Cтраница 2
При всем том величина аг не может превышать значения атах, определяемого формулой ( IV. Практическим же критерием достаточной малости амплитуды волны в смысле влияния нелинейных эффектов на ее поглощение может служить отсутствие зависнмсчти измеряемого данным метоюм коэффициента поглощения ог расстояния до источника и от интенсивности ульт-разнука. [16]
В инженерной практике при проектировании сооружений на мелководных морских акваториях, когда высота волн оказывается соизмеримой с глубиной воды, возникает необходимость учета влияния нелинейных эффектов на нагрузку от волн, действующую на опорные части сооружений. [17]
К той же теме относится работа Гинсберга. Но здесь в отличие от предыдущих статей используются соотношения геометрически нелинейной теории. Подробно анализируется влияние нелинейных эффектов. Отыскиваются точки бифуркации на амплитудно-частотных характеристиках, которые, соответствуют появлению неосесимметричной формы движения при осесимметричной основной деформации. [18]
В соответствии с материалами, изложенными в § 9, производим Фурье - анализ раздельно для четных и нечетных полупериодов зависимостей давления на возмущающей скважине от времени. При этом следует учесть эффекты отклонения кривых изменений дебита от сигналов прямоугольной формы, если они существенны. Заметим, что для многих ситуаций влияние нелинейных эффектов укладывается в погрешности измерений и каких-либо пересчетов производить не нужно. [19]
В процессе подобного уточнения каждая итерация выполняется так же, как и в линейном случае. Веса как обычно выбираются обратно пропорциональными дисперсиям наблюдаемых величин. После того как уточнение получено, предполагается, что ошибки параметров задаются обратной матрицей системы нормальных уравнений, и проводятся, как обычно, проверки гипотез относительно параметров или функций от параметров. Эту процедуру следует проводить с некоторой осторожностью и тщательно исследовать влияние нелинейных эффектов. [20]
При распространении волны конечной амплитуды в реальной среде увеличение градиента колебательной скорости на переднем фронте волны при ее нелинейном искажении должно сопровождаться усилением диссипативных потерь, обусловленных вязкостью и теплопроводностью среды. Вследствие этого амплитуда волны будет прогрессивно убывать и, следовательно, процесс ее искажения будет затормаживаться. На некотором расстоянии от источника влияние диссипативных процессов должно полностью скомпенсировать влияние нелинейных эффектов, - при этом дальнейшее искажение формы волны прекращается, что принято называть стабилизацией формы волны. На самом деле стабилизации в полном смысле слова не происходит, так как при дальнейшем распространении амплитуда волны продолжает затухать, нелинейные эффекты при этом ослабевают и профиль волны на больших расстояниях начинает сглаживаться вплоть до восстановления синусоидальной формы. Поэтому под стабилизацией формы волны следует понимать ее максимальное искажение, а под расстоянием стабилизации ( л: С1аб) - расстояние, на котором достигается это искажение, от источника. Правда, термин стабильная форма волны в известной мере оправдывается тем, что профиль такой волны изменяется медленнее, чем профиль любой другой волны с теми же амплитудой и частотой. [21]
Прежде всего заметим, что при t - оо значение выходного сигнала подсистемы совпадает со значением входного сигнала, поэтому систематическая погрешность воспроизведения входного сигнала, обусловленная нелинейностью подсистемы, существует только в переходном процессе. Далее, так как величина р может быть как положительной, так и отрицательной, то дополнительный вклад в показаниях подсистем, обусловленный нелинейным эффектом, может приводить как к завышению этих показаний, так и к занижению по сравнению с реакцией подсистем без учета нелинейного эффекта. В первом случае нелинейный эффект приводит к уменьшению длительности переходного процесса, а во втором - к увеличению. Численные оценки, получаемые из ( 7 - 52), показывают, что уже при р ( V - U0) 0 25 влияние нелинейных эффектов значительно, поэтому в задачах измерения и контроля учет этих эффектов необходим. [22]
Точки профиля волны, соответствующие областям сжатия где v 0), бегут быстрее точек, соответствующих областям разрежения ( где v 0), т, к. Кроме того, происходит увлечение волны средой, к-рая в области сжатия движется в направлении распространения волны, а в области разрежения - в противоположную сторону. Поэтому распространение таких волн происходит практически без изменения формы, в соответствии с соотношениями линейной акустики, согласно к-рой скорость звука для всех точек профиля волны постоянна. Если же интенсивность волны достаточно велика, то влияние нелинейных эффектов оказывается более сильным, чем влияние диссипативных процессов, обусловливающих затухание волны, и крутизна волновых фронтов по мере распространения возрастает. [23]