Cтраница 1
Схема Ньютона хорошо описывает переход газа через ударную волну, в частности давление за ударной волной. Всегда ли эта схема будет пригодна для описания взаимодействия газа с телом и для распределения давления на теле. [1]
Схема Ньютона требует приблизительно такого же числа уравнений, что и метод Гаусса - Ньютона, но при этом существенно увеличивается сложность программирования. [2]
Схема Ньютона применима не только к алгебраическим, но и к трансцендентным уравнениям. [3]
Последующее применение схемы Ньютона отдельно к каждому полученному таким образом корню исправит, наконец, каждый корень до желаемой точности. [4]
Подбор параметров осуществляется по схеме Ньютона и итерации ведутся до тех пор, пока эти условия не удовлетворятся с заданной точностью. [5]
А) изменяется сильно, то схема Ньютона при а1 уводит далеко за желанную точку. Впрочем, идея ввести изменяемый от шага к шагу коэффициент пропорциональности 8 может быть реализована и проще, чем в схеме Ньютона, где приходится вводить и дополнительные измерения, и дополнительные вычисления. [6]
В практическом отношении могут быть использованы различные алгоритмы, в том числе и схема Ньютона - Рафсона. Структура матрицы Гесса с использованием (4.72) существенно упрощается. [7]
Дополнительное преимущество этого метода состоит в том, что поправка предварительного значения корня по схеме Ньютона ( ср. [8]
Дополнительное преимущество этого метода состоит в том, что поправка предварительного значения корня по схеме Ньютона ( ср. [9]
При представлении температурного поля в направлении сечения пласта в виде квадратичного сплайна, точнее, схемы Ньютона переток тепла будет зависеть не только от разности температур соседних, но и удаленных слоев, а коэффициенты будут меняться от одной точки пласта к другой. [10]
Асимптотическое приближение схемы Поверье привело к переменной объемной теплоемкости пласта ( растущей как / Гза счет прогревания окружающих горных пород) и схеме Ньютона с переменным ( обратно пропорциональным / Г) коэффициентом теплообмена. Уравнение (4.84) и его разновидности для двухфазной жидкости удобны для разностной аппроксимации, ибо позволяют избавиться от решения температурной задачи для окружающих пород. Расчеты по (4.84) точнее, чем по схеме Ньютона и отличаются не более чем на 5 % от расчета по схеме Поверье. [11]
Ньютона - 295 м / сек, полученный с ошибкой, как мы знаем, порядка 10 %, дает основание отвергнуть его теорию. Напротив, считали, что схема Ньютона - схема продольных волн расширения и сжатия, вызываемых колебаниями частиц по закону маятника, отражала основное, раз она дала такое близкое к истинному значение. [12]
Условие устойчивости разностной схемы (7.8) является наиболее жестким при А 0, когда прекращается разработка слоя. Условие устойчивости в случае, когда перетоки тепла берутся такими же, как в схеме Ньютона, и А. [13]
А) изменяется сильно, то схема Ньютона при а1 уводит далеко за желанную точку. Впрочем, идея ввести изменяемый от шага к шагу коэффициент пропорциональности 8 может быть реализована и проще, чем в схеме Ньютона, где приходится вводить и дополнительные измерения, и дополнительные вычисления. [14]
Асимптотическое приближение схемы Поверье привело к переменной объемной теплоемкости пласта ( растущей как / Гза счет прогревания окружающих горных пород) и схеме Ньютона с переменным ( обратно пропорциональным / Г) коэффициентом теплообмена. Уравнение (4.84) и его разновидности для двухфазной жидкости удобны для разностной аппроксимации, ибо позволяют избавиться от решения температурной задачи для окружающих пород. Расчеты по (4.84) точнее, чем по схеме Ньютона и отличаются не более чем на 5 % от расчета по схеме Поверье. [15]