Первая сумма

Cтраница 1

Первая сумма в ( 1) называется главной частью ряда Лорана. [1]

Первая сумма в правой части полученного равенства представляет общее решение однородного уравнения, а вторая сумма - частное решение соответствующего неоднородного уравнения. [2]

Первая сумма в правой части уравнения рассчитывается только по ближайшему окружению. Символ / 1 обозначает магнитный момент спина. Отрицательная константа J соответствует случаю антиферромагнетиков, для которых спины стремятся быть антипараллельными. [3]

Первая сумма в правой части выражения (3.3) не зависит от числа регистрируемых фотоэлектронов и, и является постоянной величиной. [4]

Зависимость фазы основной прошедшей волны от относительной ширины щелв при разных значениях х. [5]

Первая сумма, относящаяся к локальному полю, также быстро убывает с ростом z ( уже при z / / 0 9, например, ошибка за счет отбрасывания этой суммы не превосходит 1 %), однако при малых z, тем более при z О, пренебрегать ею нельзя. [6]

Первая сумма в скобках соответствует прогибу свободно опертой пластинки [ см. уравнение ( 147), стр. [7]

Первая сумма в этом выражении дает прогиб стержня с прямой осью, второй суммой оценивается влияние первоначальной кривизны. [8]

Первая сумма составляет главный вектор внешних сил. Во второй сумме стоят смешанные двойные произведения, а они допускают циклическую перестановку сомножителей. [9]

Первая сумма по k в ( 5), как легко видеть ( путем изменения порядка суммирования по k, j и /), равна нулю. [10]

Первая сумма имеет тот же смысл, что и в предыдущей главе, а во второй сумме dt - дополнительный штраф за единицу времени пребывания в СМО прерванной i-заявки. [11]

Первая сумма в ( 52 4) характеризует систему N типов элементарных возбуждений с энергиями Laa. Оператор ВаВа определяет число таких возбуждений. Вторая сумма в ( 52 4) учитывает взаимодействия между возбуждениями. [12]

Первая сумма в правой части относится к вещественным корням и характеризует экспоненты с положительными, отрицательными и нулевыми показателями. При отрицательных показателях ординаты экспоненты стремятся к нулю, при нулевых - к постоянным величинам ( Cj), а при положительных - к бесконечности. Вторая сумма относится к комплексным корням и характеризует расходящиеся ( при qt 0) и затухающие ( при qt 0) колебания. Третья сумма охватывает мнимые корни и характеризует незатухающие колебания. Четвертая сумма относится к кратным вещественным корням с кратностью к. Все слагаемые этой суммы ( относящиеся к кратным корням) при t - оо и отрицательных Хг стремятся к нулю, а при положительных Хг - к бесконечности. [13]

Первая сумма ( по всем ионам) представляет их кинетическую энергию. Вторая сумма дает кинетическую энергию всех ( валентных) электронов. Три последних слагаемых описывают соответственно кулоновское взаимодействие между электронами, взаимодействие между ионами и взаимодействие между ионами и электронами. Это взаимодействие зависит от расстояний между соответствующими частицами. В первых двух суммах индексы частиц должны быть разными, во второй они могут совпадать и множитель / 2 отсутствует. [14]

Первая сумма включает в себя только слагаемые, у которых расстояние между частицами больше Ятт. Это взаимодействие при низких энергиях электронов е & ff приводит к возникновению нулевых плазменных колебаний. Эта сумма вносит некоторое постоянное слагаемое в полный гамильтониан. Вторая сумма распространяется на пары, находящиеся внутри сферы экранирования. Поэтому соответствующее слагаемое дает лишь очень малый вклад в полный гамильтониан. [15]

Страницы: 1 2 3 4