Ударный адиабат

Cтраница 1

Зависимости от угла падения волны на разлом коэффициентов ослабления волны при расчете по разным составляющим скорости ( текст для нескольких значений коэффициента Пуассона г / породы-заполнителя. [1]

Ударные адиабаты мягкого составляющей скорости слабо зави - ( сплошные линии) и полускального сит от сдвиговой жесткости разлома. [2]

Ударные адиабаты некоторых материалов обнаруживают особенности, по которым можно судить о фазовых переходах: на таких кривых величина К резко изменяется. Интересно, что переход в новую фазу происходит настолько быстро ( т 10 - 7 сек), что скорость превращения до сих пор измерить не удалось. [3]

Ударные адиабаты воздуха для разных высот представлены в приложении А. [4]

Определив ударные адиабаты компонентов по ( 72), можно построить адиабату смеси. [5]

Если известны ударные адиабаты материалов преграды и струи DT DT ( UX) и Dj Dj ( Vj - ux то из двух уравнений определяются рж и их на границе в момент соударения струи с преградой. Такой подход имеет смысл, если струя состоит из отдельных разорванных кусочков. [6]

Для плазмы аргона расчетные ударные адиабаты слабо зависят от выбора термодинамической модели. Для плазмы ксенона в отраженной волне появляется значительное расхождение в расчетах по моделям с различной термодинамикой. Достигнутые значения параметра неидеальности в ксеноне не превышают 1.3 за прямой волной и 3.0 за отраженной волной. К сожалению, точность измерения электронной концентрации не дает возможность отдать предпочтение какой-либо из расчетных моделей. [7]

На рис. 19.9 представлены ударные адиабаты Fe, Cu, Cd, Pb до давлений 5000 ГПа ( 50 млн. атм. [8]

В табл. 8.3 приведены ударные адиабаты ряда взрывчатых веществ, которые могут служить экспериментальной основой уравнений состояния. [9]

Распределение давления и скоростей фаз в стационарной детонационной волне Чеп-мена - Жуге в аэровзвеси с частицами ( ао 10 мкм пороха при тех же условиях, что и на Крестик соответствует воспламенению частиц. [10]

Для аэровзвеси, которой соответствуют ударные адиабаты и интегральная кривая jjbgdj на рис. 5.3.1, структура стационарной детонационной волны в режиме Ч - Ж показана на рис. 5.3.3. Видно, что скорость газа в зоне горения ( после точки воспламенения Ъ) из-за вдува горячих продуктов реакции увеличивается, а скорость частиц за счет межфазного трения падает. [11]

Распределение давления и скоростей фаз в стационарной детонационной волне Чеп-ыена - Жуге в аэровзвеси с частицами ( во 10 мкм пороха при тех же условиях, что и на Крестик соответствует воспламенению частиц. [12]

Для аэровзвеси, которой соответствуют ударные адиабаты и интегральная кривая fjbgdj на рис. 5.3.1, структура стационарной детонационной волны в режиме Ч - Ж показана на рис. 5.3.3. Видно, что скорость газа в зоне горения ( после точки воспламенения Ъ) из-за вдува горячих продуктов реакции увеличивается, а скорость частиц за счет межфазного трения падает. [13]

Пусть линии ОМ и ОМ - ударные адиабаты соответственно сплошного и пористого ( начальное состояние которого определяется точкой О) вещества. Тогда площади треугольников ОМА и О М А, согласно последнему равенству, соответствуют изменению внутренней энергии сплошного и пористого веществ на ударной волне при их сжатии до одной и той же плотности. При этом изменение энергии холодного сжатия равно площади ОРА, и тогда изменение тепловой энергии, определяющей тепловое давление, при ударном сжатии сплошного вещества равно площади треугольника ОРМ, а при сжатии пористого вещества - площади ОРМ О, откуда видно, что при ударном сжатии пористого вещества до заданной плотности разогрев и тепловое давление будут много больше, чем при сжатии сплошного вещества. Отметим, что ударный разогрев пористого тела достаточно большой начальной пористости может привести к тому, что плотность вещества за ударной волной будет меньше плотности сплошного вещества в исходном состоянии. Если известно уравнение состояния сплошного вещества в виде / р ( р), Г ( р), МР ( Р), то ударную адиабату пористого вещества нетрудно рассчитать. [14]

Пусть линии ОМ и ОМ - ударные адиабаты соответственно сплошного и пористого ( начальное состояние которого определяется точкой О) вещества. Тогда площади треугольников ОМА и О М А, согласно последнему равенству, соответствуют изменению внутренней энергии сплошного и пористого веществ на ударной волне при их сжатии до одной и той же плотности. При этом изменение энергии холодного сжатия равно площади ОРА, и тогда изменение тепловой энергии, определяющей тепловое давление, при ударном сжатии сплошного вещества равно площади треугольника ОРМ, а при сжатии пористого вещества - площади ОРМ О, откуда видно, что при ударном сжатии пористого вещества до заданной плотности разогрев и тепловое давление будут много больше, чем при сжатии сплошного вещества. Отметим, что ударный разогрев пористого тела достаточно большой начальной пористости может привести к тому, что плотность вещества за ударной волной будет меньше плотности сплошного вещества в исходном состоянии. Если известно уравнение состояния сплошного вещества в виде / р ( р), Г ( р), иР ( р), то ударную адиабату пористого вещества нетрудно рассчитать. [15]

Страницы: 1 2 3 4 5