Cтраница 1
Существование функции состояния S вытекает из второго основного закона термодинамики. Для ее описания не подходит уравнение ( 3 - 8), аналогичное закону сохранения. [1]
Второе начало для изолированных систем устанавливает существование функции состояния - энтропии, возрастающей в результате необратимых процессов. Но для открытых систем существование такой функции, а, следовательно, и возрастание ее в необратимом изменении, требует дополнительной аргументации. Пригожий рассматривает некоторую систему ( I), находящуюся внутри другой, большей системы ( II), и общую систему, состоящую из частей I и II, считает изолированной. I и II их энтропия возрастает. [2]
Принцип Клаузиуса ( или Томсона) означает существование функции состояния S, причем d QIT dS, где Т - абсолютная температура. [3]
Для закрытых систем первый закон термодинамики устанавливает существование функции состояния U. Предположим, что лта функции существует также и в том случае, когда количества милей изменяются произвольным образом. [4]
Для закрытых систем первый закон термодинамики устанавливает существование функции состояния удельной внутренней энергии ( J, Эта функция существует и в том случав, когда количества фае изменяется произвольным образом. [5]
Таким образом, из первого начала термодинамики следует существование функции состояния - внутренней энергии. Внутренняя энергия определена с точностью до аддитивной постоянной. [6]
Можно убедиться в том, что из второго закона термодинамики следует необходимость существования еще оадой функции состояния, называемой энтропией. Заметим, что существует возможность введения термодинамических функций состояния путем использования некоторых принципов недостижимости. [7]
Если поле напряжений одноосное, например, как в растягиваемом стержне, то существование функции состояния А в Деформационной теории пластичности обеспечено. [8]
Когда рассматриваемые системы напряжений одноосные, к примеру, как в растягиваемом стержне, то существование функции состояния В в деформационной теории пластичности обеспечивается. [9]
Так как энтропия была введена с помощью постулата, отражающего особенности неравновесных процессов, два совершенно независимых положения - существование функций состояния ( принцип существования энтропии) и существование определенных особенностей у необратимых процессов ( принцип возрастания энтропии) - оказались связанными между собой в одном законе. [10]
Таким образом, доказано для идеального газа, что fq / T есть полный дифференциал некоторой функции состояния, тем самым доказано существование функции состояния, называемой удельной энтропией. [11]
Исторически этот вывод делался в обратной последовательности: знаменитыми опытами Джоуля была доказана независимость работы мешалки в адиабатическом калориметре от способа ее осуществления, откуда уже непосредственно следовало существование функции состояния - энергии. [12]
Сформулируем второе начало термодинамики феноменологически. Для этого постулируем существование функции состояния S, называемой энтропией, которая обладает следующими свойствами. [13]
Анализируются условия, при которых дифференциальная форма является полным дифференциалом. Обсуждается связь полного дифференциала с существованием функции состояния. [14]
Следует отметить, что полученное для частного случая изотермического процесса расширения измерение энтропии AS Q / T такое же, какое и раньше было получено из анализа цикла Карно. Таким образом, статистическая физика обосновывает существование функции состояния - энтропии, приращение которой при обратимых процессах равно приведенной теплоте, и положения о том, что энтропия замкнутой системы стремится к максимуму. Эта функция состояния позволяет с помощью измерений термических величин выяснить направление процессов и условия равновесия. С принципом возрастания энтропии в замкнутых системах связаны представления о тепловой смеси Вселенной, выдвинутые Клаузиусом, который утверждал: Энергия мира постоянна, энтропия мира стремится к максимуму. Отсюда - вывод о достижении в результате односторонних процессов, протекающих в природе, конечного состояния равновесия, в котором энтропия мира максимальна и Вселенная погибает от тепловой смерти. [15]