Ударный адиабат

Cтраница 3

Вычисления в рамках приближения ( 28) - ( 37) демонстрируют вполне приемлемое согласие с экспериментальными ударными адиабатами металлов при больших скоростях ударных волн. Учет короткодействующего отталкивания весьма важен и существенно улучшает это согласие. Но в ограниченной области фазовой диаграммы не существует набора радиусов г, который позволил бы описать экспериментальные данные в рамках указанного приближения. Это объясняется тем, что ( 28) - ( 37) не содержит механизма, обеспечивающего энергию связи, ответственной за существование конденсированного состояния вещества. [31]

Тем не менее Нойман показал, что при некоторых определенных физико-химических свойствах ВВ ( в таком веществе ударные адиабаты промежуточных стадий реакции должны пересекаться и иметь огибающую; касательная к ней, проведенная из точки исходного состояния, пересекает ударную адиабату продуктов взрыва в нижней ее ветви) возможна недосжатая детонационная волна. [32]

Оставшиеся уравнения не содержат переменных wzfc, Вл и с точностью до обозначений совпадают с уравнениями, определяющими ударные адиабаты МГД ударных волн. [33]

Для расчетов воспользуемся таблицами термодинамических функций, концентраций компонент и ударных адиабат воздуха, в которых термодинамические функции и ударные адиабаты воздуха вычислены по формулам статистической теории газов и газодинамической теории ударных волн. [34]

В этом методе исследуемое ВВ в виде тонкого слоя малой массы ( 2 г.) располагается между двух экранов с известными ударными адиабатами, и к плоскости одного из них прикладывается ударно-волновой импульс сложной формы. Это дает возможность исследовать динамику разложения при наперед задаваемых законах изменения давления. Газодинамическая модель КТС позволяет: а) извлекать кинетику ( зависимость скорости разложения от времени); G) моделировать процесс при задаваемых детализированных уравнениях формальной кинетики ( УФК), использование которых в традиционных вычислительных программах затруднительно. Экспериментальные составляющие метода КТС обеспечивают реализацию различных форм импульсов давления в исследуемом ВВ и образующейся зоне реакции, регистрацию законов изменения давления и электропроводности в реагирующем КТС, а так же сохранение для последующего изучения слоев ВВ, претерпевших частичное разложение, или изображение структуры зоны очагового разложения. Выводы делаются на основании сопоставления данных экспериментов и расчетов. [35]

Ударная адиабата алюминия по разным моделям ( давление в ГПа в. [36]

Подробные таблицы уравнений состояния, полученные по модели Хартри-Фока - Слэтера, позволяют построить кривые ударного сжатия вещества, которые называют также ударными адиабатами или адиабатами Гюгонио. [37]

Эпюры объемного содержания а первой фазы ( Fea в железной мишени в различные моменты времени при тех же условиях, что и на Штриховая линия, исходящая из точки F, показывает минимальное значение ai в каждой точке, т. е. характеризует степень превращения Fea - - Fee в точках, лежащих правее точки F. В точках левее точки F эти переходы происходят полностью. [38]

Если железный ударник имеет достаточную толщину и скорость удара у0 превышает 1 62 км / с ( эта скорость соответствует точке С на ударных адиабатах ( рис. 3.4.2 - 3.4.4), где L V2io 0 81 км / с, / 33 0 ГПа), то структура ударной волны стремится к стационарной конфигурации до прихода волны разгрузки, причем эта стационарная волновая конфигурация имеет впереди скачок, за которым идет зона релаксации. Амплитуда скачка в плоскости pV ( см. рис. 3.4.2) находится пересечением ударной адиабаты исходной a - фазы OAiFi с прямой Рэлея - Михельсона OR, соединяющей начальное О и конечное R состояния за всей волной. Это пересечение определяет точку Fit соответствующую состоянию за скачком. [39]

Эпюры объемного содержания а первой фазы ( Fea в железной мишени в различные моменты времени при тех же условиях, что и на Штриховая линия, исходящая из точки F, показывает минимальное значение а в каждой точке, т. е. характеризует степень превращения Fea - - Fe в точках, лежащих правее точки F. В точках левее точки F эти переходы происходят полностью. [40]

Если железный ударник имеет достаточную толщину и скорость удара у0 превышает 1 62 км / с ( эта скорость соответствует точке С на ударных адиабатах ( рис. 3.4.2 - 3.4.4), где u V2i o 0 81 км / с, р 33 0 ГПа), то структура ударной волны стремится к стационарной конфигурации до прихода волны разгрузки, причем эта стационарная волновая конфигурация имеет впереди скачок, за которым идет зона релаксации. Амплитуда скачка в плоскости pV ( см. рис. 3.4.2) находится пересечением ударной адиабаты исходной a - фазы OAiFi с прямой Рэлея - Михельсона ОЛ, соединяющей начальное О и конечное R состояния за всей волной. Это пересечение определяет точку F4, соответствующую состоянию за скачком. [41]

На рис. 4 и 5 для фиксированных аю 0.95 и В 0.5 приведены результаты расчета при разных Тю и Тз: на рис. 4 - ударные адиабаты, на рис. 5 - решения задачи об отражении ударной волны от твердой стенки. Прямая линия на рис. 5 изображает аналитическое решение задачи об отражении ударной волны от стенки для несжимаемой жидкости. [42]

Теоретически не удается построить функцию Е ( р / р) в широком диапазоне изменения термодинамических параметров для разных жидких и твердых сред, поэтому их ударные адиабаты определяются либо полуэмпирическим путем, либо исходя целиком из экспериментальных исследований. [43]

ПД, таких как N2, Н О, СО2, Н2, СО, NHs, СЩ и др. На рис. 5.9 из работы [5.99] показаны ударные адиабаты некоторых веществ - компонентов ПД и выделена область термодинамических параметров, наиболее существенная при построении уравнения состояния реальных ПД. [44]

Если Р3 р 3, v3v y V3, - давление, скорость и удельные объемы в образовавшихся после распада областях 3 и 3, то имеем р3 Рч Рь а объемы V3 и V 3 определяются как абсциссы точек с ординатами р3 на ударных адиабатах, проведенных соответственно через точки Pi, V и pz, Vz в качестве исходных. [45]

Страницы: 1 2 3 4 5