Когерентная структура

Cтраница 1

Когерентные структуры к виде вихревых колец отчетливо наблюдаются в осесимметричных свободных сдвиговых потоках. Такой пример для импактной струи приведен на цв. [1]

Теория когерентных структур сейчас только начинает развиваться. [2]

Механизмы образования когерентных структур за цилиндрическими телами в модельных и натурных условиях в принципе одинаковые. С поверхности высоких натурных сооружений цилиндрической формы, находящихся в пределах приземного пограничного слоя, как и с круговых консольных цилиндров, погруженных в пограничный слой на стенке, сходят регулярные вихревые структуры с разной по высоте частотой. [3]

При уменьшении зазора когерентные структуры практически не выделяются из-за большой стохастизации потока. Неизменность числа Sh при умеренных зазорах - очень интересный факт, так как при тех же условиях заметно изменяются другие аэродинамические характеристики: лобовое сопротивление, донное давление и положение точек отрыва. Авторы не объясняют этот феномен. Требуются дополнительные исследования для понимания физических механизмов наблюдаемых явлений. [4]

Зависимости величины полной бикогерентности Ь ( х от координаты, построенные при различных частотах гармонического сигнала. Кривая 1 соответствует частоте / о. 2 - Д. 3 - / 2. [5]

Данную область логично связать с еще одной когерентной структурой, формирующейся в системе, и имеющей характерный временной масштаб 7 l / / i - Заметим, что в данном случае величина полной бикогерентности в области формирования первой структуры достаточно велика. Это свидетельствует о том, что вторая структура оказывает достаточно сильное влияние на динамику первой структуры, в то время как обратного влияния, как было установлено выше, нет. [6]

Механизм переноса вещества в волновой пленке при проявлении когерентных структур назван нами спиновым, поскольку перенос в этом случае существенно зависит от характеристик волны. [7]

Рассмотрим в связи с этим результаты определения параметров когерентных структур в дозвуковых турбулентных струях. [8]

Гольдштик ( 1982 а, б) предлагает разделять когерентные структуры в турбулентности на три класса. Структуры первого класса, которые мы назвали бы остаточными ( Гольдштик, называет их динамическими), существуют в зарождающейся турбулентности ( или, что то же самое, в стохастизирующихся течениях) и являются прямыми наследниками упорядоченных форм докритиче-ских стационарных или квазипериодических течений. Структуры второго класса, называемые квазиравновесными, существуют в хаотических течениях, не очень далеких от термодинамического равновесия, и рождаются из хаоса, например, вследствие упорядочивающего действия тех или иных законов сохранения. Наконец, структуры третьего класса, которые можно назвать неравновесными, существуют в развитой, но далекой от термодинамического равновесия турбулентности; соблазнительно предположить, что они обладают масштабным подобием, но, конечно, случайно распределены. [9]

Как и при анодировании, самые качественные пленки обладают аморфной, когерентной структурой. Однако этот способ не позволяет выращивать пленки большой толщины, так как с увеличением толщины процесс роста очень замедляется. [10]

Таким образом, увеличение степени неоднородности системы приводит к изменению условий формирования когерентной структуры, определяющей динамику электронного пучка. В результате такой перестройки внутренней структуры электронного пучка изменяется характерный пространственный масштаб Л / г динамики единственной структуры. Он становится примерно в два раза меньше пространственного масштаба Лд когерентной структуры в режиме регулярных колебаний. [11]

Каким же образом и почему в результате реализующихся в химической реакции соударений молекул возникают такие когерентные структуры. Этот вопрос кратко обсуждается в разделе, посвященном закону больших чисел. Я постараюсь подчеркнуть то обстоятельство, что обычная химическая кинетика соответствует теории усредненного поля, очень похожей на теорию Ван-дер - Ваальса, выражением которой являются уравнения состояния, и на теорию ферромагнетизма, разработанную Вейссом. [12]

Промежуточный случай представляют собой полукогерентные зародыши; в этом случае высокая упругая энергия, характерная для когерентной структуры, понижается благодаря встраиванию в поверхность раздела соответствующего ряда дислокаций; поверхностная же свободная энергия, которая представляет собой главным образом энергию дислокационного ряда, соответственно повышается. Полукогерентная поверхность раздела может образовываться тогда, когда зародыш пластинчатой формы достигает такого размера, что естественная длина какого-либо вектора решетки ( 3-фазы, лежащего в плоскости поверхности раздела, будет отличаться от длины параллельного вектора в а-фазе приблизительно на одно межатомное расстояние. [13]

Таким образом, электронный поток с виртуальным катодом в ограниченной трубе дрейфа демонстрирует различные типы нелинейных колебаний, перестройка между которыми объясняется особенностями динамики когерентных структур в электронном потоке. При малой надкритичности ( а 3) в системе устанавливается малоразмерный хаос. С увеличением а система демонстрирует развитый хаос. В регулярном режиме в потоке существует только одна структура - виртуальный катод, динамика которого описывается двумя высшими модами Карунена-Лоэва, на которые приходится более 85 % энергии колебательного движения. Хаотическая динамика объясняется формированием и взаимодействием нескольких когерентных структур в электронном потоке с более гладким распределением энергии по модам. [14]

Формально соблюдаются все признаки турбулентности ( перемешивания), однако наличие линейной зависимости фазы от амплитуды ( см. рис. 1.5) указывает на существование когерентных структур. Об этом также свидетельствует наличие периодической составляющей в зависимости корреляционной функции от частоты. Спектральная плотность для этого случая показывает доминирующую частоту. [15]

Страницы: 1 2 3 4