Cтраница 2
В работе исследуются колебания гибкой однородной струны, натянутой между двумя неподвижными точками. [16]
Пусть в точке х 0 бесконечной однородной струны находится шарик массы то. Начальные скорости и начальные отклонения точек струны равны нулю. [17]
Аламбером ( 1747) для описания свободных колебаний однородной струны, оказываются применимыми и для описания широкого круга волновых процессов акустики, гидродинамики, электродинамики и др. областей физики. [18]
Рассмотрим сначала одномерное уравнение гиперболического типа, описывающее поперечные колебания однородной струны. [19]
Найти закон свободных колебаний закрепленной на конце х - 0 однородной струны, если правый ее конец при х / перемещается так, что касательная к струне остается постоянно горизонтальной. [20]
Как показывает опыт, скорость v распространения импульса поперечных деформаций вдоль натянутой однородной струны зависит от силы ее натяжения Т7 и от массы р, приходящейся на единицу длины струны. [21]
В качестве простого примера приложения полиномов Лежандра рассмотрим задачу о колебании однородной струны длиной /, закрепленной одним своим концом на неподвижной опоре и могущей свободно вращаться около точки опоры. [22]
В А1ст - bert, 1747) для описания свободных колебаний однородной струны, оказываются применимыми и для описания широкого круга волновых процессов акустики, гидродинамики, электродинамики и других областей физики. [23]
В качестве простого примера приложения полиномов Лежандра рассмотрим задачу о колебании однородной струны длиной /, закрепленной одним своим концом на неподвижной опоре и могущей свободно вращаться около точки опоры. [24]
Мы покажем сейчас, что такое же уравнение получается при рассмотрении малых поперечных колебаний натянутой однородной струны. Под струной мы понимаем тонкую нить, которая может свободно изгибаться. Допустим, что она находится под действием сильного натяжения Т0 и в состоянии равновесия без внешних сил направлена по оси X ( черт. [25]
Используя уравнение задачи 17.1, поставить задачу о свободных колебаниях закрепленной на конце х1 горизонтальной однородной струны, левый конец которой ( при д: 0) движется так, что касательная в этом конце ( при х - 0) в любой момент времени горизонтальна. В момент - 0 струна имела формулу р ( х), а скорость каждой точки равна нулю. [26]
Однако физическая струна имеет молекулярную структуру, и нас интересует, насколько хорошо решение для однородной струны аппроксимирует решение для реальной струны. [27]
Используя уравнение задачи 1.1, поставить задачу о свободных колебаниях закрепленной на конце х - I однородной струны, левый конец которой ( при х - 0) движется так, что касательная в этом конце ( при х - 0) в любой момент времени горизонтальна. [28]
Найти отклонение и ( х, f) закрепленной на концах х 0 и х / однородной струны от положения равновесия, если в начальный момент струна имела форму параболы с вершиной в точке х 1 / 2 и отклонением от положения равновесия / i, а начальные скорости отсутствовали. [29]
Хр - i f - 2 l - p - i, а отрезок (, оо) есть однородная струна единичной плотности. [30]