того же знака отталкивается через пламя на землю. Таким образом, на поверхности диэлектрика появляется действительная электризация, компенсирующая влияние кажущейся электризации. При устранении индуцирующей силы кажущаяся электризация исчезает, а действительная электризация остается и уже не компенсируется кажущейся. [14]
 |
Схематическое устройство конденсаторов основных типов. [15] |
Страницы: 1 2