Изменение - полная энергия - система
Cтраница 1
Изменение полной энергии системы равно работе внутренних диссипативных и всех внешних сил при данном переходе системы из одного состояния в другое. [1]
 |
Схема сосуда с передвигающимся поршнем, на котором укреплена гиря массой т. [2] |
Изменение полной энергии системы при расширении идеального газа равно нулю. Таким образом, работа, производящаяся за счет энергии теплового движения частиц, не сопровождается выделением или поглощением тепла. [3]
Изменение полной энергии системы, если оно будет иметь место, должно быть много меньше РЕ. Нарушение этого условия ставит вопрос о правильности работы программы. Сделав 150 шагов с сорДг 0 2, программа к моменту Т - 30 проходит около 30 / 2тг 5 периодов плазменных колебаний. [4]
Изменение полной энергии системы тел, между которыми действуют консервативные силы, равно работе внешних сил, которые действуют на тела системы. [5]
Следствие 8.2.3. Гироскопические силы не влияют на изменение полной энергии системы. Они не нарушают интеграл энергии или обобщенный интеграл энергии Якоби. Диссипативные силы стремятся уменьшить полную энергию. [6]
Таким образом, нам необходимо определить, каким будет изменение полной энергии системы при возникновении в рассматриваемой нами области флюктуации с заданными значениями Е, S и V. Очевидно, что А полн Ф А. [7]
Далее, из второго закона Ньютона вытекает, что изменение полной энергии системы тел ( в отсутствие сил трения) равно работе внешних сил, действующих на тела системы. Это также остается справедливым для неинерциальных систем отсчета, но должна быть учтена работа всех сил инерции. Наконец, то же самое можно сказать и о моменте импульса системы тел: производная от момента импульса системы тел равна сумме моментов внешних сил, в том числе и моментов всех сил инерции. [8]
Применительно к конечным изменениям энергии оно означает, что изменение полной энергии системы материальных точек равно работе внешних сил. При этом всю потенциальную энергию частиц, составляющих нашу систему, вместе с кинетической энергией в ц-системе, зачастую удобно интерпретировать как внутреннюю энергию, тем самым представляя систему частиц в качестве одного макроскопического тела. [9]
Величина т 1 vx есть максимальная частота, с которой может происходить изменение полной энергии системы на величину k T. Для закрытой системы в термостате при заданном давлении и локальном равновесии в условиях постоянства 5 и V изменение полной энергии равно изменению свободной энтальпии AG. Если k T есть разность энергий некоторого возбужденного состояния и основного состояния системы, то т можно называть временем жизни возбужденного состояния. [10]
Работа всех сил, включая силы упругости на возможном перемещении, равна изменению полной энергии системы. [11]
Для установления физического содержания функций U и / сравним уравнение (1.30) с уравнением (1.25), описывающим изменение полной энергии системы. Из сравнения следует, что внутренняя энергия есть собственная энергия тела. [12]
Чтобы установить физическое содержание функций U и /, сравним сначала уравнение (2.7) с уравнением (2.3), описывающим изменение полной энергии системы. Из этого сопоставления следует, что внутренняя энергия есть собственная энергия тела, присущая ему как таковому. [13]
Таким образом, сила, действующая на дислокацию, - это не обычная механическая, а так называемая конфигурационная сила, определяемая с изменением полной энергии системы при произвольном смещении дислокации. [14]
Чтобы установить физическое содержание функций U и /, сравним сначала уравнение ( 2 - 8) с уравнением ( 2 - 4), описывающим изменение полной энергии системы. Превышение / над U сопряжено с наличием внешней по отношению к среде силой. [15]
Страницы: 1 2 3