Структура - спектральная линия
Cтраница 2
Применение высокочастотного безэлектродного разряда не ограничивается только исследованием сверхтонкой структуры спектральных линий. Он может быть применен также и для целей спектрального анализа. [16]
Здесь следует отметить, что первые работы по исследованию структуры спектральных линий были выполнены Майкельсоном с помощью двухлуче-вого интерферометра. При больших разностях хода между интерферирующими пучками в интерферометре Майкельсона системы интерференционных полос, соответствующие различным компонентам спектральных линий, оказываются смещенными друг относительно друга. В результате этого при перемещении одного из зеркал интерферометра периодически меняется контраст интерференционной картины. [17]
Однако сведения, полученные о ядрах на основании изучения сверхтонкой структуры спектральных линий и вращательной структуры молекулярных полос, показали несостоятельность всех этих, казавшихся очевидными, предположений. [18]
Существование спина у ядра было обнаружено при тщательном исследовании сверхтонкой структуры оптических спектральных линий, подобно тому как по анализу тонкой структуры спектральных линий пришли к выводу о существовании спина у электрона. [19]
Этот вывод, полученный в Применении многолучевого интерферометра к исследованию сверхтонкой структуры спектральных линий, полностью можно распространить и на методы использования многолучевого интерферометра для диагностики прозрачных сред и в общем случае для исследования волновых фронтов. Например, при настройке на равномерно освещенное поле ( при параллельном положении зеркал) работа выполняется на одной интерференционной полосе, причем, как будет показано в гл. V, для получения оптимальной чувствительности многолучевого интерферометра необходимо в небольших пределах менять настройку интерферометра. Очевидно, что в таком случае некоторое несовпадение мак-симумов интерферометров может быть использовано для выбора рабочей точки результирующего интерференционного контура. [20]
Подобный способ монохроматизации позволяет как гасить те или иные компоненты сверхтонкой структуры спектральной линии, так и сужать линии до ширины меньше допплеровской. Использование паров йода в качестве поглощающего вещества позволяет получать достаточно узкую резонансную линию А. [21]
В остальных случаях четных ядер удалось установить экспериментально только отсутствие сверхтонкой структуры спектральных линий. Это означает, что или спин или магнитный момент равен нулю. Однако имеются теоретические основания считать, что в этих случаях не только одна из этих величин, но обе равны нулю. Ядра с четным массовым числом и нечетным зарядом, из которых известно всего четыре стабильных, имеют целочисленный ( в единицах U) спин. У ядер, у которых и заряд и массовое число оба нечетны, спин полуцелый. [22]
Представление о спине и магнитном моменте ядра было введено для объяснения сверхтонкой структуры спектральных линий. [23]
Во-вторых, он может исследовать это вещество на спектрометре и, изучая структуру спектральных линий, уточнить свои первоначальные догадюг. Во многих случаях это даст ему возможность точно определить структуру вещества, и все будут довольны. [24]
В тридцатых годах источник света с полым катодом широко применялся при исследовании сверхтонкой структуры спектральных линий. [25]
Если изменение давления синхронизировано с перемещением ленты самописца, то мы получим запись структуры спектральной линии с постоянным масштабом по оси длин волн. [26]
Магнитные моменты ядер могут, таким образом, определяться спектроскопическим методом по сверхтонкой структуре спектральных линий. Таким образом, из-за малости эффекта, даже при использовании спектральных приборов очень большой разрешающей способности, точность этого метода невелика. Поэтому были разработаны более точные ( не оптические) методы определения магнитных моментов ядер, одним из которых является метод ядерного магнитного резонанса. [27]
Если излучающий атом находится в сильном электрическом однородном поле, то термы расщепляются и структура спектральной линии становится сложной. [28]
Малая величина магнитных моментов ядер по сравнению с магнитными моментами электронов в атоме объясняет узость сверхтонкой структуры спектральных линий, составляющей по порядку величины 10 - 3 от мультиплетного расщепления. [29]
 |
Полностью разрешенная эмиссионная линия ( я и частично разрешенная эта же линия в поглощении ( б. [30] |
Страницы: 1 2 3 4