Спиновая температура

Cтраница 3

Заметим, что это как раз то условие, которое делает знаменатель в формуле (1.134) равным 4 и, таким образом, спиновая температура по рассматриваемому переходу увеличивается примерно в 4 раза по сравнению с температурой решетки. [31]

Энергетические диаграммы и квазнравновесные распределения населенностей парамагнитных спиновых систем а магнитном поле: а - J - / единая спиновая температура; б - различные спиновые температуры в неэквидистантноы спектре; в - зеемя-вовская и спин-спиновая спиновые температуры; f - энергия, n - населенность; пунктир соответствует распределению Больцмана. [32]

Коэффициент затухания, обусловленный наличием спектральных линий, зависит, как это показано в § 7.1.2, от относительного заполнения энергетических уровней атома, определяемого спиновой температурой. [33]

Зависимость намагниченности одноосного антнферро-ыадгнетика при Т ОК от магнитного поля, перпендикулярного оси антиферромагнетизма. М - намагниченность насыщения ткш-решйток, Hs я йя - критическое поле спин-флип перехода. [34]

Оно приводит к взаимным переворотам взаимодействующих спинов ( электронных либо ядерных), что обеспечивает процессы поперечной релаксации магнитной, спиновой диффузии и ведет к установлению спиновой температуры в парамагн. [35]

Зависимость обратного времени спин-решеточной релаксации в минимуме от относительного числа протонов NCHJN, содержащихся в боковых метильных. [36]

Магнитная гомогенность свидетельствует о существовании достаточно сильных спин-спиновых взаимодействий, приводящих к быстрому обмену энергией между ядрами путем одновременных переворачиваний взаимодействующих спинов ( спиновая диффузия), в результате чего достигается быстрое выравнивание спиновой температуры в системе ядерных спинов. Этот процесс происходит во много раз быстрее, чем установление теплового равновесия между спиновой системой и решеткой. [37]

W i / 2 - W-i /) меньше своего равновесного значения, то говорят, что спиновая температура выше температуры решетки, а при Л / 1 /, N - /, спиновая температура становится бесконечной. [38]

Перехожу теперь к другому понятию, которое меня преследовало все эти годы и должно было значительно изменить мышление специалистов по ядерному магнетизму в ближайшие десятилетия. Понятие спиновой температуры возникло из того факта, что в твердых телах ядерные спины связаны друг с другом дипольными магнитными взаимодействиями гораздо сильнее, чем с решеткой. Гипотеза ( так как это только гипотеза) спиновой температуры - это предположение, что спины находятся в состоянии внутреннего равновесия, достигнутого за время Т2, которое гораздо короче времени спин-решеточной релаксации 7 и что это состояние может быть описано внутренней температурой, так называемой спиновой температурой, которая может быть совсем отличной от температуры решетки. [40]

Величину ( l 27 iF) - I иногда называют фактором насыщения, а величину 2Г1У, которая, как мы видели ранее, равна i2H iTiT2, - параметром насыщения. Параметр Ts называется спиновой температурой по аналогии с температурой Т в (2.67), определяющей стационарное значение п при тепловом равновесии с решеткой. Введение спиновой температуры Ts при рассмотрении процессов насыщения является термодинамически последовательным. [41]

В любых реальных физических системах спины магнитных частиц никогда полностью не лишены взаимодействия с решеткой, хотя очень часто это взаимодействие весьма мало. Можно говорить отдельно о спиновой температуре Ts и температуре решетки Т, если взаимодействие внутри системы спинов и внутри решетки значительно больше взаимодействия между - этими двумя системами. [42]

График зависимости намагниченности. Образец удален из поля, повторно внесен в поле, подвергнут воздействию 90 -ного импульса после чего происходит спад свободной индукции. [43]

В и произойдет резонансный обмен энергией, вызывающий рандомизацию протонов. Процесс рандомизации часто называют увеличением спиновой температуры системы. В результате рандомизации протонной спиновой системы из-за переходов в ядрах В намагниченность, восстанавливающаяся при повторном внесении образца в магнитное поле, имеет меньшую величину, чем в противном случае. В результате наблюдается и меньший СИС. Если частота, вызывающая квадрупольные переходы, не подходит для резонанса, то ядро В не рандомизуется, и большая часть намагниченности восстанавливается. Путем систематического увеличения частоты излучателя В спектры квадрупольных переходов системы В наносятся на схему в зависимости от влияния на СИС протонной спиновой системы. [44]

С другой стороны, для спиновой системы с двумя уровнями величина х - - при тепловом равновесии равна нулю, когда заселенности двух уровней равны ( что соответствует 7 00), и становится отрицательной, когда происходит инверсия заселенностей. В последней области изменения величины и спиновая температура велика, но положительна, так что ситуация подобна той, которая была исследована выше, и мы сейчас рассмотрим лишь область, где величина и положительна. [45]

Страницы: 1 2 3 4