Структура - фронт
Cтраница 2
Она и определяет структуру фронта волны разрежения, и этот вопрос будет основным предметом рассмотрения данного раздела. [16]
Рассмотрим задачу о структуре фронта детонационной волны. [17]
Для решения вопроса о структуре фронта ионизации в электромагнитной ударной трубе, так же как и в ударной трубе с диафрагмой, требуется постановка специальных опытов. [18]
 |
Осциллограммы распространения ударных волн в воде, полученные при поступлении сигналов соответственно от групп датчиков ( А, В, С. [19] |
Отмечены качественные изменения в структуре фронта сжатия. При этом за фронтом имеются осцилляции давления. [20]
Подробно постановка задачи о структуре фронта ударной волвы излагалась в § 6 гл. [21]
Кроме того видно, что структура фронта вытеснения нефти водами с пластовой и непластовой минерализацией существенно различна: при закачке в глиносодержащий пласт воды с непластовой минерализацией появляется характерный двухфронтовой вид распределения насыщенности закачиваемой воды. [22]
Предыдущее рассмотрение проведено без учета структуры фронта волны поглощения лазерного излучения. [23]
Помимо описанного косвенного влияния на структуру фронта разделение зарядов, подобно инерции электронов, может играть роль дисперсионного механизма, формирующего осцилляторную - структуру ударной волны в холодной плазме. [24]
Таким образом, задача о структуре фронта формулируется в терминах семи переменных: пе, п Те, Tit ихе, их, Ех. Отметим, что перечисленные упрощения не ограничивают общности решения задачи, а сводятся лишь к удобному выбору системы отсчета. [25]
При М0 ] Мсг в структуре фронта имеется ион-атомная ударная волна, причем выполнение этого неравенства обеспечивает и ее эволюционность. [26]
Выделение области прекурсорной ионизации в структуре фронта ионизующей ударной волны является в значительной степени условным. Профиль ионизации в этой части фронта определяется при этом решением линеаризованного уравнения кинетики ионизации (2.25) и для случая ионизующих ударных волн в магнитном поле дается вторым членом справа в выражении (2.26), учитывающим как фотоионизацию, так и ударную ионизацию, возникающую благодаря джоулеву нагреву электронов. Такое выделение области прекурсорной ионизации значительно упрощает задачу, позволяя получить решение в замкнутой аналитической форме. В общем случае, если нельзя воспользоваться таким приемом, мы приходим к весьма сложной многомерной задаче на собственные значения для системы интегродифференциальных уравнений, включающей совместное решение уравнений Максвелла, динамики плазмы и уравнения кинетики ионизации с уравнением переноса ионизующего излучения. Разумеется, сформулированные выше условия ионизационной устойчивости всегда остаются в силе. [27]
Для сверхзвукового течения при М3 1 структура фронта выключающей ударной волны, как это видно 0з рис. 3.14, б и 3.14, в, начинается с изомагнитного разрыва, структура которого определяется процессами теплопроводности и вязкости. [28]
Из приводимых в § 22 данных о структуре фронта детонационной волны следует, что при воспламенении водорода в условиях высоких температур и давлений ЕЭф 70 ккал. Хотя имеющиеся данные этого рода еще скудны, представляется, однако, вероятным, что высокое значение ЕЯф свойственно вообще высокотемпературному воспламенению. [29]
Таким образом, при М0 ] Му в структуре фронта содержится вязкий разрыв, являющийся в нулевом приближении по Ду / Ат изотермическим. [30]
Страницы: 1 2 3 4