Структура - ударная волна
Cтраница 3
Значительная часть экспериментальных данных по структурам ударных волн в столкновительной плазме получена с помощью коаксиальной электромагнитной ударной трубы и ее модификаций. Ее схематическое изображение представлено на рис. 5.1. Исследуемый газ занимает пространство между двумя коаксиальными цилиндрическими электродами. Третий - центральный - проводник проходит по оси внутреннего цилиндра. Вся установка находится внутри катушки, расположенной соосно с цилиндрами. Протекание аксиального тока Jx по центральному электроду создает начальное азимутальное поле е, поперечное по направлению к оси. [31]
Это решение в литературе называют структурой ударной волны. Рассматривается аналогичное решение уравнений движения совершенного двухатомного газа с колебательной релаксацией. Вязкость и теплопроводность газа не учитываются. [32]
 |
Схема структуры ударной волны умеренной интенсивности. 1 - зона прогрева перед фронтом, 2 - вязкий скачок. 3 - зона релаксации, 4 - зона высвечивания. [33] |
Итак, корректное исследование задачи о структуре ударной волны требует одновременного расчета методом итераций параметров всех четырех зон. Связано это с огромными трудностями. Так, например, при расчете степени ионизации в зоне прогрева необходимо учитывать, что концентрация атомов на различных возбужденных уровнях, электронная и ионная температуры с расстоянием до вязкого скачка изменяются. Более того, о температуре перед фронтом ударной волны приходится говорить условно, так как термодинамического равновесия там может и не быть. Это значит, в частности, что распределение частиц ( скажем, электронов) по скоростям не может быть описано функцией Максвелла. [34]
Зыонг Нгок Хай, Нигмантулин Р.И., Хабеев Н.С. Структура ударных волн в жидкости с паровыми пузырьками / / Изв. [35]
Как замечено выше, во многих случаях структура ударных волн малой амплитуды описывается уравнением Бюргерса. Соответствующие разрывы являются однопарамет-рическими и возникновение разрывов, отличающихся от однопараметрических, так же как их распад и слияние, возможны, если разрыв имеет конечную интенсивность или изменяет свойства среды. [36]
Упомянем еще об исследованиях, касающихся устойчивости вязкой структуры ме-тастабильных ударных волн, соответствующих точкам отрезка QE на рис. 7.8 ( Куликовский, Чугайнова, 1998 2000 2001), продемонстрировавших устойчивость этих ударных волн по отношению к одномерным и двумерным возмущениям малой и конечной амплитуды. [37]
Условие (2.29) обеспечивает существование решения, представляющего структуру ударной волны, (2.30) - его единственность при фиксированном наборе параметров ударной волны и начального состояния. Только при одновременном соблюдении ( 2.29 30) имеет смысл рассмотрение стационарных структур, опреде. [38]
На рис. 25 приводятся графики, иллюстрирующие структуру ударной волны с высвечиванием в области Н II. Эти графики вычислены по решениям (10.16) и (10.19) с последующим уточнением. [39]
Отдельно анализируется роль коллективных процессов, формирующих структуру ударных волн в разреженной плазме. В главе 4 рассмотрены гибридные модели, в которых ионная компонента плазмы описывается с помощью уравнений Власова, а электронная компонента - газодинамическими уравнениями. [40]
Много исследований было посвящено также задаче о структуре ударной волны в смесях и многоатомных газах. В частности, в случае бинарной смеси ударная волна может приводить к диффузионному разделению компонентов. [41]
В области II требование существования решения задачи о структуре ударной волны дает дополнительные граничные условия, которые делают разрыв эволюционным. Эти соотношения выделяют в области II на адиабате Гюгонио подобласть меньшего числа измерений, которая является допустимой частью многообразия Гюгонио. [42]
В данной книге газодинамические уравнения систематически применяются для расчета структур ударных волн. Предполагая, что читатель имеет элементарные сведения о газодинамике и ударных волнах ( например, см. [1- 2]): обсудим применимость уравнений газодинамики к задачам о структуре ударных волн. [43]
Установление подобной зависимости позволило бы точно решить задачу о структуре ударной волны в разреженном газе, ряд акустиче -: ских задач, а также расширить наши знания о характере процессов, лежащих в основе явления послесвечения. [44]
Конечное время, необходимое для фазового перехода, и образующаяся многоволновая структура ударной волны также приводят к тому, что волна, на которой заканчивается переход Fe0 - - Бе ( Е), начинает затухать раньше, чем это следует из простейших соображений, связанных с анализом только ударной адиабаты. В частности, сдвиговая прочность, определяемая девиа-тором т1, приводит к более раннему началу ослабления ударной волны, чем это следует из чисто гидродинамической модели, так как упругая волна разгрузки имеет большую скорость, чем пластическая волна разгрузки. [45]
Страницы: 1 2 3 4