Сшивание - поля
Cтраница 1
 |
Меридиональное сечение КДР и. [1] |
Сшивание полей на границах раздела диэлектрических сред и требование выполнения граничных условий в плоскости симметрии z 0 позволяет определить искомые амплитудные коэффициенты и спектральные плотности распределения поля в областях / и 3, выраженные через амплитуды СМ ] Э лоля в объеме резонатора. [2]
 |
Передающая поло-сковая линия с диэлектриком. [3] |
Произведя сшивание полей при х 0 и исключив коэффициенты А и В, получим искомое уравнение Винера - Хопфа. [4]
Поэтому сшивание полей на сфере промежуточного радиуса (19.2) производится автоматически. [5]
При сшивании полей на границе часто пользуются теоремой Стрэттона [58] о равенстве проводимостей полей по обе стороны границы. [6]
Так как внутренних границ сшивания полей довольно много, процесс Трефтца приведет к системе линейных алгебраических уравнений весьма высокого порядка. Но эта трудность легко преодолевается путем применения декомпозиционного подхода. [7]
 |
Способы крепления спирали в диэлектрических опорах. [8] |
Дисперсионное уравнение спирали получается из условий сшивания полей снаружи и внутри спирали на ее поверхности. [9]
Соотношения (1.30), (1.31) эквивалентны обычным условиям сшивания полей. Кроме того, они учитывают и граничные условия. Конкретный вид операторов R и Т зависит от рассматриваемой дифракционной структуры и вида падающего на решетку поля. В этой главе нас интересует не конкретный вид R и Т, а некоторые общие свойства этих операторов. Рассмотрим, вначале ряд энергетических свойств, характерных для элементов обобщенных матриц рассеяния. [10]
Наиболее простым и широко распространенным является метод сшивания полей, который сводит задачу определения h к решению трансцендентного уравнения. Известны вариационные методы [386] ( в частности, метод Релея - Ритца), позволяющие получить аналитическое выражение для h h ( ax), причем, как показывает расчет, уже второе приближение дает практически полное совпадение с результатами строгого решения. Наконец, известны простые формулы, полученные методом эквивалентных схем в [375] ( ср. [11]
Заметим, что система уравнений ( 2.2. На) получена сшиванием полей на граничной поверхности z 0, 0 х Ь, а система (2.2.116) - сшиванием на дополнительной поверхности z О, 6 a: я - В результате система (2.2.11) представляет собой парную бесконечную систему уравнений - которые следует решать совместно. [12]
Поскольку функция распределения поля в поперечном сечении волновода с резистивной пленкой является частотно-зависимой, указать заранее оптимальный закон размещения точек сшивания полей нельзя. [13]
Предложенный Флетчером [102] метод определения Z0 применим лишь к прямоугольным проводникам и основан на предположении, что составляющая Ez в области между лентами постоянна. При этом условии на общих границах различных областей производится сшивание полей. Напряжение на n - м проводнике можно найти непосредственно, а ток в проводнике может быть определен интегрированием касательной компоненты магнитного поля по контуру, охватывающему проводник. [14]
Яф ( Р О и э ( Р), обусловленные различием поляризации составляющих электрического поля ЦДР. Поэтому в представлении поля в области 3 необходимо учитывать при сшивании полей на границе rR достаточно широкую область спектральных составляющих поля дифракции. [15]
Страницы: 1 2