Cтраница 3
Физическую природу этого явления легко понять, если пронаблюдать структуру фронта сквозной трещины в пластине из упруго-пластического материала. [31]
Для более сильных ударных волн эти уравнения также имеют решения, описывающие структуры фронта, но рассчитанная таким образом ширина фронта обычно в несколько раз отличается от результатов эксперимента. Уравнения Бар - нетта и Трэда [5,6] уже в & могут служить следующим приближением, уточняющим навье-стоксовское описание. Так, для слабых ударных волн ( М 2) решения уравнений Барнетта согласуются с экспериментом не лучше ( а решения уравнений Трэда - хуже), нежели решения уравнений Навье-Стокса. Для сильных ударных волн ( М 2) уравнения Барнетта и Трэда вообще не имеют решений, представляющих структуры ударных волн [ 8J; более высокие приближения также не могут быть использованы, так как, например, ряд по полиномам Эрмита, представляющий функцию распределения в сильной ударной волне, расходится. Навье-Стокса оказывается пригодным хотя бы для качественного описания структур ударных волн в условиях, когда более тонкие газодинамические приближения Барнетта и Трэда полностью неадекватны. Эти приближения строятся при определенных предположениях относительно вида функции распределения и теряют силу с их нарушением, тогда как уравнения Навье-Стокса могут быть выведены феноменологически, исходя из законов механики и термодинамики. [32]
О попадает в особую точку на дозвуковом листе, завершая тем структуру фронта. [33]
Эксперименты с включающими ударными волнами [101-106] подтверждают правильность описанной выше качественной картины структуры фронта, в частности, наличие осцилляции магнитного поля в передней части фронта. Однако для количественной интерпретации этих экспериментов существенным оказывается отличие степени ионизации плазмы от единицы, поэтому их обсуждение мы отложим до гл. [34]
Кроме законов сохранения, на этом фронте должно выполняться дополнительное соотношение, которое обеспечивает существование структуры фронта и определяет скорость его распространения. Подобные разрывы хорошо известны также в других задачах с фазовыми превращениями. [35]
Наибольшее внимание уделяется ударным волнам в плазме, для которых, в частности, вопросы структуры фронта носят далеко не академический характер, а в значительной мере определяют динамику ударных волн. [36]
Пока мы просто предположим, что это не происходит, а затем убедимся в этом при изучении структуры фронта реакции. [37]
Наиболее правильным, в принципиальном отношении уточнением и обобщением предлагаемой модели по аналогии с теорией трещин является анализ структуры фронта разрушения, который позволит установить возможную зависимость D от Vn - vno, тпо ир. [38]
Пренебрегая косыми компонентами тензора вязкости, за-летим, что вследствие этого в выбранной системе координат реше - gue Для структуры фронта можно выбрать плоским, предполагая на всем протяжении фронта и иеу Вг 0; при этом урав-вения движения электронов и ионов в направлении у и z - компо-зента уравнения Максвелла (1.2) удовлетворяются тождественно. [39]
Ее результат сводится к тому, что даже сильная неизотермичность плазмы ( TeuITiQ 30) практически не влияет на структуру фронта, благодаря действию электронной теплопроводности, прогревающей ионы к началу ионной ударной волны. [40]
Этим эффектом обычно можно пренебречь, поскольку поведение ха в сравнительно узком интервале температур не может существенно повлиять на структуру фронта. [41]
Если на этой стадии удается получить решение, удовлетворяющее соответствующим граничным условиям Ренкина-Гюгонио, то решение задачи тем самым завершается: в этом случае структура фронта целиком формируется данным физическим механизмом, и ширина фронта порядка Атах. [42]
Для проверки того, в какой мере в условиях эксперимента реализуется газодинамический предельный режим, следует, помимо измерений поперечных электрического и магнитного полейt исследовать структуру фронта ионизующей ударной волны. [43]
Читатель, знакомый с методом сращиваемых асимптотических разложений, легко заметит, что речь идет, по существу, о построении внутреннего решения задачи, отвечающего структуре фронта. Нетрудно проделать соответствующие формальные рассуждения. [44]
С помощью (5.21), (5.22) убеждаемся, что при соблюдении неравенства положительная ветвь кривой (5.21) описывает монотонно убывающую функцию Я2, и квадратура (5.25) дает правильное описание структуры фронта. [45]