Cтраница 2
В 1 - м томе широко представлены задачи самонаведения в разделе кинематики сложного движения, во 2 - м томе в главе, посвященной малым колебаниям системы, детально рассматриваются задачи о свободных и вынужденных колебаниях жестких роторов, вращающихся в упругих опорах. Исследуется влияние вязкого трения, гироскопических сил, эффек. [16]
Теплоизолированная система состоит из груза, подвешенного на пружине. В исходном состоянии груз был смещен на расстояние L от положения равновесия. Затем его освободили, и система постепенно под влиянием вязкого трения пришла в состояние покоя. [17]
Рассмотрим теплоизолированную систему, состоящую из груза, подвешенного на пружине. В исходном состоянии груз был смещен на расстояние А от положения равновесия. Затем его освободили, и система постепенно под влиянием вязкого трения пришла в состояние покоя. [18]
Таким образом, возникает вопрос о механизме потерь энергии в условиях перемещающейся кавитации, так как в этом случае отсутствует возвратное течение, позволяющее объяснить эти потери. Согласно простейшей гипотезе, объем каверн, образующихся в единицу времени, одинаков в обоих случаях и работа, затраченная системой на образование этих каверн, одинакова независимо от типа кавитации. Часть этой работы, которая не возвращается в систему, представляет потери энергии. В случае присоединенных каверн эти потери определяются влиянием вязкого трения в процессе смешения, вызванном возвратным течением. В случае перемещающейся кавитации энергия, требуемая для создания радиального течения около каждой пульсирующей каверны, не полностью возвращается в основной поток, а частично рассеивается вследствие вязкого трения и расходуется на образование сферических ударных волн. [19]
Здесь e s выражено в радианах. Напомним, что эта величина представляет погрешность положения вследствие воздействия входной функции скорости. У системы с неизменными параметрами большей входной скорости соответствует больший сигнал рассогласования, необходимый для генерирования выходной скорости. Из равенства (1.46), кроме того, следует, что момент, создаваемый двигателем в установившемся состоянии, должен быть достаточен для преодоления влияния вязкого трения. [20]
Другой пример продемонстрирован в [13], где показано, что под влиянием внутреннего трения вращающийся вал может потерять устойчивость. Ясно, что такой процесс сопровождается увеличением энергии ротора. Но было бы ошибочным думать, что это происходит из-за положительной работы сил трения. Работа этих сил, разумеется, отрицательна. Но именно они создают условия для перекачки энергии от привода к ротору. Теоретически и экспериментально установлено, что в подшипнике под влиянием вязкого трения ротор может потерять устойчивость и приобрести сложное движение в обойме. Принципиально отличным моментом для течения в канале является чисто гидродинамический аспект явления потери устойчивости вследствие действия диссипативного фактора. [21]
Рассматривая наш набор сил, характерный для механики жидкости, допустим, что в этом случае гравитационная сила, сила поверхностного натяжения и сила упругости не имеют существенного значения. Тогда остаются сила инерции, сила давления и сила вязкости. Одна из этих сил является зависимой. Таким образом, получаются два безразмерных комплекса: один независимый и один зависимый. Этими безразмерными комплексами должны быть число Рейнольдса и коэффициент давления. Коэффициент давления легко преобразуется в коэффициент гидравлического трения с помощью уравнения, которое служит определением коэффициента трения. Уменьшению числа Рейнольдса соответствует увеличение влияния вязкого трения, т.е. увеличение коэффициента трения А. [22]
R - радиус трубы) при A / / J С 1 мало влияет на профиль скоростей. При турбулентном режиме движения влияние шероховатости определяется соотношением размеров выступов Д и толщины вязкого подслоя бв. Если 6В Д, то жидкость в вязком подслое обтекает выступы и шероховатость практически не сказывается на значении К. Если же Д бв или Д бв, то выступы турбулизируют вязкий подслой и необходим дополнительный расход энергии на вихреобразование. Поскольку на начальных участках трубы по ходу потока имеется ламинарный пограничный слой, влияние шероховатости на начальных участках трубы относительно мало и в наибольшей мере сказывается в области развитого турбулентного режима. Следовательно, влияние шероховатости возрастает с повышением значения критерия Re. При больших Re влияние шероховатости превалирует над влиянием обычного вязкого трения. [23]