Изменение - квантовое число
Cтраница 1
Изменения квантовых чисел &, / здесь такие же, как в (1.8), но конечное состояние п - k первой частоты совпадает с начальным состоянием второй; только для квантовых чисел л, больших по сравнению с k и /, классический принцип асимптотически согласуется с комбинационным принципом Ритца - Ридберга. [1]
 |
Спектр испускания водородного атома. [2] |
На изменение квантового числа п не накладывается никаких ограничений. На рис. 16 приведена серия Бальмера в спектре испускания водородного атома. При переходах с уровней п 1 на уровень с и 1 возникает серия Лаймана в УФ-спектре. [3]
Для четных изменений квантового числа / этот момент приближается к нулю. [4]
Условия, определяющие изменения отдельных квантовых чисел, как в только что приведенном примере для атомов, называются частными правилами отбора; они используются при рассмотрении различных типов спектров. [5]
Условия, накладываемые на изменения квантовых чисел при переходах системы из одного состояния в другое, называются правилами отбора. [6]
Совсем не обязательно, чтобы изменения квантовых чисел всех антисимметричных колебаний были нечетными - нечетной должна быть лишь их сумма. Это означает, что по крайней мере для одного антисимметричного колебания изменение квантового числа должно быть нечетным. [7]
Соответствующие полосы связаны только с изменением квантового числа J, равным нь 1, следовательно, эти полосы имеют только ветви Р и R и не имеют ветви Q. Они совершенно аналогичны вращательно-колебательным полосам двухатомных молекул с основным состоянием 12 или электронным полосам 12 - 12 двухатомных молекул ( ср. [8]
Так как и здесь не происходит изменения квантовых чисел четырехвалентных электронов, участвующих в реакции, то можно считать, что изменение потенциальной энергии в течение реакции вызвано перераспределением четырех s - электронов. Таким же способом можно показать, что реакция между X и YZ в основном касается трех s - электронов, и, следовательно, вычисление изменения потенциальной энергии, обусловленного приближением X к YZ и отталкиванием Z, можно рассматривать как трехэлектронную задачу. [9]
В самом деле, если при некотором изменении квантового числа дипольный переход запрещен, то не исключено наличие пусть весьма слабого квадрупольного излучения, которое можно обнаружить с помощью весьма чувствительного спектрографа. Заметим, что дипольное излучение отсутствует в системе, состоящей из частиц, которые обладают одинаковым отношением заряда к массе. Действительно, электрический дипольный момент такой системы будет пропорционален координате центра тяжести г-а. T ], и поэтому производная от него по времени обращается в нуль. [10]
Как видно из ( 131), энергия системы при изменении квантовых чисел ng на единицу изменяется на величину йсое. В связи с этим в квантовой теории результат ( 131) интерпретируется не с волновой, а с корпускулярной позиции. Вместо поля упругих волн вводится, как сказано выше ( см. § 1), представление о соответствующих квантах - фононах. [11]
Оптические переходы между колебательными уровнями гармонического осциллятора могут происходить лишь с изменением квантового числа v на единицу. Частота любого из переходов одинакова и совпадает с частотой VQ. В этом состоит соответствие классической и квантовой теорий. [12]
При отсутствии ( Ферми -) резонанса интегральные показатели поглощения полос, соответствующих изменению квантового числа iij, обращаются в нуль вследствие ортогональности волновых функций, входящих в матричные элементы комбинируемых состояний, переход между которыми tie приводит к изменению электрического момента. [13]
В элементарных актах, протекающих с изменением электронных термов системы и получивших название неадиабатических, изменения квантовых чисел и электронной плотности происходят скачкообразно, например при изменении мультиплетности или в результате поглощения квантов hv Особенности каждого элементарного акта определяются числом молекул, участвующих в нем, их строением и характером реакционных центров. Рассмотрим некоторые общие закономерности элементарного акта на примере адиабатической бимолекулярной реакции типа А - ( - В - - D Е, протекающей в газовой фазе. Молекулы реагентов, находясь в тепловом хаотическом движении, периодически сталкиваются между собой. При столкновении может происходить перераспределение энергии как между сталкивающимися молекулами, так и по внутримолекулярным степеням свободы движения в молекуле. Отдельные молекулы могут переходить в энергетически возбужденное состояние. [14]
Так как х есть порядковое число частоты прецессии о, то его нужно сравнивать с изменением квантового числа Дот. Далее, при Дт 0 должна испускаться линия, поляризованная прямолинейно с колебаниями вдоль направления внешнего магнитного поля; при Дт 1 - две линии, поляризованные по кругу с плоскостями колебаний, перпендикулярными к направлению магнитного поля. Таким образом, принцип соответствия ведет к правилу отбора для квантового числа т, приведенному в предыдущем параграфе при изложении теории эффекта Зеемана. [15]
Страницы: 1 2 3