Струйка - ток
Cтраница 4
Другое важное следствие состоит в том, что струйка тока не может оканчиваться внутри жидкости, если скорость не равна бесконечности в соответствующей точке. Если не рассматривать этот случай, то отсюда следует, что вообще струйки тока либо замкнуты, либо оканчиваются на границе жидкости. То же самое справедливо для линии тока, так как поперечное сечение струйки тока можно считать сколь угодно малым. [46]
 |
Схема двигательной гондолы дозвукового самолета. [47] |
Она снижается особенно значительно при крутых внешних обводах воздухозаборника, приводящих к сильному искривлению струек тока и к появлению отрыва потока на его внешней поверхности, как это показано на рис. 8.5. При острых входных кромках ( дозвуковое обтекание сверхзвукового воздухозаборника) подсасывающая сила становится весьма незначительной. [48]
При установившемся течении количество движения массы газа в объеме Г-2, общем для двух рассматриваемых положений струйки тока ( см. рис. 1.6), является одинаковым. [49]
Расчеты параметров течения и потерь удельного импульса были проведены для различных топлив при нескольких значениях параметра подобия. В качестве исходных значений Рсо и d, по которым для ( каждого топлива определялись начальная температура и скорость газа в дозвуковой части сопла, а также неравновесное распределение молярных концентраций вдоль струйки тока, были приняты значения рсо 2 5 МН / м2 и d 25 мм. [50]
Прежде всего в полях температур при наличии ветра ( см. рис. 5.10) наблюдается появление зоны повышения температуры потока, локализованной в подветренной части КВС. Учитывая большую теплопроводность металлических стенок модели дымовой трубы и характер течения газа внутри КВС при ветре ( см. ниже), можно сделать вывод, что эта дополнительная зона прогрева потока связана именно с тепловым следом трубы, которая нагревает струйки тока, протекающие вблизи нее и движущиеся в направлении подветренной стенки градирни и вверх. В сечениях 2 и 4 эта область постепенно уменьшается в размерах, вероятно, вследствие интенсивного перемешивания газа на границах расширяющейся струи от дымовой трубы со стороны оси трубы и одновременно вследствие взаимодействия с более холодным газом, подтекающим вдоль подветренной стенки градирни. [51]
К от положения плоского скачка уплотнения на эквивалентном клине, приобретают отрицательную кривизну и увеличивают наклон в сторону ребра. В то же время линии тока в центральной части течения под влиянием положительного градиента давления еще больше отклоняются от хорды крыла. После выравнивания давления во внутренней части эллиптической области течения пристеночные струйки тока, получившие дополнительную поперечную скорость ( на сфере) в сторону ребра крыла, тормозятся, приобретая положительную кривизну. Это приводит к повышению давления вдоль стенки крыла ( рис. 1), что вызывает дальнейшее отклонение линий тока в центральной части течения от ребра крыла и оттеснение линий тока в окрестности контактного разрыва в сторону плоскости симметрии. Следствием такого процесса и является всплывание точки Ферри. [52]
Другое важное следствие состоит в том, что струйка тока не может оканчиваться внутри жидкости, если скорость не равна бесконечности в соответствующей точке. Если не рассматривать этот случай, то отсюда следует, что вообще струйки тока либо замкнуты, либо оканчиваются на границе жидкости. То же самое справедливо для линии тока, так как поперечное сечение струйки тока можно считать сколь угодно малым. [53]
Одномерная теория применима для расчета течений в каналах и вдоль струек тока во внешних и струйных задачах, если вдоль струек тока известен какой-либо из газодинамических параметров. Рассмотрим установившееся течение совершенного газа без релаксационных процессов. В соответствии с основной гипотезой одномерной теории будем считать поток в любом месте струйки тока однородным по сечению, а скорость - направленной практически вдоль оси, которая в общем случае может быть криволинейной. [54]
Поскольку изменение колебательного состояния молекулы происходит яри бинарных столкновениях, скорость изменения колебательной энергии прямо пропорциональна давлению газа. Поэтому из релаксационных уравнений нетрудно установить, что для колебательно неравновесного течения газа в сопле параметр p0L0 ( где р0, L0 - характерные значения давления и линейного размера, соответственно) является параметром подобия. Этот параметр подобия относится к течениям с одинаковой начальной температурой газа, фиксированным распределением относительного давления вдоль струйки тока p / p0 f ( x / L0) и неизменным химическим составом смеси. В реальных случаях течения пррдуктов сгорания в соплах при изменении характерных величин, в качестве которых естественно принять давление в камере сгорания рсо и диаметр критического сечения сопла d, меняется температура в начальном сечении сопла и химический состав смеси. Тем не менее приближенно можно считать, что такой параметр подобия справедлив и для таких случаев, когда во внимание принимается лишь относительное изменение параметров вследствие колебательной неравновесности. [55]
Уравнение (1.23) является уравнением моментов количества движения для струйки тока. Оно позволяет определить момент внешних сил, который необходим для получения данного изменения момента количества движения. При наличии вязкостного трения в потоке момент внешних сил должен включать в себя момент сил трения на поверхности струйки тока. [56]
Страницы: 1 2 3 4