Структура - ударная волна
Cтраница 2
Задача о структуре ударной волны является самой простой задачей, в которой нелинейный характер уравнения Больцмана играет существенную роль. [16]
Фазовые скорости и структура ударных волн, Прикл. [17]
Следовательно, изучая структуры ударных волн в плазме с магнитным полем в рамках навье-стоксовского подхода нельзя опираться на МГД-модель - следует исходить из двухжидкостных уравнений переноса. Если интересующий нас масштаб L велик по сравнению с ними, то од-ножидкостное приближение оправдано. Возможная неадекватность закона Ома (1.3) в пределе L - - оо также несущественна, так как согласно (1.19) в этом пределе Rm - oo, т.е. плазму можно считать идеально проводящей. Значит, уравнения магнитной гидродинамики идеально проводящей бездиссипативной сре - Ды правильно описывают равновесные состояния далеко перед и 8а фронтом ударной волны, достаточно длинные бегущие волны, Фигурирующие в условиях эволюционности, нестационарные течения плазмы с достаточно крупномасштабным и низкочастотным изменением всех величин, где ударные волны представляются Разрывами. [18]
Сложнее проводится расчет структуры ударной волны с высвечиванием в областях Н I, так как здесь следует принять во внимание ионизацию водорода, и, в частности, учесть потери энергии на эту ионизацию. [19]
Если решение описывает непрерывную структуру ударной волны, то интегралы (18.8) - (18.10) и уравнения (18.11) и (18.12) выполняются всюду в структуре волны. [20]
 |
Спектры обтекания цилиндра сверхзвуковым потоком влажного пара при различных начальных параметрах пара перед соплом Л аваля ( Л11 2. [21] |
Изложенное показывает, что структура ударных волн во влажном паре в общем случае может существенно усложняться. [22]
Поэтому исследованная Эддинг-гоном [9] структура ударных волн может радикально отличаться от структуры скачков в жидкостях с пузырьками, обсуждение которой мы отложим до следующего раздела. [23]
Большой интерес представляет исследование структуры ударной волны с высвечиванием, поскольку ее толщина фронта ( в особенности области высвечивания) довольно значительна в отличие от обычных ударных волн. Кроме того, это исследование позволяет, как мы увидим ниже, рассчитать условия свечения ударной волны в межзвездном пространстве и ее спектр. [24]
При решении задачи о структуре ударной волны в общем случае, когда существен вклад излучения в давление и энергию среды ( а не только его роль в лучистом теплообмене), B.C. Имшенник и Ю.И. Морозов исходили из уравнения переноса (3.8) и вытекающих из него в приближении Эддинг-тона соотношений (3.13) - (3.15), в которых учтено движение вещества. [25]
Еще проще предположить, что структура ударной волны такова, что в ней есть две области сильных градиентов. Тогда расщепление связано просто с одновременной генерацией плазменной турбулентности в двух пространственно разделенных областях с соответственно различными частотами. Достаточно пространственное разделение слоев в V5 эквивалентной высоты, чтобы получить наблюдаемое раздвоение частот, равное примерно 1 / 10 от самой частоты. Области сильных градиентов магнитного поля возникают как в головной, так и в тыловой части ударной волны. [26]
Переход к МГД-режиму Р отношении структур ударных волн, таким образом, происходит вяе исследованного диапазона, при начальных степенях ионизации меньше нескольких процентов. Ву при почти постоянных значениях остальных переменных, здесь вырождается в незначительную магнитную ступеньку. Структуры в целом соответствуют теории, развитой для ударных волн в полностью-ионизованной плазме. Соответственно до некоторого критического числа Маха М0 - / - 3 - т - 4 ( его значение зависит от й) структура фронта является: чисто резистивной, тогда как в структурах более сильных ударных волн имеются вязкие скачки. [27]
Монография посвящена систематическому изложению теории структуры ударных волн в газах и плазме. Она содержит подробное описание ударно-волновых явлений в магнитных полях, в которых совместное действие гидродинамических, электромагнитных и радиационных процессов создает ударные волны, близкие по свойствам к волнам детонации и дефлаграцпи. В книге прослеживается взаимозависимость между структурой, устойчивостью и динамикой ударных волн, освещаются современные методы расчета структур ударных волн. Анализируются и сравниваются с теорией результаты наиболее важных экспериментов по ударным волнам в плотной плазме. Книга рассчитана на специалистов в области физики плазмы, астрофизики и гидродинамики, аспирантов и студентов старших курсов. [28]
Как известно, характерный размер осцилляторной структуры ламинарной бесстолкнови-тельной ударной волны - порядка c / copz - 3 - 103 см в условиях солнечной короны. [29]
 |
Схема коаксиальной электромагнитной ударной трубы. [30] |
Страницы: 1 2 3 4