Влияние - корреляция
Cтраница 1
Влияние корреляции проявляется также в том, что в месте перекрытия зон плотность состояний остается малой. Такая ситуация благоприятна для возникновения спонтанного зонного магнетизма нелокализованных электронов ( см. § 7.3, стр. Наконец, при дальнейшем возрастании ф последовательно исчезает зонная горловина. U - 0, и обе зоны объединяются, образуя одну зону обычной формы ( фиг. В § 7.3 мы покажем, какое влияние оказывает последовательный переход от локализованного к делокализованному состоянию на магнитные свойства й-электронов. Следует также подчеркнуть, что в таком простом, весьма схематическом описании мы не учитывали ни различия в поведении de - и d - волновых функций, ни возбужденных состояний в кристаллическом поле. [1]
Влияние корреляций проявляется на больших расстояниях. [2]
Величины Ji, учитывающие влияние корреляции на орбитали, конечно, весьма существенны в ядрах. Они сокращают бесконечности, Ьозникающие в этом случае при использовании метода Хартри - Фока. [3]
 |
Пример для вычисления разложения Бахадура. [4] |
Из этого разложения видно влияние корреляции на точность аппроксимации плотности вероятности. [5]
Именно это является главным каналом влияния межъядерных корреляций на суммарные термодинамические функции системы. [6]
Рассмотрим более конкретно упрощенные примеры влияния корреляции разных ценных бумаг. [7]
Если это не так, то влияние корреляции в сплаве ( и изменения состава вблизи вакансии) будет не мало и может привести к существенным поправкам. [8]
Суммирование Е е) по / дает величину влияния внутримолекулярной корреляции на мешмолекулярный потенциал. Влияние это может быть весьма значительным. В работе Шалевича и Ежи-орского [54] был предпринят прецизионный расчет димера ( Не) 2на большом гауссовом базисе по методу двойной теории возмущений в формализме MS - MA. Таким образом, учет внутриатомной корреляции может оказаться важнее учета обменных членов во втором порядке теории возмущений. [9]
Конечно, в математическом отношении теория несколько усложняется из-за влияния начальных корреляций на динамические процессы, что приводит к увеличению числа гриновских функций и элементов массового оператора. Впрочем, многие соотношения, записанные в матричной форме, имеют фактически тот же самый вид, что и в обычном методе временных функций Грина. Это позволяет воспользоваться диаграммной техникой и многими хорошо известными приближениями. [10]
Прежде чем сравнивать полученные результаты с опытом, рассмотрим влияние корреляции внутренних вращений на суммарный дипольпый момент цепи. [11]
Нам осталось рассмотреть уравнения для перекрестных гриновских функций Q, которые учитывают влияние начальных корреляций на временную эволюцию. [12]
Знак приближения в формуле (2.31) определяется тем, что при ее выводе [47] мы пренебрегли влиянием корреляции тех компонент выходных шумов каждого из диодов, которые обусловлены преобразованием в промежуточную частоту мощности шумов kTo & f, поступающих на сигнальный вход БС от нагрузки ( источника сигнала) последнего. [13]
В обоих случаях кривые 1 соответствуют классической теории Вейсса, не учитывающей корреляции, а кривые 2 отражают влияние корреляции. [14]
Анализ, выполненный в работах [5, 7, 20], показывает, что при достаточно больших отношениях сигнал / шум на входе приемника ( Я2ж / 12 1) влияние корреляции между образцами сигналов эквивалентно некоторому уменьшению средней мощности образца. [15]
Страницы: 1 2