Спиновая температура

Cтраница 1

Бесконечно высокая спиновая температура описывает состояние, в котором населенности N и N1 равны. [1]

Определение спиновой температуры для двухуровневой системы естественным образом следует из статистики Больцмана, так как hv - разность энергий двух состояний. [2]

Концепция спиновой температуры, введенной выше для простой двухуровневой системы с помощью формулы (1.128), оправдывается лишь в том случае, если спины находятся в тепловом равновесии. Нарушенное равновесие восстанавливается за время порядка % 2 - Таким образом, концепция спиновой температуры справедлива, если Т2 С TI, где TI - время спин-решеточной релаксации. Такой случай часто реализуется. [3]

В ЯМР понятие спиновой температуры было введено X. [4]

Явление насыщения соответствует увеличению спиновой температуры до такой величины, когда скорость поглощения энергии спин-системой из поля излучения уравновешивается скоростью передачи энергии к тепловому резервуару за счет механизма спин-решеточной релаксации. [5]

Величины аи обычно называют обратными спиновыми температурами зеемановских систем, и они, очевидно, пропорциональны мгновенным поляризациям соответствующих ядер. [6]

На самом деле вместо понятия спиновой температуры удобно пользоваться понятием энтропии, о которой здесь достаточно напомнить, что она является количественной мерой беспорядка, царствующего в системе. Энтропия равняется нулю при совершенном порядке и принимает максимальное значение при полном хаосе. Создавая почти совершенный зеемановский порядок, мы приводим энтропию почти к нулю или, по крайней мере, к значению, которое ниже критической энтропии, соответствующей дальнему порядку. Следующий шаг заключается в том, чтобы снять внешнее поле, но очень медленно, почти адиабатически, т.е. увеличивая при этом энтропию как можно меньше. Во время этого адиабатического размагничивания внешний зеемановский порядок постепенно переходит во внутренний, дипольный. [7]

Рассматриваемые методы позволяют наблюдать распределение спиновой температуры вдоль неоднородноуширенной линии непосредственно после действия насыщающего импульса, а также изучать изменение спиновой температуры во времени в любом месте линии. [8]

Очевидно, для интерпретации наблюдений необходимо знать спиновую температуру просвечиваемого облака. На практике профиль линии поглощения плохо ложится на простую гауссову кривую, поскольку состоит из отдельных компонентов с различными скоростями и ширинами линий. Это объясняется наложением систематических и случайных скоростей различных облаков, находящихся в направлении на источник. [9]

Температура фона, являющегося источником космического излучения, обычно много меньше спиновой температуры водорода, и сначала, исследовалось это излучение. Наблюдения [137] за мест: ными галактиками, во время которых обнаружен [129] фиолетовый сдвиг в ореолах, позволили оценить их структуру. Например, Дитер [87], используя антенну с шириной луча 49 мин, наблюдал за спиральной туманностью Мессье. [10]

Первое слагаемое соответствует энтропии системы с равной заселенностью состояний при бесконечной спиновой температуре и с максимальным беспорядком, а второй член выражает уменьшение энтропии за счет какой-либо формы упорядоченности в спиновой системе. [11]

Схема вероятностей переходов. [12]

Однако простое решение получают при условии, что существует так называемая спиновая температура, которая означает. [13]

Импульсные последовательности для измерения спиновой диффузии в твердой фазе методом 2М - спектроскопни. а - диффузия между редкими спинами в лаб. системе координат. поперечная 5-намагниченность увеличивается кросс-поляризацией, в остальном эта последовательность аналогична последовательности, представленной на а. б - диффузия между редкими спинами во вращающейся системе координат ( т.е. во время спин-локннга. в - диффузия между распространенными спинами в лаб. системе координат. эта последовательность аналогична последовательности, приведенной на рнс. в, к которой для подавления гомо-ядерных дипольных взаимодействий добавлятся какая-либо многоимпульсная последовательность, например MREV-8. г - диффузия между распространенными спинами во вращающейся системе координат ( т.е. во время спин-локннга. д - диффузия между ядрами двух разных типов во вращающейся системе координат ( кросс-полярнзация. [14]

Спиновая диффузия приводит к тому, что во всем образце устанавливается одинаковая спиновая температура. Распространение спинового порядка под воздействием статических взаимодействий можно представить как эволюцию неравновесного состояния под воздействием гамильтониана, с которым оно ( состояние) не коммутирует. В частности, зеемановская энергия отдельного спина при сильных дипольных взаимодействиях не является инвариантом движения. [15]

Страницы: 1 2 3 4