Cтраница 1
Структура фронта ударной волны в твердом теле II Докл. [1]
Структура фронта ударной волны в плазме усложняется и приобретает колебательный характер. [2]
Структура фронта низующей Ударной волны типа 3 при этом начинается с сжатия магнитного поля, за которой может следовать изомагнат-ный скачок. [3]
Анализ структуры фронта ударной волны можно вести и н переменных Эйлера; конечные результаты, естественно, от этого ш тиснятся. [4]
Рассмотрим структуру фронта ударной волны в газе, обладающем вязкостью и теплопроводностью. Вязкость в этих уравнениях учтена не была. Не вдаваясь в подробности, мы укажем лишь, что наличие в среде вязкости приводит к дополнительному негазодинамическому переносу импульса и энергии. [5]
Количественная теория структуры фронта ударной волны в плазме основана на гидродинамических уравнениях, которые отличаются от обычных тем, что уравнения энергии записываются отдельно для электронного и ионного газов с учетом обмена; кроме того, в уравнение электронной энергии добавляется член электронной теплопроводности. На рис. 4, заимствованном из работы В. Д. Шафранова ( 1957), приведены результаты расчета, сделанного им для сильной ударной волны в водородной плазме; показаны распределения плотности, электронной и ионной температур в волне. [6]
Для описания структуры фронта ударной волны в плазме воспользуемся двухжидкостным гидродинамическим приближением В этом приближении течение описывается следующими 16 переменными: плотности числа электронов пе и ионов тг /, температуры электронов Те и ионов Ti, по три компоненты скоростей электронов ие и ионов иг, электрического Е и магнитного В полей. Уравнения ударного слоя должны быть выведены из уравнений Максвелла, уравнений непрерывности потоков массы, импульса и энергии плазмы, уравнений сохранения числа электронов, движения и баланса тепла электронов или ионов. [7]
Чтобы рассчитать структуру фронта ударной волны в воздухе, перечисленные выше реакции должны быть учтены в члене, соответствующем появлению новых частиц, как это сделано для более простого случая аргона. Такой расчет, однако, выходит за пределы данной книги. [8]
Выведем уравнения, описывающие структуры фронтов газодинамических ударных волн в приближении Навье - Стокса. Здесь нас интересуют не столько структуры фронтов газодинамических ударных волн сами по себе, сколько методические аспекты их расчета, важные для изучения свойств ударных волн в плазме. Уравнения стационарного ударного слоя в данном случае представляют собой первые интегралы, выражающие сохранение потоков массы, импульса и энергии. [9]
Это уравнение описывает структуру фронта магнитогидродинамической ударной волны в вязкой среде. [10]
Исследование задачи о структуре фронта слабой поперечной ударной волны с учетом всех столкно-вительных механизмов на основе 13-моментных уравнений было выполнено в [ 76 J. Структура поперечных ударных волн произвольной интенсивности с помощью уравнений Навье - Стокса изучалась в работах [ 77 - 801, которым мы и следуем ниже. [11]
Полученные решения схожи с решениями для структуры фронта поперечной ударной волны. После вязкого разрыва магнитное поле уменьшается в соответствии с уравнением (6.13), а электроны нагреваются, получая энергию при столкновениях с ионами. [12]
Следует отметить, что весь анализ структуры фронта ударной волны, на результаты которого мы здесь опираемся, выполнен в гл. [13]
Влияние, которое может оказать на структуру фронта ударной волны неравенство температур Те Т, можно определить путем присоединения уравнения (13.58) к системе уравнений, которые необходимо проинтегрировать по фронту ударной волны. Окончательные расчеты для вышеприведенного случая U - 6 - Ю5 см. сек показаны пунктирной кривой на фиг. Оказалось, что электроны диффундируют по направлению к фронту скачка уплотнения при наличии тормозящей силы кулоновского притяжения, вызываемой меньшей подвижностью ионов. [14]
Для непрерывной среды влияние вязкости на структуру фронта ударной волны подробно рассматривалось в § б гл. [15]