Температура - детонация
Cтраница 2
 |
Зависимость скорости детонации в ацетилено-ки-слородных смесях от состава. [16] |
Аналогичная картина наблюдается также в случае детонации смесей C3N2, 02 и N2, где увеличение скорости и температуры детонации при замене кислорода азотом объясняется происходящим при этом уменьшением степени диссоциации кислорода. Так, при переходе от смеси C2N2 302 к смеси C2N2 02 2N2, согласно вычислениям Зельдовича ] 117 ], скорость и температура детонации увеличиваются соответственно от 2135 до 2265 м / сек и от 4095 до 4395 К. Измеренные значения скорости детонации равны: для первой смеси 2110 м / сек ( Диксон), для второй смеси 2165 м / сек. [17]
Основным источником заряженных частиц в области детона - - ционной волны является зона химической реакции. К, а для алюминийсодержащих ВВ - более 4000 К - Однако измеренные концентрации электронов нельзя объяснить термической ионизацией, так как полученные концентрации на несколько порядков-превышают величины, рассчитанные по уравнению Саха при условии термического равновесия в продуктах взрывчатого превращения. Не удается установить связь и с температурой детонации. В частности, в азиде свинца и в ТНТ обнаруживается более высокая проводимость, чем в ТЭНе, температура детонации которого значительно выше. [18]
В литературе приводятся описания немногочисленных опытов, в которых путем спектроскопического анализа вспышки от детонационного заряда удалось непосредственно определить температуры в детонационной волне [45, 1] ( ср. Согласно Мюрауру и Мишель-Леви [55], с этим методом связаны определенные трудности, сущность которых заключается в том, что источником наиболее интенсивного излучения, наблюдаемого в момент детонации, являются не продукты реакции, а присоединенная ударная волна. Ввиду этого Мюраур и Мишель-Леви считают невозможным прямое определение температуры детонации спектроскопическими методами. [19]
Из последних работ отметим [165], где уравнения состояния основных продуктов детонационного превращения С -, N -, Н -, О - соединений получено обработкой имеющихся экспериментальных данных по динамическому сжатию конденсированных веществ. В целях получения наибольшей точности описания опытных данных, с одной стороны, и использования полученных ранее параметров потенциала межмолекулярного взаимодействия - с другой, проведено разделение давления внутренней энергии на потенциальную и тепловую составляющие. Предложенное уравнение состояния [165] хорошо описывает экспериментальные данные для ряда ВВ, в частности, зависимость скорости и температуры детонации от начальной плотности. [20]
Из последних работ отметим [165], где уравнения состояния основных продуктов детонационного превращения С -, N -, Н - , О - соединений получено обработкой имеющихся экспериментальных данных по динамическому сжатию конденсированных веществ. В целях получения наибольшей точности описания опытных данных, с одной стороны, и использования полученных ранее параметров потенциала межмолекулярного взаимодействия - с другой, проведено разделение давления внутренней энергии на потенциальную и тепловую составляющие. Предложенное уравнение состояния [165] хорошо описывает экспериментальные данные для ряда ВВ, в частности, зависимость скорости и температуры детонации от начальной плотности. [21]
Планка; k - постоянная Больцмана; р - давление газа; Wi - энергия ионизации атомов газа; Т - абсолютная температура. Не удается установить связь и с температурой детонации. В частности, в азиде свинца и в ТНТ обнаруживается более высокая проводимость, чем в ТЭНе, температура детонации которого значительно выше. [22]
Измерение температуры продуктов детонации принципиально важно для понимания кинетики превращения ВВ и обоснованного построения уравнения состояния продуктов детонации. Кратковременность процесса детонационного превращения ( - 10 - 7 с) и высокие температуры в зоне реакции ( порядка нескольких тысяч градусов) делают наиболее приемлемыми для определения температуры оптические методы с высоким временным разрешением, основанные на регистрации излучения детонационного фронта. Измерения проводятся, в основном, электронно-оптическим способом с помощью пирометров излучения, светочувствительным приемником которых являются быстродействующие ФЭУ. Основы пирометрических измерений температуры детонации конденсированных ВВ были заложены в 60 - х гг. работами Гибсона и Воскобойникова. В наиболее распространенном яркостном методе определение температуры основано на сравнении яркости излучения исследуемого образца и эталонного источника на одном и том же узком спектральном участке. Регистрация излучения образца и эталонного источника проводится в одних и тех же условиях. В качестве эталонного источника света используются различные лампы, имитаторы черного тела или излучение хорошо изученного процесса, например, детонация чистого нитрометана. Для эталонного источника должна быть известна зависимость яркости излучения от его температуры. [23]
Основным источником заряженных частиц в области детонационной волны является зона химической реакции. Однако измеренные концентрации электронов нельзя объяснить термической ионизацией, так как полученные концентрации на несколько порядков превышают величины, рассчитанные по уравнению Саха при условии термического равновесия в продуктах взрывчатого превращения. Не удается установить связь и с температурой детонации. В частности, в азиде свинца и в ТНТ обнаруживается более высокая проводимость, чем в ТЭНе, температура детонации которого значительно выше. [24]
Основным источником заряженных частиц в области детона - - ционной волны является зона химической реакции. К, а для алюминийсодержащих ВВ - более 4000 К - Однако измеренные концентрации электронов нельзя объяснить термической ионизацией, так как полученные концентрации на несколько порядков-превышают величины, рассчитанные по уравнению Саха при условии термического равновесия в продуктах взрывчатого превращения. Не удается установить связь и с температурой детонации. В частности, в азиде свинца и в ТНТ обнаруживается более высокая проводимость, чем в ТЭНе, температура детонации которого значительно выше. [25]
Основным источником заряженных частиц в области детонационной волны является зона химической реакции. Однако измеренные концентрации электронов нельзя объяснить термической ионизацией, так как полученные концентрации на несколько порядков превышают величины, рассчитанные по уравнению Саха при условии термического равновесия в продуктах взрывчатого превращения. Не удается установить связь и с температурой детонации. В частности, в азиде свинца и в ТНТ обнаруживается более высокая проводимость, чем в ТЭНе, температура детонации которого значительно выше. [26]
 |
Профиль давления в момент, 2 5 см - 1870 22 м / сек ( при когда отраженная ударная волна прошла длине зоны прохождения волны до 10 % длины трубы. датчика 6 1 м. Из теории сле. [27] |
Поэтому с помощью экстраполяции можно получить, что для бесконечно широкой трубы предельная скорость равна 1923 30 м / сек. Достаточно хорошее совпадение этой величины и экспериментально найденного значения скорости 2053 м / сек свидетельствует о том, что теория [36] удовлетворительно описывает детонацию ацетилена. Таким образом, давление при детонации должно возрастать в 21 - 22 раза. Расхождение между двумя оценками скорости детонации, равное 130 м / сек, позволяет заключить, что тепловыделение при детонации не столь велико, как это принималось при расчете. Возможно, это связано с тем, что образующийся углерод уносит часть энергии в виде поверхностной энергии [39], или с тем, что парциальное давление углерода в детонационной волне превышает равновесное давление паров над твердым углеродом при температуре детонации. [28]
Страницы: 1 2