Cтраница 2
Для определения порядка величины этой плотности проследим за изменением волновой функции электрона в атоме ф ( г) при изменении г от больших ( г 1) расстояний к малым. [16]
Для определения порядка величины этой плотности проследим за изменением волновой функции электрона в атоме ф ( г) при изменении г от больших ( г - 1) расстояний к малым. [17]
В этом случае речь идет собственно не об изменении волновой функции, а о замене одной волновой функции другой волновой функцией в связи с изменением постановки задачи - меняются начальные условия. Предположим, что состояние системы описывается функцией tyF, и в этом состоянии физическая величина F имеет определенное значение. Тогда, измеряя физическую величину F, мы с достоверностью получим значение F. Однако после измерения система переходит в новое состояние г з, отличное от исходного, в котором величина F не имеет определенного значения. [18]
В этом случае речь идет собственно не об изменении волновой функции, а о замене одной волновой функции другой волновой функцией в связи с изменением постановки задачи - меняются начальные условия. Предположим, что состояние системы описывается функцией t ]) p -, и в этом состоянии физическая величина F имеет определенное значение. Тогда, измеряя физическую величину F, мы с достоверностью получим значение F. Однако после измерения система переходит в новое состояние г 5, отличное от исходного, в котором величина F не имеет определенного значения. [19]
В одном случае, когда разность наклонов мала, изменение волновой функции, к которому ядра должны приспособиться, чтобы остаться на адиабатической поверхности, охватывает большую область координатного пространства. У ядер есть время увидеть изменения электронной энергии и остаться на адиабатической поверхности; в этом случае Р также мало. Когда 55 велико, ядра видят изменения электронной энергии только лишь через небольшое окошко в координатном пространстве. [20]
Дли определения коэффициентов в этой комбинации надо проследить за изменением волновой функции от положительных х - а ( где справедливо выражение ( 47 1)) к отрицательным х - а. При этом, однако, приходится пройти через область вблизи точки остановки, где квазиклассическое приближение неприменимо и необходимо рассматривать точное решение уравнения Шредингера. [21]
Для определения коэффициентов в этой комбинации надо проследить за изменением волновой функции от положительных х - а ( где справедливо выражение (47.1)) к отрицательным х - а. При этом, однако, приходится пройти через область вблизи точки остановки, где квазиклассическое приближение неприменимо и необходимо рассматривать точное решение уравнения Шредингера. [22]
Задача квантовомеханического анализа процессов рассеяния и поглощения состоит в изучении изменений волновой функции, когда в начало координат помещается поглощающая или рассеивающая частица, и нахождении возмущенной волновой функции Ч возм - При этом предполагается наличие соответствующего экспериментального исследования рассеяния и различных реакций. Для изучения рассеяния детектор располагается на расстоянии г от рассеивающего центра и под углом 6 к падающему пучку; измеряется поток частиц в присутствии рассеивателя и без него. [23]
Поэтому ясно, что его предел при t - ос определяет просто изменение первоначальной волновой функции Ф под влиянием постоянной части У ( оо) возмущения и не имеет, следовательно, отношения к переходам в другие состояния. [24]
Поэтому ясно, что его предел при i - ь ос определяет просто изменение первоначальной волновой функции Фг - под влиянием постоянной части V ( oo) возмущения и не имеет, следовательно, отношения к переходам в другие состояния. [25]
Адиабатическое возмущение - изменение гамильтониана, происходящее за время, большое по сравнению с характерным временем изменения волновой функции исходного состояния. [26]
Внезапное возмущение - изменение гамильтониана, происходящее за время, малое по сравнению с характерным временем изменения волновой функции исходного состояния. [27]
Очевидно, что в случае двух тождественных частиц с нулевыми спинами перестановка частиц может привести только к изменению волновой функции, описывающей относительное движение частиц, которая должна быть симметричной. [28]
Подчеркнем, однако, что это отнюдь не означает реального перехода в другую зону, а выражает лишь изменение волновой функции под влиянием постоянного поля; напомним в этой связи, что постоянное поле вообще не может вызвать реальный переход с изменением энергии. Для уяснения ситуации следует заметить, что хотя поле слабо, но связанное с ним изменение классификации состояний ( в том числе соответствия между квазиимпульсом и энергией) значительно. [29]
Поскольку мы будем обсуждать состояния, соответствующие минимуму энергии, нам, как правило, не нужно знать характер изменения волновых функций во времени. [30]