Стюартсон

Cтраница 1

Стюартсон и Джонс [107] получили численное решение уравнений нулевого порядка точности с граничными условиями (3.8.21), а Рой [84] решил уравнения первого порядка. [1]

Стюартсон [241] при анализе этой задачи пришел к другому выводу: вне пристенных пограничных слоев жидкость вообще не вращается. Таким образом, практически с самого начала исследований проявились недостаточность и противоречивость существовавших представлений. Последующие работы показали, насколько богата гидродинамика вязкой несжимаемой жидкости необычными свойствами на примере этой очень простой автомодельной задачи. Многие полученные результаты трудно было предвидеть заранее. [2]

Стюартсон I84 ] указали преобразование, посредством которого уравнениям пограничного слоя можно придать-почти такой же вид, как при несжимаемом течении. [3]

Стюартсон и Джонс [107] получили численное решение уравнений нулевого порядка точности с граничными условиями (3.8.21), а Рой [84] решил уравнения первого иорядка. [4]

Браун и Стюартсон [50] получили амплитудное уравнение для осе-симметричной системы кольцевых валов в слое со свободными горизонтальными границами. [5]

Частоты секториальных мод а 2 и а 2 вдоль последовательности сфероидов Маклорена в зависимости от отношения т K / W. Частоты приведены в единицах ( 4irG / o 1 / 2, они не изображены за точкой г т.., где становятся комплексными. По Лебовицу ( 1961. ( Ostriker J. P., Bodenheimer P. Ар. J., 180, 171, 1973. С разрешения The University of Chicago Press. 1973 by the American Astronomical Society.| Меридиональные сечения сфероидов Маклорена, соответствующие а - точке бифуркации т ть 0 1375, б - пределу динамической устойчивости т т. 0 2738. [6]

Как показали Роберте и Стюартсон, а также Розенкилд, если учесть вязкую диссипацию, то положение сильно изменится. [7]

В частности, Браун и Стюартсон [55] рассмотрели фрагмент горизонтального слоя, заключенный в прямоугольную полость с большими аспектными отношениями, свободными горизонтальными поверхностями и жесткими, плохо проводящими тепло боковыми стенками. [8]

Эти условия вызывают симметричное течение, которое имеет е1 4 -слой Стюартсона в дополнение ко всем другим областям течения, рассмотренным выше. [9]

В работе Впппермана [53] строится трехслойная по х разностная схема четвертого порядка точности относительно шага в поперечном направлении для уравнений сжимаемого пограничного слоя, к которым предварительно применяются преобразования Стюартсона ц Крокко. Исследовано поведение решения в зависимости от числа точек на слое. [10]

Величины Н, /, Р, R, Т и Z вычисляются как функции от а ( X) и Sw с помощью профилей скорости и энтальпии Коэна - Решетко [47], включая профили, нижняя часть которых аналогична профилям Стюартсона для отрывного и присоединенного течений. [11]

График функции. [12]

Такое течение имеет место за точкой отрыва пограничного слоя вниз по потоку. В новом решении Стюартсона f ( ц, Р) при стремлении т) к бесконечности подходит экспоненциально к единице со стороны меньших значений, как и в решении Хартри. [13]

Преобразование уравнений пограничного слоя в газе, предложенное К. Иллингвортом и К - Стюартсоном, позволяет привести эти уравнения к форме, полностью соответствующей форме уравнений для несжимаемой жидкости. Это облегчает расчет сжимаемого пограничного слоя, поскольку методы расчета ламинарного пограничного слоя относительно шросты и достаточно надежны. [14]

Схема обтекания кругового цилиндра по А. Акривосу.| Схема обтекания кругового цилиндра по К. Стюартсону ( 1 - граница зоны следа. St, S S3 - точки отрыва. А %, А А - критические точки разветвления обратных течений. [15]

Страницы: 1 2