Cтраница 1
Сумма членов ряда равна N. Следовательно, обмотка будет повторяться через каждые N пазов и d полюсов. В более сложных случаях ряд определяется путем построения звезды векторов или таблицы пазов. [1]
Zoo представляют собой сумму членов ряда Фурье, соответственно 4, 6, 10 и бесконечно большого числа гармоник. [2]
Обозначим через гп сумму членов ряда ( 6), начиная со второго члена. Но, как нетрудно видеть, гп совпадает с остатком ряда ( 5) после n - го члена; и так как ряд ( 5) сходится, то его остаток после / г-го члена должен стремиться к О. [3]
Для того, чтобы суммы членов ряда, не зависящих друг от друга, равнялась нулю, необходимо и достаточно, чтобы каждый член ряда равнялся нулю. [4]
Если в рассмотрение включить все члены, сумма членов ряда возмущений, разумеется, не зависит от выбора гамильтониана нулевого приближения. Эпштейна - Несбета, а также любые другие ряды возмущений, которые можно получить при различном выборе оператора А, определяемого соотношением (4.8.23), должны сходиться в приближениях достаточно высокого порядка к одинаковым результатам. [5]
Соответствующее решение и уравнения КдФ, отвечающее сумме N членов ряда (3.5), называется N-солитонным решением. [6]
Известно, что квадрат любого числа равен сумме нечетных членов ряда. Поэтому если из подкоренного выражения последовательно вычитать нечетные числа натурального ряда, начиная с единицы, то количество таких возможных вычислений и будет равно квадратному корню данного числа. [7]
Приведенные данные показывают, что при малых а сумма членов ряда близка к единице. [8]
Беря разность между функцией / ( х, у) и суммой членов ряда до п-го измерения включительно, получаем остаточный член ряда Тейлора. [9]
Беря разность между функцией f ( x, у) и суммой членов ряда до и-го измерения включительно, получаем остаточный член ряда Тейлора. [10]
Для того чтобы получить распределение электронной плотности по элементарной ячейке кристалла, нужно подсчитать значение суммы членов ряда Фурье для каждой точки ячейки. Поскольку речь идет о практическом расчете, суммирование может быть произведено лишь для определенного конечного числа точек ячейки. Каждое ребро ячейки делится на р частей, а вся ячейка, следовательно, на р3 частей и расчет производится для каждой из р3 точек полученной трехмерной сетки. Вопрос о том, на сколько частей следует подразделить стороны ячейки, весьма существен. Чем гуще расположены точки, в которых определяется электронная плотность, тем большее число деталей структуры может быть выяснено. Если стороны ячейки делить на 10 частей, интервалы между соседними точками будут порядка 1 - 2 А, что, конечно, совершенно неудовлетворительно. [11]
Уравнение (3.62) отличается от (3.59) и (3.61) слагаемым У ] Rr, которое представляет собой сумму членов ряда от третьего до пятого или шестого. [12]
При W ( 0) 1 снова получим следящую систему, причем ошибки слежения оцениваются суммой членов ряда (11.48), начиная со второго. [13]
Уравнение ( 11 - 65) отличается от ( П-62) и ( П-64) членом который представляет собой сумму членов ряда от третьего до пятого или шестого. Здесь энергия межионного взаимодействия уже сравнима по величине с энергией теплового движения ионов, хотя и остается по-прежнему меньше последней; это должно расширить область применения теории. Как показывают опытные данные ( табл. 10), уравнение ( П-65) позволяет использовать одно и то же положительное значение среднего эффективного диаметра а для расчетов f, в то время как по второму приближению теории Дебая и Гюккеля диаметр а не является постоянной величиной и может быть отрицательным, что противоречит его физическому смыслу. [14]
Уравнение ( 131) отличается от ( 128) и ( 130) членом 2 п, который представляет собой сумму членов ряда от третьего до пятого или шестого. Здесь энергия межионного взаимодействия сравнима по величине с энергией теплового движения ионов, хотя и остается, по-прежнему, меньше последней; это должно расширить область применения теории. Как показывают опытные данные ( табл. 11), уравнение ( 131) позволяет использовать одно и то же положительное значение среднего эффективного радиуса а для расчетов / f в то время как по второму приближению радиус а не является постоянной величиной и может быть отрицательным, что противоречит его физическому смыслу. [15]