Структура - фронт - ударная волна
Cтраница 2
Рассмотрим с помощью полученных результатов задачу о структуре фронта ударной волны в воздухе. Беря этот момент за начало отсчета и предполагая существование больцмановского распределения, видим, что температура, определяемая поступательными степенями свободы молекул газа, отличается от температуры колебательных степеней свободы. Последняя сохраняет свое значение, равное температуре поступательных степеней свободы в невозмущенном газе перед ударной волной. [16]
Теперь мы имеем все параметры, необходимые для полного количественного анализа структуры фронта гиперзвуковой ударной волны в аргоне. Хотя нами и принята довольно упрощенная модель, однако с ее помощью получены результаты, в общем согласующиеся с экспериментами. [17]
Наличие в газе степеней свободы с замедленным возбуждением существенным образом сказывается на структуре фронта ударной волны. Фронт, если под последним подразумевать весь переходный слой между начальным и конечным термодинамически равновесными состояниями газа, разделяется на две области: вязкий скачок уплотнения и растянутый релаксационный слой. [18]
Статистические веса в формуле Саха (2.2) g 5 6, g0 1 0, Структура фронта ударной волны в аргоне на основе одномер. [19]
 |
Структура поперечной ударной волны с сильным изомагнитным скачком. [20] |
Продольное электрическое поле Ех и скачок потенциала ф в передней ( джоулевой) области структуры фронта ударной волны с изомагнитным скачком даются формулами (4.58), (4.59), причем в (4.59) следует учесть, что интегрирование ведется не до точки 2, а до точки а. [21]
Возможно исследование устойчивости и для других случаев, например на известном решении задачи о структуре фронта ударной волны. При этом существенно усложняется техническая часть анализа - в системе линейных уравнений (1.13) появятся дополнительные члены, связанные с дифференцированием исходного решения; кроме того, коэффициенты уравнений становятся функциями пространства и времени. [22]
И наконец, несмотря на то, что процессы возбуждения несомненно играют важную роль и в детальном количественном анализе структуры фронта ударной волны их необходимо учитывать, в излагаемом ниже анализе они будут опущены из рассмотрения. Такие процессы могут появляться следующим образом. Атомы аргона могут возбуждаться с помощью реакций, подобных приведенным выше. [23]
Причем точка р - конец прекурсорной области - на интегральной кривой лежит между 0 и ар, если в структуре фронта ударной волны имеется изомагнитный скачок, или точка р совпадает с ар, если изомагнитный скачок отсутствует. [24]
 |
Зависимость v ( t в однородной цепочке для. [25] |
Гермализацня цепочки при условии ит ир ( мт - средняя скорость тепловых колебаний атомов) не накладывает сильных искажений на структуру фронта ударной волны ( рис. 7.3, 7.4) и приводит только к изменению амплитуды и формы импульсов. [26]
Уравнения (5.36), (5.38), (5.39) для трех функций ( их, J52, Те) дают полное решение задачи о структуре фронта ударной волны. В трехмерном фазовом пространстве ( их, Bz, Te) эти уравнения имеют три особые точки. [27]
Для ударных волн с числами Маха в области между гиперболой МГ2 ЭДй 1 и линией М ( PJ, уравнение которой М2 1, структура фронта ударной волны определяется только джоулевыми диссипациями. [28]
В обоих случаях имеют место радиационные переходы; однако обычно соответствующие времена жизни достаточно велики, так что, очевидно, этими процессами возбуждения можно пренебречь при рассмотрении вклада в структуру фронта ударной волны. Но необходимо подчеркнуть, что при проведении подробного анализа необходимо исследовать каждый отдельный случай. Хотя процессы возбуждения иногда могут завершаться некоторыми одноступенчатыми процессами, недостаток знаний эффективных сечений часто препятствует включению их в расчеты с целью получения количественных результатов. [29]
 |
Схема, показывающая возможные зоны отражения излучения. [30] |
Страницы: 1 2 3 4