Cтраница 1
Аналогичная тензорная структура возникает в том случае, когда токи билинейны по скалярным мезонным полям. [1]
Тензорная структура диэлектрической проницаемости проявляется во всех случаях, когда вещество обладает анизотропией. Примером анизотропного вещества являются кристаллы. В кристаллах тензорные свойства ЕЦ, определяются свойствами симметрии кристаллической решетки. В общем случае диэлектрическая проницаемость является симметричным тензором второго ранга. Такой тензор имеет шесть независимых компонент. Как известно, симметричный тензор второго ранга всегда может быть приведен к главным осям. Именно в главных осях удобно рассматривать свойства этого тензора. [2]
Функтор ф не зависит от тензорной структуры. [3]
Условия ( 28) имеют тензорную структуру и поэтому играют роль инвариантного аналитического признака для эквидистантных пространств. [4]
Из сказанного выше следует, что тензорная структура затравочных кинетических коэффициентов точно такая же, как и структура гидродинамических кинетических коэффициентов вдали от критической точки. [5]
Равенства (6.39.8), (6.39.10), (6.39.11) имеют тензорную структуру. [6]
Заметим, что эти предположения не необходимы при построении тензорной структуры. Они, однако, важны в конструкции структуры заплетенной категории. [7]
Структурные функции в Хср3 - теории масштабны и не нарушают наивной тензорной структуры ОВКС. Однако даже в сверхперенормируемых теориях не все хорошо. [8]
Этот ток сохраняет С - и Р - четности, поэтому тензорная структура с символом isjiyxc возникнуть в / 7ц не может. [9]
При этом требуются такие обобщения этих операций, к-рые при применении к тензорным полям сохраняют их тензорную структуру. [10]
Роль более общей конформной инвариантности, проявляемой этими полями, когда отношение fi / fi не постоянно, туманна, но возникающие, как указано выше, специфические веса, по-видимому, связаны с замеченным Гргином [ 15а ] фактом, что только поля с нечетной спиральностью могут глобально удовлетворять полевым уравнениям на вещественном компактифицированном пространстве Минковского и иметь обычную тензорную структуру. [11]
Зависимость радиуса корреляции гс - % х - h также следует из общих соображений гидродинамического приближения. Конкретная тензорная структура продольной и поперечной восприимчивости достаточно сложна, и мы не будем рассматривать этот вопрос. [12]
Алгебра Лустига щ также обладает дополнительной структурой алгебры Хопфа. Она индуцирует аналогичную жесткую тензорную структуру на С. [13]
В этом порядке теории возмущений наивные вычисления ОВКС для токов также неверны. Так, например, тензорная структура сингулярного произведения CabJfJ / c отлична от ожидаемого из простых соображений. Аналогичные трудности возникают при вычислении ОВКС для пространственных компонент, которые хотя и конечны, но отличаются от канонических. [14]
В тензоре напряжений ( 41 4) второй член выпадает вовсе, а третий принимает вид const. Кроме того, он имеет такую же тензорную структуру, как и член - p ik в полном тензоре напряжений oik. Между тем, в гидродинамике несжимаемой жидкости давление выступает ( наряду со скоростью) просто как одна из неизвестных функций координат и времени, определяемых в результате решения уравнений движения; оно не является здесь термодинамической величиной, связанной с другими подобными величинами уравнением состояния. Поэтому члены - p ik и const & ih ( щп в тензоре напряжений можно объединить друг с другом, что сводится просто к переопределению давления. [15]